Файл: Кононов, Н. И. Газовые турбины. Теория и расчет учебное пособие.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 19.10.2024
Просмотров: 114
Скачиваний: 0
рабочем колесе, установив его за первым. Для этого между двумя рабочими колесами устанавливается ряд направляющих лопаток, в которых поток газа изменяет направление и по дается в каналы рабочих лопаток под необходимым углом.
Конструктивное оформление турбины со ступенями скорости также имеет особенности. Обычно все рабочие лопатки мон тируются на ободе одного диска, а сопла и направляющие аппараты устанавливаются в корпусе турбины. Ротор такого типа часто называют многовенечным колесом (рис. а ).
Совокупность направляющих лопаток и следующего за ними рабочего колеса, в котором происходит преобразование кине тической энергии в механическую и соответственное пониже ние скорости газа, называется ступенью скорости. Первая такая ступень отличается от всех остальных тем, что ее сопловый аппарат относится ко всей турбине, так как в основном в нем происходит преобразование потенциальной энергии в кинетическую. Характер изменения давлений и
абсолютных скоростей потока газа по проточ ной части турбины пока зан на рис. 4,6 . В соп лах газ расширяется до конечного давленияр21= =рл1 и поступает на рабо чие лопатки первой сту пени. Из первого рабо- . чего колеса газ выходит с большой скоростью и поступает в направляю щие лопатки. В преобра зовании энергии эти ло патки в данном варианте не участвуют. Они толь ко обеспечивают подвод газа ко второму рабочему
10
колесу под необходимым углом. Из-за потерь скорость газа
в направляющих лопатках несколько снижается от |
до |
. |
|
На выходе из рабочего колеса второй ступени поток газа |
|
||
имеет значительно меньшую скорость |
, чем по |
выходе из |
|
первого рабочего колеса. Если скоростьс^ окажется все |
|
||
еще значительной, то можно установить |
третью ступень. |
|
Однако наибольшее применение имеют турбины с двумя ступе нями скорости.
§ 3. Классификация газовых турбин
Газовые турбины по способу осуществления в них рабоче го процесса (процесса расширения) и конструктивному офор млению могут быть самых разнообразных типов.
В зависимости от цикла ГТУ параметры газа перед турби ной могут сохраняться постоянными или изменяться во време ни циклически. Давление перед турбиной сохраняется посто янным в ГТУ, работающей по циклу с горением при постоян ном давлении. Параметры перед турбиной будут изменяться во времени при осуществлении цикла ГТУ с горением при по стоянном объеме.
Турбины, предназначенные для работы в нестационарном потоке, принято называть пульсирующими. К таким турбинам, например, относятся турбины, применяющиеся в комбинирован ных установках для использования энергии выхлопных газов (наддувочные агрегаты ДВС, СПГГ).
В современных корабельных ГТУ почти исключительно при меняется цикл с горением при постоянных параметрах на вхо де в нее.
По способу преобразования энергии турбины могут рабо тать как по активному, так и по реактивному принципу. Та кое разделение связано с процессами, протекающими в кана лах рабочих лопаток. Процессы в сопловом аппарате одинако вые при всех принципах преобразования энергии.
II
Однако такое исторически сложившееся деление |
турбин |
||
в настоящее время является условным и имеет |
смысл |
для |
|
турбин с относительно короткими лопатками. |
В действи |
||
тельных турбинах |
давление газа в зазоре |
между сопло |
вым аппаратом и рабочими лопатками изменяется по радиусу, вследствие чего изменяется и разность давлений перед рабочиыи лопатками и за ними.
Поэтому к турбинам, работающим по активному принципу, относят турбины, у которых на среднем диаметре газ на ра бочие лопатках не расширяется или расширяется незначительно. В других сечениях по высоте рабочих лопаток будет разность давлений.К турбинам,работающим по реактивному принципу,от носят турбины,у которых на среднем диаметре будет значи тельная разность давлений перед рабочими лопатками и за ними,т.а. газ будет заметно расширяться нарабочих лопатках.
В зависимости от направления движения газового потока турбины подразделяются на осевые и радиальные. Осевыми называются такие турбины (рис. I , 3, 4 ), в которых поток газа движется в основном вдоль оси вращения. Если движе ние потока газа происходит в основном в плоскости, перпен дикулярной оси вращения, турбины называются радиальными. При движении газа от центра к периферии турбина называет ся центробежной (рис. 5), при движении газа от периферии к центру - центростремительной (рис. 6 ). В центростреми тельной турбине газ движется от периферии к центру, рас ширяясь сначала в сопловом аппарате, а ватем между ради альными рабочими лопатками.- Так как из такой турбины газ выходит в осевом направлении,. то иногда ее называют ради ально-осевой.
