Рассуждая точно таким же образом в отношении вращатель
ных производных т\ и /% , приходим к выводу, что
(5Л15>
Вращательные производные тиуу, т? и ть всегда отрица тельны.
10.4. ВРАЩАТЕЛЬНАЯ ПРОИЗВОДНАЯ тух
Момент Му, зависящий от угловой скорости «ж, иногда назы вают спиральным моментом рыскания, так как под действием
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
этого момента |
летательный аппарат, |
летящий с некоторой ско |
ростью |
V и вращающийся вокруг оси |
Охь получает |
вращение |
также и вокруг оси Оу\. При |
|
|
|
|
|
некоторых |
условиях |
|
такое |
|
|
|
|
|
движение |
летательного ап |
|
|
|
|
|
парата |
напоминает |
движе |
|
|
|
|
|
ние по спирали. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Спиральный момент рыс |
|
|
|
|
|
кания |
|
создается |
крыльями |
|
|
|
|
|
и оперением. |
летательного |
|
|
|
|
|
Вращение |
|
|
|
|
|
аппарата вокруг оси Охі |
|
|
|
|
|
приводит |
к тому, |
что |
каж |
|
|
|
|
|
дое сечение крыла' получает |
|
|
|
|
|
дополнительные |
вертикаль |
|
|
|
|
|
ные |
скорости |
|
(рис. |
5.18). |
Рис. 5.18. Дополнительные скоро |
При |
положительном |
|
значе |
|
сти |
и |
дополнительные |
танген |
нии со* эти скорости направ |
циальные |
силы при |
вращении |
лены вниз на правом |
|
крыле |
|
крыльев вокруг оси Охі |
и вверх |
на |
левом |
крыле. |
правого |
крыла возрастает, а угол |
Следовательно, |
угол |
|
атаки |
атаки левого крыла уменьшается. |
|
не |
только к |
появлению |
Приращения |
углов |
атаки |
приводят |
момента крена, но и момента рыскания, т. е. момента тангенци альных сил. Разница в тангенциальных силах левого и правого крыла зависит, главным образом, от изменения подсасывающих сил на передних кромках этих крыльев. Ранее было выявлено* что подсасывающая сила изменяется пропорционально квадрату угла атаки. Поэтому на правом (опускающемся) крыле подсасы вающая сила возрастает, а на левом уменьшается, в результате чего на летательный аппарат действует положительный момент рыскания.
Можно показать (см., например [22]), что этот момент про порционален углу атаки или коэффициенту подъемной силы.
Следует отметить, что если горизонтальные крылья создают спиральный момент рыскания, то вертикальные крылья — анало гичный спиральный момент тангажа Mz(их) .
При сверхзвуковой передней кромке спиральный момент рыскания, создаваемый крыльями, равен нулю, так как подсасы вающие силы отсутствуют. Но даже и при дозвуковой передней кромке этот момент очень мал по сравнению с другими состав ляющими момента рыскания. При больших углах атаки спираль-
Рис. 5.19. К определению спирального момен та рыскания вертикального оперения
ный момент крыла мог бы достигнуть заметной величины, если бы подсасывающая сила была равна ее теоретическому значе нию. Однако, как было показано в гл. IV, действительная вели чина подсасывающей силы при больших углах атаки составляет лишь незначительную долю теоретической величины, особенно при заостренной передней кромке крыльев. По этой причине тео ретические способы определения спирального момента рыскания крыльев являются ненадежными. Достоверные значения могут быть получены только экспериментально.
В большинстве практических случаев влиянием крыльев на спиральный момент рыскания можно пренебречь. То же самое можно сказать и о влиянии горизонтального оперения.
Что касается вертикального оперения, то очевидно, что при симметричном расположении его относительно корпуса спираль ный момент рыскания равен нулю; в случае же несимметричного расположения оперение может создавать значительный момент. Для определения этого момента воспользуемся следующим уп
рощенным способом. При'вращении летательного аппарата вок руг оси Ох1 в различных сечениях вертикального оперения (рис. 5.19) возникают дополнительные углы скольжения
где у — расстояние от оси корпуса до выбранного сечения.
Вместо того чтобы рассматривать оперение с переменным по размаху углом скольжения, примем приближенно, что угол скольжения постоянен и равен углу скольжения в центре тяжести площади оперения, находящемся на расстоянии ув.о от оси Охх
дРср= 5 7 ,3 -^ { /в.0. |
(5.117) |
Тогда на вертикальное оперение будет действовать боковая сила
|
AZ = ~ с*у1из.в.о {K **SkX oq$cv. |
|
(5.118) |
Эта сила приложена на расстоянии |
(xFßB.o—хт) от оси Оух и соз |
дает момент рыскания |
|
|
|
|
|
AMy — AZ (xF?B.o —x J . |
|
(5.119) |
Перейдя к коэффициенту момента и взяв его производную по |
безразмерной угловой скорости крена озж, найдем |
|
|
пг х - |
— 57 ЗСуіиз.в.о (KaaSkT)B |
В.0 ■ |
2{/в |
(5.120) |
^В,0 |
|
|
|
|
|
Входящие сюда величины с^іиз.в.о |
и |
(К аа)в.о определяются в со |
ответствии с указаниями, данными в § 5 гл. Ill, т. е. точно таким же способом, как если бы оперение имело две консоли, располо женные симметрично относительно корпуса.
10.5. БОКОВАЯ БАЛАНСИРОВКА ПРИ ПОЛЕТЕ БЕЗ КРЕНА
Рассмотрим установившееся криволинейное движение лета тельного аппарата в плоскости хОг при угле крена, равном ну лю. Такое движение может возникнуть при боковом маневре ле тательного аппарата, стабилизированного по крену с помощью автопилота.
