ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 04.04.2024
Просмотров: 56
Скачиваний: 0
На этой схеме результирующие емкости Сэi |
и Сэ2 |
соответст |
|||||||||||
венно равны: |
Сэ1 |
C’Bbix+(C’1 rQ i + C’Mi^ |
|
I |
|
_ |
1_ |
||||||
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
Сдг— |
|
i См2) |
\ |
р ^ С т^, |
j |
|
( o |
. l / > |
||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
где Cj — емкость конденсатора, |
который может быть |
поставлен |
|||||||||||
в анодной цепи, С2 |
переменная или постоянная емкость кон- |
||||||||||||
денсатора |
контура, |
Свых и Свх2—емкости собственной и после- |
|||||||||||
дующей ламп, |
CLU |
CL2 и См1, |
См2- -паразитные емкости кату |
||||||||||
шек индуктивности |
и .монтажа, /^ —коэффициент |
трансформа |
|||||||||||
ции на входе последующего каскада. |
|
|
|
|
|
|
|||||||
Результирующие |
проводимости G3i и Оэ2 представляют со |
||||||||||||
бою сумму выходной Овых и входной |
|
Овх2 |
проводимостей ламп |
||||||||||
и потерь |
в анодном |
Орез1 и основном |
|
Орез2 |
контурах: |
|
|
||||||
|
|
|
|
0э1 |
|
а рез1> |
j |
|
|
|
(5.18) |
||
|
|
|
|
Gэ2 = ^рез2~”/^2^(-(вх2* 1 |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Представим |
проводимости G3\ и |
С?э2 контуров |
в |
виде |
по- |
||||||||
‘следовательных |
сопротивлений: |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
э1 =“ P23l°3l |
Рэ1 |
i> |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
У' |
|
|
|
|
|
(5.19) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
...Pel |
|
|
|||
|
|
|
' э2 = Р2э2 °9 2 ' р у ( |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
Rrx2 |
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
рез2 |
|
|
|
|
|
||
где рв1 |
, / ^ 1 |
Ь>"УСЭ2 |
характеристические |
сопротив- |
|||||||||
V |
с »1 |
||||||||||||
ления анодного и основного контуров. Соответствующая этому пересчету эквивалентная схема показана на рис. 18а. Полные со противления первого и второго контуров соответственно равны:
+(/'и)^ э1+т:
>с э1
|
|
|
|
|
|
(5.20) |
^ э2 —Гэ2 |
Усо/, э2" |
х л |
|
|
||
|
|
усоСэ2 J ' |
|
|
||
Часть схемы левее |
точек |
А А' |
можно |
представить в виде |
||
генератора э. д. с. (рис. 186) |
|
|
|
|
||
|
|
a |
SU, |
|
|
|
|
|
|
ушС,э! |
|
|
|
имеющего выходное сопротивление Za= — |
. В последующем |
|||||
схему левее точек ББ' |
/ |
|
|
/ “ Сэ1 |
эквивалент |
|
можно изобразить |
в виде |
|||||
ного генератора э. д. с. |
(рис. 18а) |
|
|
|
||
Ёа' = —у'ш/И/, - —у'штИ - |
|
-у'соуИ |
|
MSUBX |
||
|
|
Cb\Z3\ |
||||
|
|
-91 |
|
j^C 3\Z3\ |
||
36
причем выходное сопротивление этого генератора
7 , |
0>vvr- . |
Z0 |
у : ,/UJ‘‘ ■ |
|
|
Рис. 18. |
|
|
|
Д ля’того чтобы |
получить напряжение |
на выходе каскада, |
|||
надо найти ток в образовавшемся |
контуре схемы |
||||
• |
E J |
MSU„ |
1 |
|
|
S' " V |
C»iZ8l |
у , ®9Л1а ’ |
|||
|
|
|
|
^32”i |
*7 |
где |
|
|
|
|
^э! |
|
|
u>*Afa |
|
||
|
2# |
э2“ |
|
||
|
“~ Х Г |
|
|||
|
|
|
|
||
Тогда напряжение, |
снимаемое с емкости |
Сэ2, |
|||
/Л |
Л^ вх |
/о jwC э2 |
c3lz3, |
-э2 ‘
I1
{ю2Л42 /о)С,2
Z91
37
я коэффициент усиления каскада, опуская не имеющий прин ципиального значения знак минус,
д- _ _^Лых p 2M S _______ 1_____
(5.21)
О вх ;соСэ1Сэ2 Z 3iZ?2 r <.o-M-
Для получения выражения резонансного коэффициента уси ления входящие в выражение (5.21) значения сопротивлений контуров Z31 и Z32 преобразуем с учетом настроек контуров соответственно на частоты fa и /0. Модули этих сопротивлений на резонансной частоте усилителя ш0 равны:
Д|э1 —1 / |
г2э1“г(<*>о£э1 —:—ж—) . |
|
|
|||
|
|
|
|
о^эЭ!1/' |
|
(5.22) |
|
|
|
|
|
|
|
Z Э2- |
^*“э2 1"|<во^'э2' |
0^э2 |
=Гэ2, |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
причем последнее есть |
следствие |
настройки |
контура |
