Файл: Клейнер, Э. Ю. Основы теории электронных ламп учебное пособие.pdf

родной части лампы. Попадающие на динод электроны, имея кинети­ ческую энергию, соответствующую напряжению динода, выбивают из него вторичные электроны, которые затем под действием более высокого потенциала анода переходят на анод. Если ток, соответствую­ щий потоку электронов, проходящему через плоскость последней сетки системы, обозначить / п, то в обычном тетроде, предполагая от­ сутствие динатронного эффекта, или в обычном пентоде / а будет равен

Такое же соотношение получается для соответствующих значений крутизны. Определяя крутизну лампы с динодом как

и учитывая, что о от UC1 не зависит и что в системе без динода крутиз­ на равна Sn= dl„/dU0l, на основании (4.63) имеем:

Перейдем к статическим характеристикам этих ламп. По сравне­ нию с набором характеристик пентода, здесь добавляются характе­

положном обычному.

отличаются от соответствующих характеристик пентода с той лишь разницей, что значения / а в а раз больше:

281

Г Л А В А 5

МНОГОЭЛЕКТРОДНЫЕ ЛАМПЫ

СДВУМЯ УПРАВЛЯЮЩИМИ СЕТКАМИ

Врадиотехнике иногда возникает необходимость изменять анод­ ный ток лампы в зависимости от двух различных сигналов. Это в принципе можно было бы осуществить при помощи тетрода, используя обе сетки как управляющие. Но практически тетрод для этого непри­ годен, так как на управляющие сетки обычно подаются отрицательные

Рис. 5,1. Тетрод (а) и пентод (б) как лампы с двой­ ным управлением

Потенциалы и лампа при двух следующих друг за другом отрицатель­ ных сетках всегда была бы «запертой». Кроме того, частичная емкость между обеимисоседними сетками Сс2с1 довольно велика и создает значительную обратную связь между цепями обоих сигналов (рис. 5.1,а). Тетрод можно использовать как лампу с двойным управ­ лением лишь в логических схемах в качестве элемента, реагирующего на совпадение или несовпадение двух событий: лампа, например, отпирается, когда на обе сетки одновременно поступает положитель­ ное напряжение. Практически для двойного управления подходят лишь лампы с тремя и более сетками. При использовании трехсеточной лампы (пентода) вторая сетка имеет постоянный положительный потенциал и действует как экранирующая (рис. 5.1,6). Этим ликвиди­ руются недостатки, присущие тетроду при работе его с двойным уп­ равлением.

263

на то, что характер изгиба характеристик обоих семейств различен, так как в одном случае он определяется законом степени 3/2, в дру­ гом — закономерностями токораспределения.

Из числа возможных статических параметров наибольшее значение имеют крутизны характеристик анодного тока по напряжению обеих управляющих сеток

и внутреннее сопротивление лампы

dUa

д!»

По своему численному значению 5 асз обычно меньше 5 ас1; разница зависит от конбтрукции лампы и режима ее работы.

Для характеристики процесса двойного управления дополнитель­ но к этим параметрам вводится специальный статический параметр, коэффициент двойного управления Аду, который характеризует за­ висимость крутизны характеристики анодного тока по одной управ­ ляющей сетке от напряжения другой и определяется как

dUa

= / (£/сз) или SaC3 = f (£/с1) можно построить по семействам харак­ теристик анодного тока, представленным на рис. 5.2 и 5.3. Так, на­ пример, для построения кривой Sacl = / (UC3) при заданном значе­ нии напряжения первой сетки UC10 на рис. 5.2 через точку оси абсцисс, соответствующую этому напряжению, проводят вертикальную линию и в местах пересечения ее с характеристиками путем построения тре­ угольников находят значения Sacl при различных значениях t/C3.

Величина Ад.у, как и крутизна характеристики, зависит от значения напряжений электродов.

§ 5J . ДВУХСЕТОЧНОЕ ПРЕОБРАЗОВАНИЕ ЧАСТОТЫ.

ПАРАМЕТРЫ ПРЕОБРАЗОВАНИЯ

Основной областью применения ламп с двойным управлением явля­

26 6