Файл: Виглин, С. И. Генераторы импульсов автоматических устройств учеб. пособие.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 20.10.2024
Просмотров: 137
Скачиваний: 0
где
, 1 7 - , 0 )
Если ввести обозначения ,
' авт
то функцию
можно преобразовать следующим образом. После логарифмировав ния получим
\пх — — a\nb.
Следовательно,
х — Ь-*.
Воспользовавшись этим выражением, запишем формулу (17.9') в следующем виде:
|
|
§ ц |
х т3 |
1 |
|
U3 лиц |
\Е, |
т а в т _ |
(17.11) |
||
По формуле (17.11) построены |
графики |
(рис. 17.3) |
зависи |
||
мости |
|
|
|
|
|
U3 |
M I I I I — |
f |
Т3 |
|
|
7\, |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
где величина oL- играет роль Параметра кривых. Эти графики по казывают, что чем меньше разница между Т3 и Тлт, тем меньше с/змин. Так как в процессе работы уровень Ego испытывает коле бания (или меняются другие параметры), то при малом U3 Мин (U3 мин < Д £"go) работа схемы становится неустойчивой. Полагая, что
i £ s o S (0,15ч-0,20) |£go!,
получим, что устойчивая синхронизация имеет место при выполне нии неравенства
|
|
|
Г 3 < |
(0,6ч-0,8) |
Га в т , |
|
|
||
или |
|
Тзвт > ( 1,2 ч- 1,5) Т3. |
|
(17.12) |
|||||
|
|
|
|||||||
Из графиков видно,, что чем больше |
о и , |
тем ближе |
может |
быть |
|||||
величина |
Т3 |
к периоду |
автоколебаний |
Tam. |
Это объясняется |
тем, |
|||
что при |
увеличении 8 и |
растет |
крутизна экспоненты |
разряда |
ем |
||||
кости (при |
постоянном |
периоде |
7 а о т ) . |
|
|
Us должна |
|||
Для надежной синхронизации рабочая амплитуда |
|||||||||
превышать |
С/ЗМ1Ш, так |
как последняя |
не |
обеспечивает отпирания |
|||||
лампы при |
уменьшении Ego. |
Обычно |
полагают, что |
синхронизи- |
|||||
138
рующий импульс должен довести напряжение |
на сетке до уровня |
||
us = |
0. В этом случае сеточный |
ток не будет еще оказывать влия |
|
ние |
на генератор импульсов |
синхронизации. |
Тогда |
|
из = и э к т |
+ \Е&\. |
(17.13) |
Рис. 17.3. Расчетные |
графики, характеризующие |
режим |
синхронизации. |
К длительности и форме |
синхронизирующих импульсов не |
предъявляют особых требований. Так как обычно рабочие напря
жения в схеме значительно превы |
|
|||||||||
шают амплитуду U3, |
|
то |
длитель |
|
||||||
ность |
импульса |
синхронизации |
мо |
|
||||||
жет |
быть |
и в |
|
2—3 |
раза |
больше |
|
|||
длительности |
рабочего |
импульса. |
|
|||||||
Стабильность |
периода |
колеба |
|
|||||||
ний |
Твш |
|
блокинг-генератора |
за |
|
|||||
висит |
от |
двух |
|
факторов: |
от |
ста |
|
|||
бильности |
|
частоты |
синхронизиру |
|
||||||
ющего напряжения и от длительно |
|
|||||||||
сти фронта |
импульсов |
синхрониза |
|
|||||||
ции <ф3. Если /ф3 |
= 0 , то |
в |
момент |
Рис. 17.4. Появление нестабиль |
||||||
прихода |
очередного |
импульса |
на |
ности момента срабатывания |
||||||
пряжение |
иЕ |
возрастает |
скачком. |
из-за конечной длительности |
||||||
При |
конечной |
длительности фронта |
фронта импульсов запуска. |
|||||||
возможные |
колебания |
уровня |
Ego |
|
||||||
приводят |
к |
нестабильности |
момента отпирания лампы (рис. 17.4). |
|||||||
Общая нестабильность |
|
колебаний |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(17.14) |
139
где
ф з -
В режиме синхронизации может быть применена схема с поло жительной сеткой (рис. 17.5). Поскольку в ней экспонента разря да емкости С имеет большую крутизну, то устойчивая син хронизация сохраняется и при значениях T3t близких к Га в т .
