Файл: Федорцов Б.Ф. Усилители радиосигналов.pdf

Скачать файл
Заказать решение

ВУЗ: Не указан

Категория: Не указан

Дисциплина: Не указана

Добавлен: 04.04.2024

Просмотров: 50

Скачиваний: 0

ВНИМАНИЕ! Если данный файл нарушает Ваши авторские права, то обязательно сообщите нам.

должны быть достаточно большими по сравнению с максималь­

ной^ ем костью

переменного конденсатора.

-

11ри параллельной схеме питания постоянная составляющая

анодного тока

проходит по цепи, параллельной

контуру (через

сопротивление Rm.t или дроссель Тшт). Достоинство этой схемы со­

стоит в том, что катушка

L и конденсатор С не находятся

под высоким постоянным

напряжением. Кроме того, по ка­

тушке L не протекает постоянная составляющая анодного тока лампы. Утечка для сеточных токов следующей лампы создается через' катушку L. Следовательно,, сопротивление Rg в этой схеме отсутствует. Постоянная времени переходной цепи мала и равна rLCp (в последовательной схеме RgCg). Это очень важно в широкополосных усилителях, когда приходящие им­ пульсные помехи, имеющие значительную амплитуду, могут

зарядить конденсатор Cg и,

при

большой постоянной

времени,

надолго запереть следующую лампу.

 

величины,

Сопротивление шунта должно быть достаточной

чтобы не ухудшать существенно добротность

контура.

Паде­

ние

напряжения на этом сопротивлении учитывается при вы­

боре

— I

сопротивления

фильтра

развязки,

причем

R±-~

F

В

11

это

падение окажется

оольшим,

сле­

——

—

---------- . Если

дует

 

ше

сопротивления

/?шт ставить дроссель LmT, для ко­

вместо

торого величина сопротивления постоянному току ничтожно мала, а но переменной составляющей его сопротивление должно быть достаточно большим, чтобы не шунтировать контур, или /,шт>(20-г-50) L. Конденсатор Ср должен иметь емкость примерно такую же, как и Cg.

Обычно в узкополосных схемах усилителей используется последовательная, а в широкополосных —параллельная схема питания. В широкополосных схемах часто для расширения по­ лосы приходится шунтировать контур, тогда сопротивление RmT играет роль параллельного шун^а.

Выше были рассмотрены две схемы питания анода #лампы постоянным напряжением. Если величины конденсаторов Сф, Сл:. Cg или Ср взяты достаточно большими, то можно счи­ тать, что по высокой частоте во всех этих местах имеет место короткое замыкание. Тогда, если рассмотреть обе схемы, можно увидеть, что входное напряжение действует на участке

сетка—катод лампы, т. е.

Ецх С gK,

а выходное напряжение снимается с промежутка анод—катод

лампы

7

 

Таким

^вых

U ак‘

образом, катод лампы

является общим электродом

для цепей входа и выхода, откуда и сама схема получила на­ звание „усилителя с общим катодом".

25

2. Внутренние и внешние параметры усилителя

а) Внутренние параметры

Рассмотрим схему замещения лампы при использовании ее в режиме усилителя с общим катодом. Если в усилителе при­

меняется триод, то его схема замещения представляется рис.

9 .

 

 

Сравнивая

схему

рис. 9

с

 

обобщенной схемой замеще-

 

~°2 ния рис. 2, можно видеть, что

 

 

 

 

 

 

Kn + F l3- F gK'

 

 

 

 

 

 

 

 

 

V ™ У

 

 

 

 

 

 

 

 

 

*12

* gen

 

 

 

 

 

 

V',,

к12

S,

(5.1)

 

 

 

 

 

 

 

Рис. 9.

 

 

 

 

Уо f-У г^ У а г

 

 

Выразим внутренние параметры

 

каскада

с

общим

катодом

через параметры лампы:

 

 

}■

 

Y.

 

 

 

 

У11 (оК)~

Увк£К- У п (ок)-

 

 

 

 

 

 

gK

 

ga>

 

 

 

 

1^12 (он)

Ул gai

 

 

 

 

 

 

 

 

(5.2)

Y-2l(OKy~S-\~Yn{OK)zzz-S-

Y,gai

 

 

 

 

 

 

 

 

У22 (оК)

Уак~ У'- (ок)

 

Y

ак

ж. у

g a •

 

 

 

 

 

‘

 

I

 

 

 

 

Если используется пентод, то внутренние параметры ка­ скада в соответствии с рис. 10 могут быть определены сле­ дующим образом:

У п {ок)=У.gK’

У12 (ок)—0,

(5.3)

У21(ок)” S,

 

■0 2 '

 

 

Ую(ок) = У а

Рис.

Ю.

 

Как для триода, так и для пентода, как

известно, пара­

метры могут быть выражены следующим образом:

У gK

^ gK j ® У gK1

 

У ga

j

( 5 . 4 )

причем активная проводимость между сеткой и катодом является функцией частоты GgK--aBSif 02, где авх—коэффициент входной

нроводимости; активная проводимость между анодом и катодбм

1

\ GgK, Cga, Сак—междуэлектродные емкости лампы.

