Файл: Данилов, Б. С. Однополосная передача цифровых сигналов.pdf

При достаточно большой величине юо вторым слагаемым в (1.3) можно пренебречь. Тогда

Из вышеизложенного следует, что спектр посылок ФМ сигнала соответствует спектру огибающей этих по­ сылок, смещенному по оси частот к несущему колебанию.

Частотные характеристики тракта передачи могут существенно видоизменить форму спектра исходного сигнала ФМ, который, например, может на приемном конце не обладать симметрией относительно частоты не­ сущего 'колебания. Спектр посылки сигнала S(co), в ча-

Рис. 1.3. Спектр посылки ФМ сигнала (об­

зо-частотная характеристика).

Можно показать (см. приложение I), что в общем случае, когда не предъявляется каких-либо ограничений ни к форме огибающей спектра, ,ни к фазовой характе­ ристике цр,акта передачи, ни к положению частот.ы несу­ щего колебания 'Относительно спектра, выражение для посылки ФМ сигнала (например, для посылки, соответ­ ствующей символу «1») имеет следующий вид:

10

фазного компонента сигнала, определяемая из соотно­ шения (П 1.4):

0>„

(О = — Г5 (—й) cos [Ш— ф(—Q)]dQ +

Л J

О

ветственно слева и 'Справа от несущего колебания.

Таким образом, фазомодулированный сигнал являет­ ся, в общем случае, сложным колебанием, состоящим из двух компонентов: синфазного и квадратурного.

При линейной фазо-частотной характеристике спра­ ведливо равенство <р(й) = той, где т0 — время задержки, одинаковое для всех спектральных компонентов. В даль­ нейшем, не теряя общности, можно считать, что то = 0 . При этом допущении выражения (1.6) и (1.7) преобра­ зуются к виду:

11

Рассмотрим частные случаи:

Таким образом, при четной симметрии боковых по­ лос относительно частоты несущего колебания модули­ рованный сигнал содержит в своем составе только син­ фазный компонент. (Передача посылок ФМ сигнала с двумя симметричными боковыми полосами соответству­ ет именно этому частному случаю.

полос относительно частоты колебания модулированный сигнал содержит только квадратурный компонент.

Передача двоичных ФМ сигналов с частичным или полным подавлением одной из боковых полос (сокра­ щенно— сигналов ФМ ОБП) соответствует общему слу­ чаю, при котором каждая посылка модулированного сигнала содержит и синфазный и квадратурный компо­ ненты, огибающие которых при линейной фазовой ха­

12

Для иллюстрации вышесказанного определим вид огибающих синфазного и 'квадратурного компонентов одиночной посылки ФМ сигнала, передаваемого с час­ тично подавленной боковой полосой (т. е. методом ФМ ОБП), для 'Интересного практического случая, когда

на концах по закону «приподнятого косинуса» и асим­ метричен относительно частоты несущего колебания ©о, а фазо-частотная характеристика— линейна.

Как будет показано ниже, .можно осуществлять син­

13

Компоненты 52(со) и 53(со) определяют закон и сте­ пень скругления спектра 5 (со).

В рассматриваемом случае:

где Q= co—coo; £2/= со—cor, 2QX— ширина области скруг­ ления спектра S (со).

•В приложении 2 показано, что для рассматриваемых здесь примеров огибающие синфазного R i(t) и квадра­ турного Qi(t) компонентов определяются соотношения­ ми (П2.2) и (П2.3).

в табл. 1.1. На (рис. 11.6а, б, в для этих же случаев при­ водятся огибающие компонентов Ri(t) и Qi(t), построен­ ные по данным табл. 1.1. В табл. 1.1 и на рис. 1.6 приве­ дены также значения и вид результирующей огибающей Bt(t), которая определяется из выражения

Заметим, что выше в качестве посылки ФМ оигнала бралась посылка, соответствующая символу «1» (т. е. Ui(t)). Ничего бы не изменилось, если бы в качестве посылки ФМ сигнала была взята посылка u0(t), соот­ ветствующая символу «О», так как она отличается от посылки Ui(t) лишь знаком, т. е. u0(t) = —Uy(t).

14