|
|
|
Воспользовавшись |
формулой |
||||
|
|
|
(15.49) |
для |
напряжения |
ис |
||
|
|
|
и производя |
вычисления, |
ана |
|||
|
|
|
логичные сделанным выше для |
|||||
|
|
|
схемы с нулевой сеткой, нахо |
|||||
|
|
|
дим минимальную |
амплитуду |
||||
|
|
|
|
|
&э mm '• |
|
|
|
Рис. 17.5. Схема |
синхронизации |
|
|
|
|
т..„ - |
|
|
блокинг-генератора |
с |
положитель |
= |
(/fa |
+ | £ g 0 | ) U u |
1 |
||
ной сеткой. |
|
|
|
|
(17.15) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
||
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ел -г |
\Egut |
|
|
|
(17.16) |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
Режим деления |
частоты |
|
|
|
||
Блокинг-генератор |
будет работать |
как делитель частоты, |
если |
|||||
не каждый импульс запуска синхронизирует его. Поэтому отличие
режима деления от режима захватывания состоит |
в том, что ина |
||
че выбирается соотношение между периодом Га в т |
собственных ко |
||
лебаний .и периодом |
7 запускающих импульсов. Деление |
часто |
|
ты производится при |
выполнении неравенства |
|
|
*з |
|
(17.17) |
|
|
Тт>пТа. |
|
|
Как и в режиме захватывания, при подаче запускающих |
им |
||
пульсов на делитель |
частоты устойчивое деление |
устанавливается |
|
не сразу. Однако, если Т3 и Г а в т не кратны, то, начиная с не которого момента, запускающие импульсы прочно захватывают колебания блокинг-генератора. Рассмотрим процессы в схеме бло кинг-генератора (рис. 17.1) после установления режима деления. Они поясняются графиками (рис. 17.6).
Очередной запускающий импульс, приходящий в момент t0, по ступает на сетку блокинг-генератора тогда, когда конденсатор С уже почти разряжен, и отпирает лампу. Блокинг-генератор сраба тывает и выдает очередной импульс. Как и в режиме захватыва ния, воздействие запускающего импульса сводится только к отпи ранию лампы. Далее процессы протекают так же, как и в режиме автоколебаний.
1*0
После запирания лампы емкость С вновь разряжается. |
Если |
||||||
амплитуда запускающих |
импульсов достаточно |
мала |
(£Л •С £Л:м), |
||||
то следующий |
импульс |
запуска, приходящий в момент t\, |
не мо |
||||
жет открыть лампу. То |
же |
имеет место |
и в моменты |
t%, /3, |
t\ при |
||
' |
п п п п п п 4 п |
п п п п |
п п |
п , |
|
||
I, |
l,Lfrit, ts |
I, |
i s 1 |
|
|
|
|
Рис. 17.6.1'рафики, иллюстрирующие процесс деления частоты в блокинг-генераторе.
хода очередных импульсов запуска. Наконец, пятый импульс за пуска поступает на схему в момент, когда конденсатор С уже до статочно 'разрядился, и отпирает лампу. Б локинг-/генератор снова срабатывает. Как видно из графика, в данном случае блокинг-ге нератор срабатывает на каждый пятый импульс запуска и осу ществляет деление частоты с коэффициентом деления /г = 5.
Если увеличить амплитуду запускающих импульсов, то отпи рание лампы блокинг-генератора может произойти в момент при
хода четвертого, третьего и т. д. импульса. Коэффициент |
деления |
п уменьшается. Увеличение постоянной времени разряда |
емкости |
С приводит к возрастанию коэффициента деления п, что иллюст рируется пунктирной кривой на рис. 17.6.
Рассматривая |
этот случай работы делителя, замечаем, что ес |
ли Тйт > Гз, то |
большое число импульсов запуска располагается |
на полотой части экспоненты разряда. Иначе говоря, некоторые из импульсов приходят на схему, когда скорость разряда становится малой, хотя лампа еще заперта. Очевидно, в данном случае до-
M l