Файл: Альбедо нейтронов..pdf

титана,

19,5- Ю - 2

для железа и 2 3 , 4 - Ю - 2 для бетона. Эмпири­

ческий

параметр

b в этом

случае

равен 0,19; 0,162; 0,12 и 0,055

для воды, титана,

ж е л е з а

и бетона

соответственно.

0

10

20

S0

40

50d,CM

0

20 • 40

60Ѳ0,град

Рис. 3.13. Зависимость потокового интегрального числового (а,

в)

и

дозового

квазиальбедо

(б,

г)

вторичного

Y-излучения

от

толщины

отражателя

(о, б)

и угла

падения

нейтронов

на

поверхность

отражателя

(s,

г)

из

воды

( О ) ,

бетона

( А ) ,

железа

( V ) , титана

( X ) , свинца

( • ) :

— проведено

через

экспериментальные

значения: — • — •— —

данные работ [15, 16], пересчитанные на исследованный спектр неіітоо-

нов

источника;

— результаты

расчета

в двухгрупповом

диффу­

зионном

приближении

для воды

(/),

железа

(3)

и

бетона

(2).

На

рис. а,

в

по

оси

ординат

отложена

величина

Лц'^О0 =0°,

d),

10-= квант /нейтрон,

а

на

рис. б,

г —величина

/1д

(0'°=0%

d),

I0-"

рад/нейтрон.

При

вычислении

дозового квазиальбедо

значение

Лд' v

(d =

= оо)

составляет

33-10-";

21,8-10-";

1 7 - Ю " ' 1 ;

21.6Х

Х І 0 - 1 1

рад/нейтрон

дл я

воды,

титана,

ж е л е з а , и

бетона

соот­

ветственно.

Значения

п а р а м е т р а

b

равны

0,235;

0,23, 0,138 и

0,0057

для

воды,

титана,

ж е л е з а

и

бетона

соответственно.

Н а

рис. 3.14, а,

б д а н н ы е

работы [27] сравниваются с

результатами

ных отражателей . Д л я воды т а к а я зависимость

носит

косинусои-

дальный характер, для бетона и ж е л е з а наблюдается

выполажи -

вание кривых. У свинца не отмечено-заметной

разницы м е ж д у

значениями квазиальбедо для

Ѳ0 = 0° и Ѳо = 70°, хотя

недоста­

точность данных в этом случае

не позволяет сделать окончатель­

Результаты

экспериментального

исследования

зависимо ­

сти потоковых интегральных квазиальбедо вторичного

у-излуче­

ния от угла

падения

нейтронов

на рассеиватель

И. В .

Горячев

и др. [27] выразили

в виде эмпирической формулы

«

(Ѳ0) == ^ ( 0 0

=

0 0 ) ^

(3.28)

где показатель

степени

п

равен

1,0;

0,77; 0,72

для

воды,

бетона

и ж е л е з а при

вычислении

числового

квазиальбедо

и

0,80;

0,82

д л я бетона

и

ж е л е з а

при

вычислении

дозового

квазиальбедо

соответственно.

З а м е т и м ,

что эти

результаты

отличаются от

данных

работы

[15, 16] дл я

бетона,

которые описываются

дл я

исследованного

спектра формулой

(3.27). Абсолютная

величина

расхождения

м е ж д у формулами

(3.27)

и (3.28) выходит

за

пределы

указан ­

ных авторами ошибок эксперимента и расчета

(15%)

при

углах

Ѳо > 45°.

Р а з в и в а я

методику

расчета

поля

захватного

у-излучения,

предложенную

в работе [23], И. В . Горячев

и др . [27]

получили

т а к ж е формулы для потокового

дифференциального

числового

квазиальбедо вторичного

^ и з л у ч е н и я

в следующем

виде:

для источника тепловых нейтронов

Lu, + cos Ѳ

нейтрон;

(3.29)

для быстрых

нейтронов

Апц'у(Еб,

я cos Ѳ0

X

Ѳ0 , d; Ѳ)

1 — ехр

cos (

квант

\

-

„

cos Ѳ

+

—г

/ быстрый

нейтрон,

Ці + cos Ѳ

стерад /

(3.30)

где «ѵ — выход

у-излучения

на

один

з а х в а т

нейтрона.

На рис. 3.14 приведены результаты экспериментального ис­

следования

потоковых

дифференциальных

числового

и

дозо­

вого к в а з и а л ь б е д о

вторичного у-излучения

для

различных

рас-

сеивателей.

Н а

рисунке

показаны

результаты

расчета

потокового

диф ­

ференциального

дозового

квазиальбедо

по

ф о р м у л а м ,

анало ­

гичным ф о р м у л а м

(3.29)

и (3.30),

и результаты

расчета п о д а н ­

ным работ

[15, 16]. Экспериментальные

данные

И. В. Горячева

и др . хорошо согласуются

с результатами расчета в диффузион ­

ном двухгрупповом приближении и значительно

отличаются

по

форме

от данных

работ

[15,

16]. Объяснения этому

расхожде ­

нию авторы не дают.

Д л я

описания

зависимости

потоковых

дифференциальных

к в а з и а л ь б е д о вторичного

у-излучения от угла выхода И. В. Го­

рячев

и

др. [27] предложили

следующее

эмпирическое

выра­

жение:

Ап^

(Ѳ0 , d;

Ѳ) =

(00 ,

d;

Ѳ =

О») е*ѳ ,

(3.31)

где угол

Ѳ в ы р а ж е н в

градусах,

а

показатель

k равен

0,005;

0,00708;

0,0045 для воды,

бетона

и ж е л е з а

при вычислении

чис­

леза при

вычислении дозового

квазиальбедо соответственно.

Таким

образом, имеющиеся

в настоящее время в литературе

данные по квазиальбедо типа

нейтрон — у - к в а н т еще не я в л я ­

циальному спектральному к в а з и а л ь б е д о и по другим

дифферен ­

циальным характеристикам квазиальбедо для источников

про­

межуточных и быстрых нейтронов дл я большинства

защитных

материалов . К р о м е того, следует

отметить, что результаты

раз ­

личных работ часто находятся

в противоречии м е ж д у

собой.

6. Mockel A. Nucl. Sei. and

Engng, 22, 339

(1965).

7. Bellman et al. Invariant imbedding and

radiative transfer in

slabs of defi­

nite thickness. American

Elsevier. N. Y.

Publishing company,

1963.