Файл: Клейнер, Э. Ю. Основы теории электронных ламп учебное пособие.pdf

Если нельзя получить точку С, т. е. замкнуть характеристический треугольник и определить ц непосредственно по характеристикам, то р, находят путем расчета по (4.57) на основании ранее полученных значений 5 ас) и R t.

4.4.6. Между электродные емкости и рабочие параметры пентода

Отсюда, используя (4.29) для Ud2 и пренебрегая малыми величи­ нами второго порядка,

Сс2 cl — °1 08 Cq2 cl

где _ . 0 — емкость между сплошными электродами на мес-

“ С2 С1

те сеток Сг и С2. Аналогично

dUa2

в триоде. Однако согласно (4.58) и (4.59) за счет частичных емкостей

мулам (3.258), (3.261) и (3.262). Однако в случае пентода с очень боль­ шим внутренним сопротивлением (это обычно имеет место у пентодов

252

Этим во многих случаях значительно упрощаются радиотехниче­ ские расчеты.

4.4.7. Триодное включение пентода

Для унификации ламп в аппаратуре или при отсутствии триодов с подходящими параметрами в качестве триода иногда используют пентод в триодном включении, соединяя вторую сетку с анодом. Третью сетку, если она имеет отдельный вывод, лучше присоединять не к катоду, а также к аноду, так как при этом получаются меньшая входная емкость и меньший ток второй сетки.

Все характеристики здесь, как и в триоде, определяются законом степени 3/2.

Параметры лампы в триодном включении (индекс «т») следующим образом связаны с параметрами ее как пентода. Так как анодный ток при триодном включении равен катодному току пентода, то три-

В режиме перехвата, где коэффициент токораспределения почти по­ стоянен, анодный ток можно считать пропорциональным катодному. Это дает возможность приравнять р т коэффициенту р с2с1, отнесенному к постоянному анодному току. Значение р с2с1, где это требуется, при­ водится в справочниках, a Rir определяется по известным 5т’и р т из внутреннего уранения триода.

4.4.8. Применение пентодов

Установим сначала, способствует ли наличие в системе электродов защитной сетки дальнейшему улучшению, по сравнению с тетродом, тех показателей, которые ограничивали возможности использования триодов:

1) поскольку потенциал защитной сетки постоянен, то за счет нее достигается лучшая, чем у тетрода, экранировка анода от управ­ ляющей сетки, что ведет к дальнейшему снижению проходной ем­ кости;

2)так как защитная сетка дополнительно ослабляет по сравнению

стетродом влияние потенциала анода на токораспределение и поле

при Uа в уравнениях для Udv как в случае тетрода, так и в случае пентода очень мал, то напряжение запирания по управляющей сетке при прочих равных условиях в обоих случаях практически одно и то же.

Таким образом, пентоды имеют все достоинства тетродов, не обла­ дая при этом основным его недостатком — динатронным эффектом.

253

Это дает возможность использовать их в качестве активного элемента при решении большинства задач, возникающих в схемной электронике. Благодаря такой универсальности пентод в настоящее время является самым распространенным видом электронных ламп.

В связи с малой проходной емкостью, даже меньшей, чем у тетро­ да, пентод является наиболее подходящей лампой для усиления коле­ баний высокой частоты.

Возможность получить достаточно «левые» анодно-сеточные харак­ теристики одновременно с большим р, позволяет эффективно исполь­ зовать пентоды для усиления колебаний низкой частоты как по напряжению, так и мощности. Перед триодами они в этом случае обла­ дают тем преимуществом, что позволяют благодаря большому р по­ лучать большой коэффициент усиления по напряжению, перед тетро­ дами — что дают возможность усиливать сигналы большой амплиту­ ды без того, чтобы возникала опасность появления существенных нелинейных искажений.

Пентоды широко используются и в качестве генераторных ламп. Как и триоды, пентоды различного назначения конструктивно вы­ полняются по-разному для получения оптимального значения того па­ раметра, который в данном случае является решающим. Так, пентоды для усиления напряжения высокой частоты выполняются с особенно густой второй сеткой, чтобы уменьшить активную составляющую проходной емкости, а для уменьшения ее пассивной составляющей — снабжаются системой внутренних экранов. У пентодов для усиления колебаний низкой частоты, где не нужна малая величина проходной емкости, вторую сетку можно делать более редкой. Благодаря этому возрастает коэффициент токопрохождения и при том же катодном

токе увеличиваются анодный ток и выходная мощность.

§ 4.5. ТЕТРОДЫ С ПОДАВЛЕННЫМ ДИНАТРОННЫМ ЭФФЕКТОМ

Как уже указывалось в 4.4.1, для подавления динатронного эф­ фекта, имеющего место в тетроде, необходимо между его второй сет­ кой и анодом создать достаточно глубокий минимум потенциала. Одно из решений этой задачи уже рассматривалось и заключалось в введении между этими электродами дополнительной, третьей сетки с достаточно низким (обычно нулевым) потенциалом. Это решение при­ вело к пятиэлектродной лампе, пентоду. Однако минимум потенциала между двумя положительными электродами, в данном случае второй сеткой и анодом, можно получить, не используя дополнительную сетку, если между ними создать достаточно плотный отрицательный объемный заряд.

Условия существования минимума потенциала в пространстве между двумя положительными электродами рассматривались в § 3.9. Там было показано, что минимум потенциала будет тем глубже, чем больше:

а) плотность электронного потока, входящего в рассматриваемы междуэлектродный промежуток;

254

б) расстояние между обоими положительными электродами. Исходя из этого необходимую плотность отрицательного объемного

заряда в пространстве между второй сеткой и анодом можно получить

шагу первой, вторая сетка становится довольно редкой и проходная емкость лампы — большой. В лампах для усиления мощности низкой частоты в связи с большой амплитудой усиливаемых сигналов ис­ пользуются все три возможности одновременно. Тетроды, в которых электронный поток в результате использования всех трех возможнос­ тей собран в отдельные лучи с повышенной плотностью электронов, называются лучевыми. Условное обозначение такой системы показано на рис. 4.29.

Рассмотрим некоторые особенности лучевых тетродов. Особое взаимное расположение витков обеих сеток кроме того, что способст­

£55

вует возникновению минимума, еще приводит и к тому, что витки второй сетки оказываются как бы в «электрической тени» витков

возникает не за счет третьей сетки, а за счет отрицательного объемного заряда, то электрическое поле в плоскости минимума более равномер­ ное, чем в пентоде. Поэтому электроны около минимума слабее откло­ няются в сторону,тангенциальные составляющие их скоростей мень­ ше и возврат их на вторую сетку прекращается при меньших значе­ ниях U3. Это приводит к более крутому начальному подъему харак­

Поэтому характеристики для больших отрицательных Ucl в началь­

256.