ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 21.10.2024
Просмотров: 115
Скачиваний: 0
t. Атомистическая структура материи |
15 |
Пример определения. Взвешено вещество, для которого эле ментный анализ дает формулу (CgH/))*. Следовательно, М — 44х и на до определить значение х. Для этого вполне достаточно той точно сти, какую дает метод определения молекулярных весов по Мейеру, хотя исследуемое вещество находится не в состоянии идеального газа. Если, например, находят, что М = 88,2, то исследуемому ве ществу с определенностью мож но приписать формулу С4Н 80 2-
Для более точного изме рения молекулярных весов не обходимо проводить измерения при разных давлениях и про водить экстраполяцию к р = 0.
1.5. Идеальное твердое тело
Чтобы получить более полное представление о строении материи, кроме предельного случая иде альных газов, необходимо рассмотреть с атомисти ческих позиций «противо положное» предельноесос-
Рис. 1. Прибор для определе ния молекулярных весов мето дом Мейера.
А — испарительная трубка с на гревательным кожухом, В — труб ка-ловуш ка, С — исследуемое ве щество.
тояние |
материи — так называемое «идеальное» твердое |
|||||
тело, |
к |
которому |
почти приближаются |
кристаллы |
||
при |
очень низких |
температурах. |
Здесь |
наимень |
||
шими |
|
элементами |
структуры служат атомы |
(на |
||
пример, |
у алмаза) или электрически |
заряженные |
час |
|||
тицы — ионы (например в случае хлористого натрия), ко торые образуют правильную решетку с определенной сим метрией. Структуру пространственной решетки можно исследовать при помощи рентгеновского излучения (см. разд. 6.4.1). Простые модели подобных структур мож
16 Часть I. Основные понятия химической связи
но изобразить в виде плотнейшей упаковки шаров. На рис. 2 показаны две возможности такой плотнейшей упа ковки шаров с разной симметрией. Шары в нижнем слое (незаштрихованные шары) обозначены А. Ближайший слой расположенных выше шаров (заштрихованные шары В) помещен над «пустотами» между шарами. При наложе нии третьего слоя шаров возникает необходимость выбора между двумя типами углублений слоя В, отличающимися своим расположением относительно слоя А — либо над
Рис. 2. Два слоя плотнейшей упаковки шаров.
шарами (первый случай), либо над пустотами между шара ми (второй случай). Если при упаковке третьего слоя реа лизуется первый случай, шары третьего и всех нечетных слоев занимают положения, одинаковые с положениями шаров первого слоя. Это — гексагональная плотнейшая упаковка шаров (рис. 4). Если осуществляется второй слу чай, то образуется кубическая плотнейшая упаковка шаров
(рис. 3). При обеих плотнейших упаковках каждый шар имеет в качестве ближайших соседей 12 других шаров.
Простые геометрические соображения позволяют су дить о размерах структурного элемента решетки из мо лярных объемов веществ, тип упаковки для которых известен. Так, например, простым расчетом можно по казать, что заполнение пространства при гексагональ ной плотнейшей упаковке составляет 74%, следователь-
Л Атомистическая структура материи |
17 |
откуда легко получить выражение для радиуса шара
Если взять ртуть с V — 14,8 см3-моль \ то для нее
г = 1,63 А.
Рис. 3. Кубическая плот |
Рис. 4. |
Гексагональная |
нейшая упаковка. |
плотнейшая упаковка. |
|
Наоборот, если предположить, что радиус частицы известен, можно приближенно определить NL. В настоя щее время определение атомного строения твердых тел осуществляют методами дифракции рентгеновских лучей или электронов (см. разд. 6.4.1). Кроме того, с помощью электронного или ионного микроскопа его можно непо средственно наблюдать. Реальные состояния веществ, ин тересующие химика, лежат между граничными случая ми — идеальным газом и идеальным твердым телом. Ниже будут рассмотрены несколько более подробно определен ные типы таких промежуточных состояний, как жид
кости и «реальные газы», |
■■----------------—--------- - |
2-208 |
Г*с. публичная |
И * У Ч Н 0 - Т GXH- f -;GCrj a fl |
|
|
•мблиоте л Cf'OP |
ЭКЗО!Г!Л5!Р
18Часть /. Основные понятия химической связи
2.КИНЕТИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ МАТЕРИИ
Вразд. 1.1 мы убедились, что представление о диск ретной структуре материи и понятия «атом» и «молекула» составляют фундамент научной химии. Отправной точкой кинетической теории, в частности кинетической теории газов, основные положения которой были разработаны Клаузиусом, Максвеллом и Больцманом, послужило вто рое основополагающее свойство материи. Эта теория постулирует, что атомы и молекулы находятся в постоян
ном движении. Прежде всего рассмотрим поступательное движение молекул в идеальном газе, используя законы классической механики.
