Файл: Кононов, Н. И. Газовые турбины. Теория и расчет учебное пособие.pdf

ВУЗ: Не указан

Категория: Не указан

Дисциплина: Не указана

Добавлен: 19.10.2024

Просмотров: 114

Скачиваний: 0

ВНИМАНИЕ! Если данный файл нарушает Ваши авторские права, то обязательно сообщите нам.

рабочем колесе, установив его за первым. Для этого между двумя рабочими колесами устанавливается ряд направляющих лопаток, в которых поток газа изменяет направление и по­ дается в каналы рабочих лопаток под необходимым углом.

Конструктивное оформление турбины со ступенями скорости также имеет особенности. Обычно все рабочие лопатки мон­ тируются на ободе одного диска, а сопла и направляющие аппараты устанавливаются в корпусе турбины. Ротор такого типа часто называют многовенечным колесом (рис. а ).

Совокупность направляющих лопаток и следующего за ними рабочего колеса, в котором происходит преобразование кине­ тической энергии в механическую и соответственное пониже­ ние скорости газа, называется ступенью скорости. Первая такая ступень отличается от всех остальных тем, что ее сопловый аппарат относится ко всей турбине, так как в основном в нем происходит преобразование потенциальной энергии в кинетическую. Характер изменения давлений и

абсолютных скоростей потока газа по проточ­ ной части турбины пока­ зан на рис. 4,6 . В соп­ лах газ расширяется до конечного давленияр21= =рл1 и поступает на рабо­ чие лопатки первой сту­ пени. Из первого рабо- . чего колеса газ выходит с большой скоростью и поступает в направляю­ щие лопатки. В преобра­ зовании энергии эти ло­ патки в данном варианте не участвуют. Они толь­ ко обеспечивают подвод газа ко второму рабочему

10

колесу под необходимым углом. Из-за потерь скорость газа

в направляющих лопатках несколько снижается от

до

.

На выходе из рабочего колеса второй ступени поток газа

 

имеет значительно меньшую скорость

, чем по

выходе из

 

первого рабочего колеса. Если скоростьс^ окажется все

 

еще значительной, то можно установить

третью ступень.

 

Однако наибольшее применение имеют турбины с двумя ступе­ нями скорости.

§ 3. Классификация газовых турбин

Газовые турбины по способу осуществления в них рабоче­ го процесса (процесса расширения) и конструктивному офор­ млению могут быть самых разнообразных типов.

В зависимости от цикла ГТУ параметры газа перед турби­ ной могут сохраняться постоянными или изменяться во време­ ни циклически. Давление перед турбиной сохраняется посто­ янным в ГТУ, работающей по циклу с горением при постоян­ ном давлении. Параметры перед турбиной будут изменяться во времени при осуществлении цикла ГТУ с горением при по­ стоянном объеме.

Турбины, предназначенные для работы в нестационарном потоке, принято называть пульсирующими. К таким турбинам, например, относятся турбины, применяющиеся в комбинирован­ ных установках для использования энергии выхлопных газов (наддувочные агрегаты ДВС, СПГГ).

В современных корабельных ГТУ почти исключительно при­ меняется цикл с горением при постоянных параметрах на вхо­ де в нее.

По способу преобразования энергии турбины могут рабо­ тать как по активному, так и по реактивному принципу. Та­ кое разделение связано с процессами, протекающими в кана­ лах рабочих лопаток. Процессы в сопловом аппарате одинако­ вые при всех принципах преобразования энергии.

II


Однако такое исторически сложившееся деление

турбин

в настоящее время является условным и имеет

смысл

для

турбин с относительно короткими лопатками.

В действи­

тельных турбинах

давление газа в зазоре

между сопло­

вым аппаратом и рабочими лопатками изменяется по радиусу, вследствие чего изменяется и разность давлений перед рабочиыи лопатками и за ними.

Поэтому к турбинам, работающим по активному принципу, относят турбины, у которых на среднем диаметре газ на ра­ бочие лопатках не расширяется или расширяется незначительно. В других сечениях по высоте рабочих лопаток будет разность давлений.К турбинам,работающим по реактивному принципу,от­ носят турбины,у которых на среднем диаметре будет значи­ тельная разность давлений перед рабочими лопатками и за ними,т.а. газ будет заметно расширяться нарабочих лопатках.

