При работе модулятора и демодулятора в противофазном режиме, наоборот, максимум определится по формуле (295), а минимум — по формуле (294). Следовательно, расстояние можно найти по одной из формул:
при измерении расстояний по максимуму при синфазном режиме
или по минимуму в противофазном режиме |
|
D = jN |
= -^N; |
(296) |
при измерении по минимуму |
при синфазном режиме или по мак |
симуму при противофазном режиме |
|
В этих выражениях N соответствует числу полных фазовых цик лов, т. е. в данном случае числу целых волн модуляции света, уло жившихся в удвоенном расстоянии.
Синфазная работа, т. е. режим, при котором моменты наиболь
шего и наименьшего пропускания светового потока |
модулятором |
и демодулятором совпадают, при помощи одинаковых |
ячеек Керра |
осуществляется приложением к обоим конденсаторам общего напря жения от одного генератора. Противофазный режим осуществляется приложением к модулятору и демодулятору поляризующего или мо дулирующего напряжений различной полярности. В этом случае между электрическими напряжениями на модуляторе и демодуляторе установится постоянный сдвиг фаз, равный я, и, следовательно, в мо мент наибольшего пропускания света модулятором демодулятор не будет пропускать свет, и наоборот. Как при синфазном, так и при противофазном режиме обе ячейки Керра могут быть со скрещенными
• или с параллельными поляроидами.
Регистрация светового потока по способу экстремума наиболее наглядна. Однако в области экстремума ординаты кривой (см. рис. 141) изменяются сравнительно медленно и поэтому фиксирова ние максимума или минимума средней величины светового потока происходит со значительной ошибкой. Это вызовет соответствующую ошибку в измеренном расстоянии. Обозначив через ф разность фаз,
соответствующую |
расстоянию D, |
напишем |
Тогда формула (293) примет вид |
|
Ф 0 = 5 ± |
С ш з ф . |
Если А Ф т і п |
•— разрешающая |
способность глаза по амплитуде, |
то, дифференцируя последнюю формулу, найдем А Ф т і п = ± С з і п ф ^ .
Откуда |
|
А * ° - 5 7 С г і п Г - |
( 2 8 9 ) |
Из выражения (289) видно, что ошибка Ая^> регистрации фазы будет наибольшей при г|з, кратном я, т. е. в областях экстремальных значе ний. Наименьшая ошибка получается при і|5 = Nn ± -у, когда
крутизна кривой наибольшая. Так, при разрешающей способности глаза по амплитуде в 5% , фазовая ошибка при регистрации макси мума (при четырехкратном измерении) составляет около 5°.
Рис . 139
Более высокую точность обеспечивает так называемый компен сационный способ экстремума. В этом случае (рис. 139) модулятор, состоящий из поляризатора и конденсатора Керра Къ и демодуля тор, состоящий из конденсатора Керра К2 и анализатора, образуют по существу единую ячейку, называемую иногда компенсационной ячейкой Керра. В такой ячейке плоскости поляризации поляриза тора и анализатора установлены на скрещивание, оптические оси конденсаторов также образуют между собой угол 90° и располо жены под углом 45° к плоскостям поляризации поляризатора и ана лизатора. При таком расположении элементов ячейки свет при от сутствии напряжения на конденсаторах Керра проходить не будет. При подаче напряжения
и = С/ 0 + E/m sin at
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
в |
каждом |
конденсаторе |
возникнет |
сдвиг фаз между |
колебаниями |
в |
обыкновенных |
и необыкновенных |
лучах. |
При этом в |
конденса |
торе |
Кг |
обыкновенный |
луч |
опередит необыкновенный |
на |
угол |
|
|
|
^ |
= л ( - ^ ) 2 = |
я |
( |
і £ + |
s i n со* ) 2 |
= (р + q sin |
atf, |
где |
р |
= -щУя |
и q = |
щ |
|
Ул. Величина |
угла ipj вследствие не |
прерывного изменения напряжения будет непрерывно изменяться. Следовательно, в данном случае происходит модуляция фазового сдвига между обыкновенным и необыкновенным лучами. А так как плоско-поляризованный свет, прошедший через анизотропную среду, становится эллиптически поляризованным, причем параметры эл липса определяются величиной фазового сдвига грц, то возникнет модуляция по форме эллипса.