Молекулы газов изменяют первоначальные направление и ско рость при упругих соударениях друг с другом и со стенками, огра ничивающими объем. Согласно основной теореме, высказанной впер
вые Максвеллом, |
кинетическая энергия молекул разных сортов |
|
при |
усреднении во времени одинакова независимо от их массы (за |
|
кон |
равного распределения). Сумма воздействий ударов на стенку |
|
проявляется как |
давление газа. |
|
Предположим, что какая-то молекула (масса т, скорость w) сталкивается со стенкой при движении в перпендикулярном ей на правлении и упруго отражается от нее. При этом она передает стен ке импульс 2mw (удвоенный первоначальный импульс, который при ударе меняет знак). Пусть в каждом кубическом сантиметре, сосед
нем со стенкой, |
находится |
молекул, причем Vo часть их движется |
в направлении, |
перпендикулярном стенке. (Для упрощения мы |
|
предполагаем, что каждая треть молекул движется в направлении
осей координат, причем половина из них — в |
одном, а половина |
в противоположном направлении.) Тогда за |
Л1Х |
lc ~c~-w молекул на |
талкивается на стенку (так как те молекулы, которые находятся на расстоянии ш-[1 с], могут за 1 с достигнуть стенки). Импульс, пере данный стенке этими молекулами за 1 с, составляет
2тш Ni6 w. |
(4) |
Таким образом, мы получаем давление р как импульс, переданный
39 1 с на 1 см2
Р = Л’. - тш£= |
(5) |
2. Кинетическая теория материи |
|9 |
где w2 — усредненный квадрат скорости молекул. (Более строгий вывод этого уравнения можно найти в специальных работах.) Если перейти к любому произвольному объему V, то
n-Nr |
/ |
п |
\ |
N1 = - ^ - |
(где |
NL = Nv V = N1.— |
j |
и уравнение (5) преобразовывается в соотношения
L |
.— nMw2 |
nMw2 |
(6) |
р = Зи |
mw2 = - 3^ - |
и p v = —3—. |
Эти соотношения дают кинетическое толкование закона идеальных
газов. Если объединить оба выражения, уравнения (6)1 и (3), полу чим
RT
Mw2
2
Следовательно, между полной кинетической энергией молекул газа и температурой существует соотношение
или |
(7) |
Таким образом, макроскопически кинетическая энергия моле кул проявляется как температура. Далее справедливо следующее:
-I/— -|/"ЗЯТ~ |
= |
i / T ~ |
(8) |
|||
V W2 = у - |
Ж |
1,58-10* у |
Ж |
[см-с-1]. |
||
Корень квадратный |
из |
усредненного |
квадрата скорости |
не |
||
идентичен средней скорости w. Интересно, что из уравнений (6) и
(7) непосредственно следует закон Авогадро: для газов, у которых совпадают значения Р, v и Т, величины л также совпадают.
Используя закон распределения скоростей Максвелла (см. ни
же), можно вывести соотношение w — 0,92\^w2. Как следует из урав нения (7), скорость молекул, а также скорость диффузии или скорость вытекания газа через узкое отверстие зависят от массы молекул (закон истечения Бунзена). Следует отметить, что этот факт исполь зуется при разделении газов и изотопов.
Действительное распределение скоростей молекул в газе можно определить как теоретически, так и экспери ментально. Теоретический вывод закона распределения скоростей Максвелла можно найти в учебниках физи ческой химии. Здесь будет кратко рассмотрено экспери ментальное определение скоростей молекул газов (рис. 5). Оно было проведено Штерном, который использовал стро-
2*
20 Часть /. Основные понятия химической связи
боскопический эффект. С раскаленной посеребренной проволочки А в высоком вакууме испаряются атомы се ребра. Щелями Вг и В2 формируется пучок атомов, ко торый далее конденсируется на полированном латунном цилиндре в точке С. Установка может быстро вращаться (примерно 2000 об/мин) вокруг А. Благодаря вращению траектория атомов серебра по отношению к установке искривляется, и в зависимости от своей скорости атомы попадают на различные участки области СС' (аналогич-
Рис. 5. Принципиальная схема опыта Штерна.
но дрейфу с востока на запад потоков воздуха, движу щихся от полюса к экватору — пассаты). Расшифровка полученного таким образом «спектра скоростей» позво ляет получить распределение скоростей, аналитическое выражение которого выведено Максвеллом: часть мо лекул dN, обладающих скоростями в интервале от w до w + dw, составляет
На рис. 6 графически показано распределение ско ростей для различных газов при разных температурах.
Поскольку 7Way2/2 = fkin, указанное выше уравнение можно упрощенно, в некотором приближении, записать как
Отсюда можно заключить, что для части молекул NE с энергией, превышающей некоторую определенную (ки-
2. Кинетическая теория материи |
21 |
нетическую или потенциальную) энергию Е, справедли во выражение
Это соотношение называют также экспоненциальным за коном Больцмана.
о2,шк
m |
800 |
1200 |
1600 |
2000 |
2400 |
2800 |
3200 |
3600 |
4000 |
иг, М-С' 1
Рнс. 6. Распределение скоростей по Максвеллу — Больцману при двух разных температурах для одного легкого (Н2) и одного более тяжелого газа (0 2).
2.1. Молярная теплоемкость идеальных газов
Для идеального газа полная внутренняя энергия U равна сумме кинетических энергий молекул. Для одно атомного газа (например, инертного) кинетическая энер гия является только энергией поступательного движе ния. Следовательно, из уравнения (7) имеем
mw2 3RT 3 ,гр
2 — 2Nl ~ 2 Rl
и на 1 моль
и = \ r t . |
(8 а ) |