26

 

 

б)

Внешние параметры

При использовании-усилителя на триоде:

1)

Входная

проводимость

 

 

 

.

 

>'\.х 5 П -

/0 „

YgK-\-Yga-\~KYga —YgK ; Yga(\+k).

Если

иметь в виду, что

К

KR

jK x , то

 

 

Gbx '~ G„K

 

в

X '

I

 

 

С

 

 

gK

 

 

 

 

 

 

 

- г

~G„a{\

‘ K r)‘ i

При

резонансе

. '-‘вх

 

^ gк

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Grx

GgK-

 

2)

Выходная проводимость

 

 

 

Yam^ Y n ~ k ! Y ^ Y aK+ Y ea+ k y ea^ Y aK- \Y ga(\ К,).

Если иметь в виду, что Ki—KiR-vjKix,

то

 

 

СшХ

 

Gак

:ЧС\аА,-д-,

 

 

 

С „

 

 

GaK'\~G

(\

'Г'Кis).

При

резонансе

 

 

 

 

 

 

 

 

Grhx— Gак.

3) Коэффициент усиления по напряжению

А'„

Р \Р ч \ Y 21 (ок) |

, где 1^21 („«)!- -\S—ju>Cga i-

Pi ^ вы х Т ^ЗрезЛ P^GВХ2

Вслучае усилителя на пентоде:

1)Входная проводимость

^ в х

^

H (ок) Y „

G ях

GgK’

С

~ Г

^ВХ

----

gK'

2) Выходная проводимость

^ в ы х

^ 2 2 ( fi

-.Y

I

 

 

1 a«»

*

^вых

^ ак1

 

 

г~ с

°вых

3)Коэффициент усиления по напряжению

PlPi\ ^"21 (ок) I

_______ Р\ р2*3

/ ^ i2C BbIxa G pe3 т /72‘2G bx2

/ , i i G OK-[- G pe3 j-p ^ G g ^ y

(5.5a)

(5.56)

(5.6a)

(5.66)

(5.7)

(5.8)

(5.9)

(5.10)

27.

3. Автотрансформаторные схемы усилителей

По виду подключения резонансной нагрузки к аноду собст­ венной и сетке последующей лампы различают следующие типы автотрансформаторных схем:

1) Усилитель с полным включением контура (рис. 11а).

а)

6)

в)

2

 

 

Т—

J

 

Ц,

-1=С

Cf_ |

ш2'\

X J

H i

] '

ивыл|/?ЛггМ'^ ” ~сг

Д -*— I ----

Рис. П.

Эта схема используется, если выходное сопротивление соб­ ственной лампы и входное следующей намного больше резо­ нансного сопротивления контура. В этом случае неполное включение может привести только к уменьшению усиления, но оно практически не влияет на избирательность каскада.

28 \

Для изображенной на рис. 11а схемы имеем:

U,

и л

Pi У к 1,

р 2=-,и и 1,

^з-- Свых+ (С г CL-f-С м) Г Свх2 *

2)Усилитель с неполным включением контура со сторон анода собственной лампы (рис. 11 б).

Неполное включение со стороны анода позволяет:

а) уменьшить усиление с целью выравнивания коэффициента усиления при переходе от одного поддиапазона к другому (при

переходе-от одной фиксированной частоты

к другой):

б) понизить усиление, сделав его

устойчивым;

в) уменьшить шунтирующее действие выхода собственной

лампы на контур.

 

 

 

 

 

Для схемы рис. 11б имеем:

 

 

 

 

U2

Lx^ - M _Lj

wx

,

 

£/ВЬ]Х

Pl и к

/. ; 7/

к - '

к

th

и к ]>

Сэ= Рi2Свых-f (С + СL+ C,j) -f Свх2■

3) Усилитель с неполным включением со стороны сетк следующей ла'Мпы (рис. lie). Эта схема используется в том случае, если /?рез и /?вх2 соизмеримы по величине и в сх^ме можно получить согласование, а также для уменьшения шун­ тирования контура входным сопротивлением следующего ка-‘ скада. Заметим, что если Rвх2 большое, то пытаться осущест­ влять согласованиенет смысла, так как это только уменьшит снимаемое с контура напряжение.

Для этой схемы имеем:

и к

и в

и м k i w.

Р2? UK

L ~ L w < 1,

С. = С. j-(C-[-CL-\-CM) f-р^С^.

4) Усилитель с двухсторонним неполным включением кон тура (рис. Иг).

При использовании двойной автотрансформаторной схемы ослабляется шунтирующее действие на-- контур как со стороны выхода собственной, так и со стороны входа следующей лампы. С уменьшением коэффициента включения соответственно уменьшается подводимое к контуру и снимаемое с него напря­ жение. Однако надо иметь в виду, что при соизмеримости сопротивлений возможно согласование и получение для этих условий максимального усиления»

29

Смотрите также файлы