в |
||
реЗ&нанс с частотой ш0. |
|
|
связи L l |
и катушкой |
кон |
|
Так как связь между катушкой |
|
|||||
тура L2 обычно |
слабая, |
всегда можно полагать, что ш2УИ2< |
||||
■C|Z9iZ32 |, т. е. |
можно пренебречь вторым слагаемым в знаме |
|||||
нателе выражения (5.21). Тогда резонансный коэффициент уси ления каскада
|
|
|
|
|
М Р2,Su>qL |
|
|
|
|||
|
P*MS |
|
|
-э2 |
0^э2 |
|
|
||||
Л 'о |
|
|
|
1 |
|
|
|||||
,СЭ1С |
Z |э1 j Z |э2 |
|
|
I Z ]э1Гэ2 |
|
||||||
|
U),0^31 |
Оэ2 |
|
|
|
||||||
и, учитывая, что |
р |
м |
|
параметр |
связи, |
ш0Тэ2 |
_1 _ _ |
||||
4 э2 |
% сэ2 |
||||||||||
получим |
|
PP2SRb2 |
|
|
|||||||
|
|
|
Кп |
|
|
|
|
(5.23) |
|||
|
|
|
|
‘ | Z |э1 |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Чтобы легче было проследить зависимость коэффициента |
|||||||||||
усиления К0 от частоты |
настройки |
/ 0, пренебрежем |
относи |
||||||||
тельно малыми потерями |
в первом |
контуре |
гл по |
сравнению |
|||||||
с большой |
величиной |
сопротивления |
(w0Z,9i |
i —) |
первого |
||||||
контура на |
частоте ш0, |
для |
которой |
\ |
ч^Сэ1 t |
|
|||||
этот контур |
расстроен, |
||||||||||
т. е. положим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Тогда |
|
|
91 |
: |
°(4эг - ш0^э1 |
|
|
|
|||
PP%SR32 |
|
PP-iSR-л |
|
|
|
||||||
К о - |
1 |
PP2S Кэ2 |
(5.24) |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
ш0 ^э1 tO^Z.э| |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
38
Из формул (5.23) и (5.24) можно видеть, что их структура аналогична структуре формулы для коэффициента усиления обобщенного усилительного каскада, с той разницей, что роль коэффициента трансформации со стороны выхода собственной лампы усилителя играет величина
Р\ |
Р |
(5.25) |
|
зависящая от соотношения частот настроек контуров <»0 и шЛ. Учитывая это значение коэффициента трансформации /?,, для резонансного коэффициента усиления каскада можно записать
РхР£ |
PiPiS |
(5.26) |
|
Pi2GBm-rGpea+ p ^G вх2 |
|
Из этого очевидно, что |
последующий анализ и расчет |
транс |
форматорной схемы усилителя определены общей теорией уси ления, рассмотренной выше. Всеми формулами и выводами этой теории можно воспользоваться при расчете усилителя с трансформаторной связью с анодом.
Исследуем два частных случая поведения К 0 в функции от частоты настройки / 0.
1-й частный случай.
Предположим, |
что / в </ошш- В этом случае, как можно |
видеть из (5.24), |
абсолютное значение К0 падает с ростом /„. |
Обычно берут / а -^(0,5-т-0,8)/омнн, в зависимости от требуемого характера изменения К0 с частотой Для коэффициента уси ления можно записать
|
|
ЬЭ2 |
|
К 0 |
pp^s Qb2 |
/ СЭ2 |
(5.27) |
|
Z l |
|
|
fa
39
В каждом из поддиапазонов, как можно видеть из рис. 19, значение К п плавно убывает с частотой /„. При переходе к более высокочастотному поддиапазону, когда индуктивность контура изменяется скачком, причем /,Э1> ^ эп>^эш, усиление уменьшается скачком. Для выравнивания коэффициента усиления
при переходе от одного поддиапазона |
к другому обычно скач- |
||
ком изменяется значение параметра р |
М |
^ |
^ |
.—, причем |
P\<Lp\\<iPn\- |
||
2-й частный случай. |
|
|
|
П усть/а> / 0макс. Тогда Кп растет с частотой /0, |
причем |
||
|
|
|
(5.28) |
Соответствующие графики зависимости Кй приведены на рис. 20. При /а» /0 коэффициент усиления
K0 pp2SR,>.
1 |
! |
и |
! |
ш |
|
Рис. 20. |
|
|
Принципиально |
возможен также |
случай, когда |
f0MHH<CfaK |
' /омаксПри перестройке усилителя |
в диапазоне |
частот этот |
|
случай практически |
не используется |
вследствие недопустимой |
|
неравномерности усиления в пределах диапазона. |
|
||
Избирательные свойства каскада с трансформаторной связью могут быть определены в соответствии с обобщенной теорией усиления. Результирующее затухание
(5.29)
40