Характерными размерами радиальной |
центростремительной |
||
турбины являются: |
|
||
|
- |
наружный диаметр рабочего |
колеса, м; |
3) |
- |
средний диаметр рабочих лопаток на выходе, ы; |
|
4, |
- |
высота выходных кромок сопел, м; |
12
- высота входных кромок рабочих лопаток, м; 11Лвысота выходных кромок рабочих лопаток, ы.
Радиальные турбины пока применяются для приводов вспо могательных механизмов.
По конструктивному оформлению турбины могут быть одно ступенчатыми (рис. I) и многоступенчатыми (рис. 3 ,4 ). Многоступенчатой называется турбина, состоящая из отдель ных одноступенчатых турбин, расположенных последовательно одна за другой на одном валу и заключенных в одном корпу се.
В дальнейшем будем вести изучение в основном осевых одноступенчатых и многоступенчатых турбин. Они в настоя щее время получили наибольшее’ распространение.
13
|
Г Л А |
В А 2 |
|
|
|
РАСШИРЕНИЕ ГАЗА |
В СОПЛАХ ТУРБИНЫ |
||
§ |
I . Критические |
параметры потока |
газа |
|
Вопросы |
течения газов |
при адиабатическом |
процессе его |
расширения подробно рассмотрены в курсах термодинамики и газодинамики. Поэтому нике приводятся лишь основные вы воды, необходимые для дальнейшего изложения.
Рассмотрим установившееся изоэнтропийное течение газа по кана Pi лу при равномерном распределении
скоростей по сечению канала (рис. 7 ). Пусть давление газа
|
|
Рис.7 |
|
изменяется |
от р0 |
на |
входе в |
ка |
|
|
|
|
|
||||||
нал до р4 |
на выходе |
из |
него. |
Соответственно |
энтальпия |
га |
|||
за |
изменяется от |
при р0 до |
при |
, |
а |
скорость |
от |
||
С0 |
до с н |
. Скорость c4t |
является теоретической и соответ |
ствует процессу без потерь энергии. Текущие значения па раметров потока и газа будем обозначать р , с , ь . Най дем связь между приращением давления и приращением скоро сти. Для этого воспользуемся уравнениями энергии:
- |
в тепловой |
форме |
|
|
L+-p-= const Дж/кг, |
(2.1) |
|
- |
в механической форме |
|
|
|
-*■ |
|
|
|
_с_ |
к-1 pv= const Дж/кг . |
(2 .2 ) |
|
2. |
Указанные уравнения отражают факт взаимного превращения
энергии |
направленного движения частиц j |
и их тепловой |
|
энергии |
i или |
к |
|
pv • |
|
тн
Напишем уравнения энергии |
в дифференциальной форме: |
|||||
|
d l+ cd C = Q; |
|
(2.3) |
|||
|
|
d(pv)= 0 . |
(2.4) |
|||
Из уравнения изоэнтропы pv =const после его |
дифференци |
|||||
рования и простых преобразований |
получим |
|
|
|||
|
— -d(pv) = vdp . |
(2.5) |
||||
Подставим полученное выражение в уравнение |
(2 .4) |
и |
||||
преобразуем его к следующему виду: |
|
|
||||
|
cdc+vdp=0 . |
|
(2 .6) |
|||
Аналогичное |
выражение получим, если за исходное |
примем |
||||
равенство (2.3). |
После дифференцирования выражения |
для |
||||
энтальпии |
|
|
|
|
|
|
получим |
|
|
|
|
|
|
|
d ^ - ^ - c K p v ) . |
|
|
|||
Учтя полученное выражение, а также равенства |
(2 .5) |
и |
||||
(2 .3 ), получаем |
|
|
|
|
|
|
|
vdp+cdc. = 0 . |
|
|
|||
Так как v = |
—, то последнее выражение после простых |
|||||
преобразований записывается в |
следующем виде: |
|
|
|||
|
dp |
d(? |
а do |
|
(2.7) |
|
|
d(j |
9 |
G |
dp = о.г. » |
||
|
|
|
||||
Из курса физики известно, |
что |
где а - ско |
рость распространения звука в данной среде. Поэтому можно написать, что
г do |
о do |
’а 9 |
=с — |
15