Файл: Кузьмин, А. А. Маломощные усилители с распределенным усилением.pdf

ных частных случаев:

отсутствует (4 1 = 7 2 = 7 ).

При

1.

Взаимная расстройка линий

этом из (5.27) — (5.31) для различных

условий согласования имеем:

а)

для р 1 ~ф~Vj2. что соответствует

произвольным нагрузкам

(при

вертикальной симметрии):

К-Е31, 42» = 1 /(ch ray + shray chvj,)

(5.36)

№

п (sh ray 4- ch пч ch р) + IV, sh р

(5.37)

—

(ch пч +

sh пч ch p)2

К

У21 n sh р + N, (sh пч + ch пч ch л)

(5.38)

2

(ch П4 + sh П4 ch р)2

где

5ц,22у=—sh n у sh r]/(ch n y + sh n у ch p),

(5.39)

lVi = sh n yj shy,

(5.40)

в) д л я pi = p2 = 0 , что

соответствует

случаю полного

согласова­

ния на концах ПЛ:

^ Я 3 1 , 42» “

е -" т

,

(5.41)

■(г)

y i f '1

_

/гу

1,21

(5.42)

Я41» “

2

■U)

,,(<*>)

2

- ЛГ.е-'Н ,

(5.43)

■Я21» —

SiilM,=0.

(5.44)

2.

Линии взаимно

расстроены

(у1 =И=Уа)-

При

этом из (5.27) —

(5.31)

находим:

а)

для T)i = T]2=ri

К я з | .

42у = ! / ( < *

HYi. 2 +

sh «Yi, 2

ch Tj),

(5.45)

#21

^ £ 3 1 ^ £42» W

* (sh

ch 7)) +

а £ 4 1 ( / “

2 "

+

TV, ch /г®2 sh 7j),

(5.46)

К (* )

2

^ЕЪХу^ЕЩ W

^ 1 (sh / 1 4 »! 4

1хЕ2\у —

s h *1 c h п Ъ +

- ( - ch n f , ch 7))},

(5.47)

Проведем анализ

рабочего коэффициента усиления

/с<2)

допустимой величины модуля воз-

Е41р Для выявления

мулой (5.20), применяя к

ней

соотношения

(5.12) и

(5.26),

К {г)

-

Рп

Q, — Qo

(5.52)

-а—

— .

А

£ 4 1 р

2

2

1

Функции Q, i 2

(5.26)

представляют собой

полиномы

п-Yl степени относительно ]/ Тс вида

й ... =

2

flk( ±

=

«о +

а ? е +

а"Ь • • • —

\а1

аз^С-Ьа/

е

•••] = Ач— УТъ А*

(5.53)

к (г) _ _

А я

(5.54)

А £ 4 1 р - 2

А \ - Т йА \ -

равным бесконечности (что говорит о

самовозбужде­

нии) при

Л2 — ТСА[ =

О или Q,, 2 =

0.

(5.55)

Решение (5.55)

относительно Тс в общем виде

для

п > 3 практически

невозможно. Поэтому

рассмотрим

не­

которые частные случаи.

Для п —1, 2 и 3

QI.,(« =

l) =

eT= f|/7 ^ eT;

(5.56)

Q,, 2 (п = 2) =

е2т

УТ~С2 ^

+ 7 с2е7 sh у,

(5.57)

ГП,, 2 (п = 3) = е3т±

]/7’сЗе3т -(-ГДе7 sh у (sh у +

2 chy) rh

A r V T l T o i e 1sh2 y.

(5.58)

Для любого n a0 =

e"7, a1= n e n'1.

Другие коэффициен­

ты выражаются через

п

и у более сложным образом.

Однако можно показать, что при у-»-0,

№

аи

(&^>'2)

стремятся к нулю. Действительно, из (5.12) и (5.26)

сле­

дует, что при

Т

0,/7t б, _2

*■Т. . 2

* 0 ,/тт,

а

Ц, 2y->o, /тс— 1 ± КТоД,

(5.59)

т. е. a0 = 1 , а, = «, а&(£3э2) = 0 .

Корни уравнения (5.55)

в доступных для решения слу­

чаях имеют вид

Ты (п =

1 )= 1,

(5.60)

Г'со (я = 2) = 0,25e7/ch2

,

Т" с0 (я =

2) =

0,25e7/s'h2

(5 .61)

^ " ( * = 3) =

• 4 ch у +

e21 +

8

(5.62)

4 sh у

7V "(ft = 3) =

0,25e27sh2Y,

^co(T =

0,

j%)— \jn 2 или n 2Taa= l .

(5.63)

Условие (5.63) физически вполне понятно, поскольку

Гс0п2 есть

возвратное отношение

каскада,

в котором,

в силу принятых значений

фазовых

постоянных

у —

—

“Т----- !----- Т~

_

= /Р —0,/л,

УЗ

можно

1,0

1

Ц

считать

включенными

между собой

параллель­

но, последовательно, по­

следовательно-параллель­

но или параллельно-по­ 0,6

следовательно, т. е. в со­

ответствии

со

структурой

0,6

а'

/

чп

каскада.

Допустим,

что

потери

0,2

У

У"

ь"'

в передающих линиях от­

0

±Х

сутствуют

(у = /Р ,

а = 0 ).

1

*

I я

I я

t Xj>

Рассмотрим

зависимости

Рис.

5.1.

Зависимости | Усо \ = f №

модуля

|ГС0|

от

р

для

. „I,

и

I,

II

п = 2 и 3

(рис. 5.1).

Как

I * сО

1—и

для п = 2,

i

видно из приведенных за­

, „ и м и

J,

II, III

для

, ,

17с0

Ь

п=з.)

!

висимостей,

модули

воз­

нения (5.55) равны или больше 1/п2*):

(5.64)

|:гсо |> 1 М

во всем диапазоне изменения р достаточно,

чтобы

\Те \<Ь/п*,

(5.65)

где b — коэффициент,

меньший единицы, величина кото­

рого выбирается

из

соображений

запаса

устойчивости

каскада

(5 = 0,5-н0,8).

При

наличии в ПЛ значительных потерь уравнение

П1 2 = 0 (5.26)

можно записать в виде

Q,

1

вв1 , г ( , ,

sh Y ±

V T aach Y

= о,

(5.66)

Г

е

{} +

—

—