Файл: Альбедо нейтронов..pdf

30.

French R. L„

Wells M . B. Nucl. Sei. and Engng, 19, 441

(1964).

31.

Гольдштейн

Г. Основы защиты реакторов. Перев. с

англ. Под ред.

33. Гермогенова

Т. А. и

др. В сб.: Вопросы физики

защиты реакторов.

Вып. 4. Под

ред. Д.

Л. Бродера и др. М., Атомпздат,

1969, стр. 5.

35.

Гермогенова Т.

А. н др. Перенос быстрых нейтронов

в плоских защитах.

М., Атомпздат,

1971.

36.

Song

Y. Т. Trans. Amer. Nucl.

Soc,

10, 727

(1967).

37.

Song

Y. T., Hucldelston С. H.

Trans.

Amer.

Nucl. Soc,

7, 364 (1964).

43.

Alter H. J. Nucl. Energy, part a/b.

Reactor

Science

and Technology,

20,

No. 1 (1966).

44.

Schmidt J. J.

Neutron Cross Section for fast

reactor

materials. Part

I I .

Tables. Karlsruhe, 1962.

45.

Kalos M . H. et

al. Report UNC-5038

(NDL-TR-40) (1962).

имеет почти

постоянную форму,

з а в и с я щ у ю только от началь ­

ной энергии

нейтронов источника

Е0 и м а т е р и а л а рассеивателя .

кратно рассеянных нейтронов сильно зависят

от угла рассеяния

0S . В общем случае в компоненту однократного

рассеяния может

сеяний. Компонента

многократного рассеяния

включает в себя

т а к ж е претерпевшие

неупругое столкновение

нейтроны,

угловое

распределение для которых изотропно.

Анализ результатов расчетов и экспериментальных

исследо­

существование этих двух групп нейтронов.

На рис. 5.12 в виде

примера приведены

для воды,

ж е л е з а и

бетона

д и ф ф е р е н ц и а л ь ­

ные

спектральные

альбедо

дл я

энергий

нейтронов

источника

Д £ 0

= 5-ь6,5 Мэв

(вода,

железо)

и аЕ0=6^г8

Мэв

(бетон)

и

раз ­

личных

условий

проведения

измерений.

Сравнение

гистограмм

показывает, что форма спектра зависит от

угла

рассеяния

Qs и

проявляется главным образом в величине

пика, создаваемого

нейтронами первых столкновений в высокоэнергетической

части

спектра. Особенно велика эта зависимость

при

скользящем

па­

дении нейтронов. Такое поведение

д и ф ф е р е н ц и а л ь н ы х

спектраль­

ных альбедо характерно дл я

всех

сред

и всех

энергий

нейтро­

нов

источника.

Энергия нейтронов компоненты однократного упругого рас­

сеяния

определяется

в ы р а ж е н и е м

Ѣ-

= (А +

I ) - 2 { ( Л а

— l

+

c o s ^ O + cose,)2 ,

(6.1)

где А — атомный

вес

ядра - рассеивателя .

Интересно отметить, что в случае чисто

водородного

рассеи­

вателя

(А = \)

пик

однократного

рассеяния

вообще

отсутствует

в спектре о т р а ж е н н ы х

нейтронов

дл я углов

Ѳ8 = я — ( Ѳ + Ѳ о ) ^ - ^ -

(для Ф = 0°). Д л я

сред

с А>4

пик однократного

рассеяния

при­

сутствует при

любых

значениях Qs.

Форма энергетического

спектра

компоненты

многократного

рассеяния в области - энергий

Е>\

кэв определяется

величиной

средних потерь энергии при столкновении.

Н а рис. 6.1, а, б

при­

ведены дл я близких начальных условий

рассчитанные

методом

М о н т е - К а р л о

энергетические

спектры

о т р а ж е н н ы х

нейтронов

д л я

рассеивателей

из воды

и ж е л е з а . Пр и этом

энергия

нейтро­

ядер рассеивателей, так что

спектры

о т р а ж е н и я

формируются

только за счет упругих столкновений. Следует отметить

харак ­

терную форму спектра

~ £ - '

дл я воды

( ё = 1 ) и ~Е

дл я ж е л е з а

(£ = 0,035).

Однако при наличии неупругого

рассеяния,

когда \

становится

большим,

спектр

для ж е л е з а

т а к ж е

приобретает

форму, близкую к Е~{

(см. рис. 6.1, е ) . Пр и этом существование

17 Зак. 19

26§