Файл: Цифровая обработка сейсмических данных..pdf

3J

сущность процедуры сводится к регулируемому суммированию сей­ смограмм ОГТ и интерпретации получаемых материалов (суммолент).

На основе описанной схемы разработано и применяется на прак­ тике множество различных рабочих вариантов обработки. Некото­ рые из них не содержат явно выраженного этапа построения суммоленты. Тем не менее все они реализуют принцип регулируемого сум­ мирования. Рассмотрим некоторые количественные особенности ре­ гулируемого суммирования в области сейсмограмм ОГТ.

Из уравнения (4.6) видно, что годограф однократно-отраженной волны представляет собой гиперболу, симметричную (независимо от величины угла ср) относительно оси % = 0. Иначе говоря, минимум гиперболы всегда расположен над точкой профиля, к которой от­ носят суммарную трассу. Приближенное выражение (4.6"), вытека­ ющее из (4.6), — симметричная относительно оси £ = 0 парабола высокой степени.

В работе [30] показано, что годографы всех остальных типов волн на сейсмограммах О Г Т 1 также могут быть аппроксимированы пара­ болами, содержащими только четные степени, т. е. симметричными относительно оси 2- = 0. Так, для дифрагированной волны

119

а, с/ к м 2

на суммолента х ОГ Т д о ввода (а) и посл е ввода

(б) кинематически х п о ­ правок .

1 — п р о д о л ь н ы е о д н о к р а т ­ ные волны, о т р а ж е н н ы е от н а к л о н н ы х г р а н и ц , г — п о ­ п е р е ч н ы е , з — м н о г о к р а т н о -

шшь

Для многократных отраженных волн справедливы уравнения (4.6) и (4.6') с заменой параметров v и ср на соответствующие эффек­ тивные параметры кратной волны.

Асимметрия среды (наклон и кривизна отражающих и прело­ мляющих границ, горизонтальный градиент скорости) влияет лишь на крутизну параболы, но не ведет к разрушению симметрии годо­ графа и не меняет положения минимума. Поэтому регулярные волны практически всех типов дают на суммолентах ОГТ разрастания такого же облика, что и однократно-отраженные волны. Однако

120

благодаря различиям в кривизне годографов разрастания разных типов волн располагаются на разных участках плоскости t0, 1>0гт- Особенности взаимного расположения разрастаний иллюстри­ руются рис. 50, а, построенным для параметров среды, приведенных

в табл. 2.

Из рисунка видно, что:

1. Разрастания разных типов волн располагаются в пределах плоскости t0, ^огт весьма неравномерно. На малых временах, как и следовало ожидать, преобладают разрастания с низкими значе­ ниями УогТ) н а больших — с высокими. Диапазон значений ,^огт

сувеличением времени t0 уменьшается.

2.Области расположения разрастаний волн разных типов в зна­ чительной степени перекрываются.

Неравномерность размещения разрастаний в плоскости t0, х>огт ведет к необходимости перебирать значения ь>огт в очень широком диапазоне и, следовательно, к большим затратам машинного вре­ мени. Эту неравномерность можно существенно ослабить, если пред­ варительно ввести исходные кинематические поправки (рис. 50, б). Поэтому в большинстве случаев рабочие алгоритмы подбора преду­ сматривают предварительный ввод исходных поправок, и, таким образом, могут рассматриваться как коррекция поправок.

Перекрытие областей расположения разрастаний не устраняется с вводом исходных поправок. Оно существенно затрудняет интерпре­ тацию суммолент, поэтому система регулируемого суммирования должна обладать высокой разрешающей способностью.

Таким образом, коррекция кинематических поправок путем ре­ гулируемого суммирования сейсмограмм ОГТ и интерпретации по­ лучаемых суммолент предполагает в качестве промежуточных эта­

с; мостоятельный интерес. В последнее время получению этих сведе­ ний стало придаваться неменьшее значение, чем коррекции кинема­ тических поправок.

Рассмотрим коротко наиболее освоенные и широко используемые алгоритмы регулируемого суммирования.

Алгоритмы регулируемого суммирования

Используемые в настоящее время алгоритмы регулируемого сум­ мирования различаются по характеру исходного материала (вве­ дены или нет исходные поправки), по выбору варьируемого пара­ метра (^огт или эквивалентного ему) и способу представления результатов. Рассмотрим три таких способа.

Первый способ — регулируемое суммирование до ввода кинема­ тических поправок по набору изменяющихся со временем t0 гипербол,

заданных таким образом, чтобы каждая п трасса суммоленты ОГТ отвечала условию v0TT А (t0) = const. Этот алгоритм просто

121

воспроизводит описанную выше общую схему регулируемого сум­ мирования.

Пучок суммирующих гипербол определяется заданием диапазона возможных значений г^огт и шагом Д^огт этих значений. Последний

ваясь (рис. 52).

Одновременно с выполаживанием происходит сужение пучка гипербол. Поэтому разрешающая способность этого способа меняется во времени, и разрастания на получаемых суммолентах с ростом t0 «растягиваются» по параметру ^огт (см. рис. 51).

Для практической реализации этого алгоритма требуется рас­ считывать, хранить и использовать N таблиц кинематических по­ правок — по таблице на каждую трассу суммоленты. Этот алгоритм, по-видимому, наиболее громоздок из всех и поэтому применяется редко.

времени пр и сумми ­

122