Файл: Авдеев, Н. Я. Аналитико-статистические исследования кинетики некоторых физико-химических процессов учеб. пособие.pdf

гиба, но для больших значений Н также принимает горизонталь­

зуются тем, что (.1 и %сначала сильно возрастают с увеличением напряженности поля Н, а затем, достигнув максимума при Я = == Н\а — Н% (26), начинают падать. При этом для больших зна­ чений Н величина р, стремится к единице, а величина %— к ну­

начинают падать, монотонно приближаясь к своим предельным значениям 1 и 0. При р < 1 величины р и %обладают бесконеч­ ным скачком, но с увеличением Я начинают падать, как и в пре­ дыдущих случаях. Важно заметить, что приведеннаія геометриче­ ская характеристика уравнений (18,- 20, 21, 23) находится в соответствии с характеристикой экспериментальных кривых Столетова для ряда образцов ферромагнетиков [21 ], представ­ ленных табл. 1, 2 и рис. 1—5.

Из табл. 1 видна хорошая согласованность расчетных (Ір) и опытных (/0) определений намагничивания сплава Гейслера [21 ]. Среднеабсолютная погрешность взаимного отклонения расчетных и опытных определений составляют около 1 %; мак­ симальная погрешность по отдельным измерениям менее 3%. Данные табл. 2 показывают на принципиальную зависимость характеристики намагничивания сплава Гейснера от времени старения и других факторов.

В табл. 3 и 4 приведены результаты расчета по формулам (14—17 при X = і) и опытных [22, 23] измерений остаточной на­ магниченности активных масс железного электрода щелочных

15

Рис. 1. Кривые намагничивания сплава Гейслера, построенные по уравнению (18)

Iß

18

аккумуляторов в зависимости от силы тока (і) в обмотке электро­ магнита. Среднеабсолютная погрешность расчетных и опытных определений (табл. 3) по всем испытанным образцам меньше 2%; -максимальная погрешность по отдельным замерам не превыша­ ет 5%. Из табл. 4 видно, что статистическая характеристика остаточной намагниченности активных электродных масс зави­ сит не только от природы компонентов исходного вещества, но и от технологии их получения [22—28].

§ 3. Коалесценция капель эмульсий на границе раздела двух жидких фаз

Кинетику коалесценции капель эмульсий на границе разде­ ла двух жидких фаз [29, 30] можно представить аналитическим выражением вида

где Na — число всех капель; N — число капель, коалесценировавших за время т > т0; а и р — параметры, зависящие от условий коалесценции и от природы вещества.

Уравнение (27). получается из статистического закона тео­ рии «наиболее слабого звена» [19], примененного к распреде­ лению «времени жизни» капель у плоской поверхности раздела двух жидких фаз. Схематически это можно представить следую-

19

20