Файл: Цифровая обработка сейсмических данных..pdf

производной кинематической поправки по времени, взятое с обрат­ ным знаком, так как увеличение длины импульса в результате кор­ рекции равно уменьшению кинематической поправки на интервале Т. Для среды с заданной средней (эффективной) скоростью, дифферен­ цируя (4.7) по t0, находим [40]

откуда

Нdt0

Из (4.26) видно, что искажения убывают с возрастанием вре­ мени t0 и скорости v и увеличиваются с расстоянием £ и ростом градиента dv/dtQ. При dv/dt = 0 формула (4.26) преобразуется в гиперболу

При К — 1 (отсутствие искажений) градиент -—- (Дтк ) кинематиче­ ской поправки равен нулю, т. е. выполняется соотношение (4.20). При

< 4 - 2 8 >

знаменатель правой части (4.27) обращается в нуль, и коэффициент

нию взаимного пересечения годографов отраженных волн на боль­ ших £ при быстром возрастании скорости с глубиной.

Поскольку исходные сигналы зарегистрированы при различных расстояниях взрыв — прибор, они будут неодинаково искажены в процессе ввода кинематических поправок. Это, естественно, по­ влечет за собой искажение формы суммарного сигнала у (£). При этом искажения могут превысить величину, после которой практи­ чески теряется эффект направленности системы. Учитывая, что для заданной скоростной модели среды коэффициент К прямо пропорци­ онален расстоянию \ и обратно пропорционален времени t, опре­ делим максимально допустимое расстояние, при котором величина искажений сигнала существенно не сказывается на результате сум­

114

t0-c

на рис. 45. Можно показать, что для принятых на практике рассто­ яний взрыв — прибор коэффициент К, определяющий растяжение сигнала в точках | £ т а х , где | т а х — крайняя точка годографа, подчиняется следующей параболической зависимости:

теризующие степень искажения сейсмических сигналов после введе­ ния кинематических поправок, и соответствующие им суммарные сигналы.

На основании анализа исходных и суммарных сигналов можно сделать вывод о том, что максимально допустимым коэффициентом искажения на крайнем канале сейсмограммы ОГТ является К (|тах) =

На практике для исключения сильно искаженных кинематиче­ скими поправками сейсмических сигналов целесообразно вырезать

что остающаяся часть сейсмограммы ограничена прямой с заданной

ская запись данных каналов считается пригодной для суммирования по методу ОГТ:

^0 нач (?) — S ] / ^2 v i • (4.31)

Р и с . 47. [Система г о д о г р а ф о в , о п р е д е л я ю щ и х начальное в р е ­ мя с у м м и р о в а н и я в з а в и с и ­

0 нач 1

116

Наряду с исключением искажающего влияния ввода кинемати­ ческих поправок, такой прием является эффективным средством ослабления влияния на суммарную запись интенсивных регулярных помех (кратно-отраженно-преломленные волны, поверхностные волны, преломленно-дифрагированные и др.), осложняющих началь­ ную часть записи.

П О Д Б О Р ( К О Р Р Е К Ц И Я ) К И Н Е М А Т И Ч Е С К И Х П О П Р А В О К

Криволинейное регулируемое суммирование как основа способов подбора поправок

Как уже говорилось, в общем случае исходные кинематические поправки не обеспечивают достаточно точного спрямления осей синфазностей однократно-отраженных волн в области сейсмограммы ОГТ, так как используемая для расчета поправок модель среды с горизонтальными границами (<р = 0) и выбранным априори скоро­ стным разрезом всегда в той или иной мере отличается от реальной среды. В результате будет наблюдаться либо недоспрямлен'ие, либо переспрямление осей синфазности регулярных волн (рис. 48). По­ этому в методе ОГТ почти всегда обязателен подбор поправок непо­ средственно по наблюденному материалу.

Используемые в настоящее время алгоритмы этой процедуры построены для модели сейсмограммы ОГТ, описываемой выраже­ ниями (2.33)—(2.35). Оставаясь в рамках этой модели, будем вначале считать, что сигнальная часть записи представлена регулярными волнами с неизменной по фронту формой импульса и амплитудой, а форма годографа отраженной волны описывается выражением (4.6) для среды с заданной средней (эффективной) скоростью v (t0):

а

Рис. 48. Трансформация годографа кинематическими поправ­ ками Дтк (gfo). меньшими (а) и большими (б) истинной по­ правки Дт£с т (£, *0 )-

1 — г о д о г р а ф д о в в е д е н и я п о п р а в к и ; 2 — г о д о г р а ф п о с л е в в е д е н и я п о ­ п р а в к и .

117

Введем в рассмотрение некоторую фиктивную среднюю скорость, которую будем обозначать через г^огт:

ческая поправка, рассчитанная по обычной формуле (4.7) для v = = &огт! обеспечит полное 1 спрямление годографа.

Особенностью системы ОГТ является то обстоятельство, что фик­ тивная средняя скорость г^огт является единственным параметром, который полностью определяет годограф отраженной волны на дан­ ном времени т0. Эта особенность следует из выражения (4.32), кото­

метром v 0 T T . Для сейсмограмм ОТП и ОТВ такая замена невозможна,

смограмме ОГТ выглядит следующим образом. Задается несколько значений 1>огт = ^огть у огт2' • • •> у о г т щ • • •> ^огтлг с таким рас­ четом, чтобы эти значения перекрывали вероятный диапазон значе­

кинематические поправки. После ввода этих поправок трассы сей­

линейных отрезков синфазностей волны, а эффективный параметр ^огт> характеризующий кривизну гиперболических годографов (4.33) сейсмограммы ОГТ.

Не суммоленте ОГТ, как и на обычной суммоленте, регулярным

с использованием этой кривой обычным способом вычисляют значе­

118