В зависимости от направления движения газового потока турбины подразделяются на осевые и радиальные. Осевыми называются такие турбины (рис. I , 3, 4 ), в которых поток газа движется в основном вдоль оси вращения. Если движе­ ние потока газа происходит в основном в плоскости, перпен­ дикулярной оси вращения, турбины называются радиальными. При движении газа от центра к периферии турбина называет­ ся центробежной (рис. 5), при движении газа от периферии к центру - центростремительной (рис. 6 ). В центростреми­ тельной турбине газ движется от периферии к центру, рас­ ширяясь сначала в сопловом аппарате, а ватем между ради­ альными рабочими лопатками.- Так как из такой турбины газ выходит в осевом направлении,. то иногда ее называют ради­ ально-осевой.

Характерными размерами радиальной

центростремительной

турбины являются:

 

 

-

наружный диаметр рабочего

колеса, м;

3)

-

средний диаметр рабочих лопаток на выходе, ы;

4,

-

высота выходных кромок сопел, м;

12


- высота входных кромок рабочих лопаток, м; 11Лвысота выходных кромок рабочих лопаток, ы.

Радиальные турбины пока применяются для приводов вспо­ могательных механизмов.

По конструктивному оформлению турбины могут быть одно­ ступенчатыми (рис. I) и многоступенчатыми (рис. 3 ,4 ). Многоступенчатой называется турбина, состоящая из отдель­ ных одноступенчатых турбин, расположенных последовательно одна за другой на одном валу и заключенных в одном корпу­ се.

В дальнейшем будем вести изучение в основном осевых одноступенчатых и многоступенчатых турбин. Они в настоя­ щее время получили наибольшее’ распространение.

13

 

Г Л А

В А 2

 

 

РАСШИРЕНИЕ ГАЗА

В СОПЛАХ ТУРБИНЫ

§

I . Критические

параметры потока

газа

Вопросы

течения газов

при адиабатическом

процессе его

расширения подробно рассмотрены в курсах термодинамики и газодинамики. Поэтому нике приводятся лишь основные вы­ воды, необходимые для дальнейшего изложения.

Рассмотрим установившееся изоэнтропийное течение газа по кана­ Pi лу при равномерном распределении

скоростей по сечению канала (рис. 7 ). Пусть давление газа

 

 

Рис.7

 

изменяется

от р0

на

входе в

ка­

 

 

 

 

нал до р4

на выходе

из

него.

Соответственно

энтальпия

га­

за

изменяется от

при р0 до

при

,

а

скорость

от

С0

до с н

. Скорость c4t

является теоретической и соответ­

ствует процессу без потерь энергии. Текущие значения па­ раметров потока и газа будем обозначать р , с , ь . Най­ дем связь между приращением давления и приращением скоро­ сти. Для этого воспользуемся уравнениями энергии:

-

в тепловой

форме

 

 

L+-p-= const Дж/кг,

(2.1)

-

в механической форме

 

 

-*■

 

 

 

_с_

к-1 pv= const Дж/кг .

(2 .2 )

 

2.

Указанные уравнения отражают факт взаимного превращения

энергии

направленного движения частиц j

и их тепловой

энергии

i или

к

 

pv •

 

тн


Напишем уравнения энергии

в дифференциальной форме:

 

d l+ cd C = Q;

 

(2.3)

 

 

d(pv)= 0 .

(2.4)

Из уравнения изоэнтропы pv =const после его

дифференци­

рования и простых преобразований

получим

 

 

 

— -d(pv) = vdp .

(2.5)

Подставим полученное выражение в уравнение

(2 .4)

и

преобразуем его к следующему виду:

 

 

 

cdc+vdp=0 .

 

(2 .6)

Аналогичное

выражение получим, если за исходное

примем

равенство (2.3).

После дифференцирования выражения

для

энтальпии

 

 

 

 

 

 

получим

 

 

 

 

 

 

 

d ^ - ^ - c K p v ) .

 

 

Учтя полученное выражение, а также равенства

(2 .5)

и

(2 .3 ), получаем

 

 

 

 

 

 

 

vdp+cdc. = 0 .

 

 

Так как v =

—, то последнее выражение после простых

преобразований записывается в

следующем виде:

 

 

 

dp

d(?

а do

 

(2.7)

 

d(j

9

G

dp = о.г. »

 

 

 

Из курса физики известно,

что

где а - ско­

рость распространения звука в данной среде. Поэтому можно написать, что

г do

о do

’а 9

=с —

15