После прохождения измеряемого расстояния в прямом и обрат
ном направлениях перед входом в конденсатор |
Керра К2 сдвиг фаз |
между обыкновенным и * необыкновенным |
лучами будет |
ірі— Гp + g s i n l (/O i |
2D |
М 2 |
• |
Так как электрические поля в конденсаторах Керра взаимно перпендикулярны, то луч, бывший в первом конденсаторе обыкно венным, во втором конденсаторе станет необыкновенным и наоборот. Поэтому сдвиг фазы между теми же лучами после конденсатора К2 изменится на величину
ір2 = — (р + q sin at)2,
а полный сдвиг фазы между лучами составит
гр =тр[ + і|;2 = |
+ qsin (at — ^ - с о ) J 2 — [р + 5 sin at |
При скрещенных поляризаторе и анализаторе величина светового потока определится равенством
Ф = Ф А з і п 2 ^ - ;
средняя интегральная величина светового потока, регистрируемая глазом, будет
|
т / |
|
|
|
|
Ф 0 = |
j s i n 2 | - | [ p + |
gsin |
( ю * - ^ - a^J-[p + q sin aft2}dt. |
|
|
о |
|
|
|
|
Наименьшее значение |
Фо |
в |
последнем выражении получит |
при |
|
|
2 |
D a |
= 2nN, |
(299) |
|
|
|
V |
|
|
откуда, подставляя, получим формулу, идентичную (296),
Характер изменения светового потока с изменением разности фаз'
2D
ф = — со показан на рис. 140 для способа.лезависимых ячеек Керра (сплошная линия) и для компенсационного способа экстремума (штриховая линия). Из сопоставления графиков видно, что экстре мальные значения в обоих случаях совпадают, но скорость измене ния светового потока, особенно вблизи минимума, больше для ком пенсационного способа. Вследствие этого при той же чувствитель ности Д Ф т і п глаза ошибка фиксации разности фаз Аф при компен сационном способе в 3—5 раз меньше, чем при способе независимых
Ф
ячеек. Кроме того, дальность действия при компенсационном способе несколько выше из-за меньшего числа поляроидов. В светодальномерах способ независимых ячеек не применяется.
Точность фиксации в минимуме и в компенсационном способе ограничивается тем, что по существу наблюдатель при помощи зри тельной памяти сравнивает наблюдаемый световой поток с потоком, существовавшим в предшествующий момент. Значительно выше точ ность сравнения двух световых потоков, сменяющих друг друга в од ном и том же месте поля зрения, с быстротой, при которой глаз может различить изменения интенсивности света. Точность повышается также в случае, когда сравниваются яркости двух близко расположен ных изображений одного и того же объекта. При использовании обоих способов сравнения при измерении расстояний разность ярко стей двух изображений приводится к нулю, и потому эти способы иногда называют нулевыми.
Реализовать нулевой метод можно, меняя скачком режим работы одной из ячеек Керра с синфазного на противофазный. На рис. 141 утолщенной линией показан ход изменения интегральной интенсив ности света в синфазном режиме работы модулятора и демодулятора, а тонкой линией — такая же кривая для противофазно работающих ячеек. Если демодулятор скачком переводится из синфазного режима
в противофазный, то при произвольной разности фаз ф величина светового потока будет поочередно принимать то одно, то другое значение и наблюдатель будет видеть мерцания изображения отра жателя, наблюдаемое в окуляр приемной системы дальномера. Из меняя частоту модуляции, можно достигнуть равенства соответству ющих световых потоков, т. е. исчезновения мерцания. Это наступит
при |
ф = |
2я |
+ |
| - ) |
и |
ф = |
2я |
( А |
- |
). Две смежные частоты |
/•, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4 |
' |
|
|
|
|
|
|
и / 2 , |
при |
которых |
наблюдаются |
исчезновения мерцаний, |
вследствие |
линейной зависимости |
между |
фазой |
и |
частотой будут симметричны |
относительно |
частоты |
/ э , |
при |
которой |
мерцания |
максимальны (раз |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ность |
|
фаз ф = 2яА). |
Следова |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
тельно, частоту |
экстремума |
/ э |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
можно |
вычислить по формуле |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
/э = |
| ( / і - / г ) . |
(300) |
|
|
|
|
Пластина |
|
|
|
с\ |
|
г |
|
|
|
разности |
|
|
|
исландского шпата |
|
|
Ошибка измерения |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
фаз по способу мерцаний соста |
|
Анализатор |
|
|
|
|
|
вляет |
|
около |
1°. Изменения |
ре |
|
|
|
|
|
|
жима работы |
ячейки с синфаз- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис . |
142 |
|
|
|
|
ного режима на |
противофазный |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
можно |
добиться |
изменением |
знака поляризующего |
напряжения |
С/о на обратный |
или же измене |
нием фазы высокочастотного колебания |
скачком |
на |
180°. |
Обычно |
используют первый путь как |
более простой. |
|
|
|
|
|
Нулевой метод можно реализовать, если в приемной оптической системы разделить принимаемый световой поток на два, а затем каж дый из них подать на отдельный демодулятор. Демодуляторы при этом должны работать один в синфазном, а другой — в противофаз ном режимах. Тогда наблюдатель будет одновременно видеть два изображения отражателя. Изменяя частоту модуляции так же, как и при способе мерцаний, можно добиться одинаковой яркости изобра жений ^при ф = 2я (N • Частоту, соответствующую экстре муму, можно найти по формуле (300).
К числу нулевых методов относится также способ, реализуемый с помощью предложенного Ф. П. Носковым двойного анализатора. Анализатор (рис. 142), изготовленный в виде окулярной насадки, со стоит из тонкой пластины исландского шпата, разделяющей пада ющий на нее после приемного конденсатора Керра световой поток на два плоско-поляризованных пучка. Так как плоскости поляриза ции пучков отличаются на 90°, то одно изображение отражателя соот ветствует изображению при скрещенных поляроидах, а другое — изображению при параллельных поляроидах. В связи с этим яр кости изображений отражателя меняются в противофазе так, как и в рассмотренных вариантах нулевого метода. При помощи поворота анализатора, установленного между пластинкой и глазом, можно