Условием установившегося движения является равенство ну лю коэффициента момента рыскания:
mg— ml$-\-mbyb-\-rn'yttiüy= 0- |
(5.121) |
Отсюда можно найти угол отклонения рулей, необходимый для балансировки летательного аппарата на данном режиме полета,
характеризуемом углом скольжения ß и угловой скоростью а у:
В большинстве случаев летательные аппараты обладают зна чительной степенью статической устойчивости пути, и тогда роль второго слагаемого в скобках оказывается весьма малой. Пре небрегая им,получим
■ 8бал= = --------- |
Н - |
(5 .1 2 3 ) |
Это приближенное равенство становится точным в случае пря молинейного установившегося полета со скольжением.
ГЛАВА VI
МОМЕНТ КРЕНА
Момент относительно продольной оси летательного аппарата Ох1, или момент крена, возникает при несимметричном обтека нии аппарата набегающим потоком воздуха. Симметрия обтека ния может нарушиться при полете со скольжением, при отклоне нии тех или иных органов управления, при вращении летатель ного аппарата вокруг осей Охи Оуі и Oz\. Наконец, к нарушению симметрии приводят производственные ошибки, например, раз личие в углах установки левого и правого крыльев, левого и пра вого стабилизаторов и т. д.
Как и при анализе других аэродинамических сил и моментов, в дальнейшем будем чаще рассматривать не абсолютную величи ну момента Мх*, а безразмерный коэффициент момента
Этот коэффициент зависит от многих факторов, к числу кото рых относятся геометрические формы летательного аппарата, кинематические параметры его движения и число М. Ниже будет показано, что для данного летательного аппарата, при заданном числеМ
отл т=/(а, М в, 8Н, 5Э, сох , Ш у , ш г ). |
(6.1) • |
Изучение зависимости коэффициента момента крена от раз |
личных факторов, а также изложение приближенных |
методов |
его расчета и составляет предмет данной главы. По |
аналогии |
с гл. V, сначала рассмотрим величину момента при a>x=io)u= o)z = = 0, а затем — дополнительные моменты крена, вызванные вра щением летательного аппарата.
* Для упрощения записи будем опускать индекс «1» в обозначении мо мента относительно оси Ох\.
§ 1. МОМЕНТ КРЕНА ЛЕТАТЕЛЬНЫХ АППАРАТОВ САМОЛЕТНОЙ СХЕМЫ
1.1. ВЛИЯНИЕ СТРЕЛОВИДНОСТИ И ФОРМЫ КОНЦОВ КРЫЛЬЕВ НА МОМЕНТ КРЕНА
Представим себе плоские изолированные крылья, угол стре ловидности которых по линии, соединяющей середины хорд, ра вен %о,5- Если воздушный поток набегает на них под некоторым
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
углом скольжения ß (рис. 6.1), |
|
|
|
|
то условия обтекания |
правого |
|
|
|
|
и левого |
крыльев получаются |
|
|
|
|
неодинаковыми, |
что приводит |
|
|
|
|
к |
возникновению |
|
момента |
|
|
|
|
крена. |
|
|
способ |
оп |
|
|
|
|
Приближенный |
|
|
|
|
ределения |
этого |
момента |
мо |
|
|
|
|
жет |
быть |
получен |
на |
основе |
|
|
|
|
следующих соображений. |
|
|
|
|
|
Ввиду |
того, |
что |
плоскость |
|
|
|
|
симметрии крыльев |
Х\Оу\ |
по |
|
|
|
|
вернута на угол ß по отноше |
|
|
|
|
нию |
к направлению 'набегаю |
|
|
|
|
щего потока, фактические |
уг |
|
|
|
|
лы |
стреловидности, |
а |
также |
Рис. |
6.1. |
Изменение |
парамет |
удлинения |
правого |
и |
левого |
ров правого крыла при полете |
крыльев |
будут |
различными. |
со |
скольжением. Пунктиром |
В гл. Ill |
было |
показано, |
что |
показано |
зеркальное |
отобра |
жение правого крыла |
бтноси- |
подъемная сила |
крыльев зави |
|
тельно плоскости хОу |
сит от Лк и %о,5- Следовательно, |
|
|
|
|
при скольжении левое |
и пра |
вое крылья будут создавать неодинаковую подъемную силу. Рассмотрим этот вопрос более подробно. Если угол скольже
ния равен ß (см. рис. 6.1), то фактический угол стреловидности правого крыла будет
Хправ = Х0,5— ß- |
(6.2) |
Считая угол ß малым и выражая его в радианах, получим |
<g Х0,5-Р |
(6.3) |
tgXправ |
1+ ßtgХо,5 |
|
Удлинение правого крыла также изменится по сравнению с удлинением нескользящего крыла. Нетрудно вывести следующее выражение для определения удлинения ХПрав условных крыльев, показанных штрих-пунктиром на рис. 6.1:
|
|
I2 |
|
|
|
прав |
нрав |
U i+ H g x o ,5)2. |
(6:4) |
|
S |
|
|
|
|
Отсюда |
|
|
|
|
|
|
|
|
ДХ= |
Хправ- |
Хк = Хк [(1+ Р tg Ход)2 — 1] ~ 2ßXKtg Х0.В- |
(6.5) |
Найдем |
приращение параметров |
К Ѵ Ш 2— 1| и XKtgxo,5, |
от которых, как известно из гл. Ill, зависит отношение с“ Д к: |
д(Хк]/|М 2- 1 I ) = |
ДХУ|М2- 1 | |
= 2ßXKtg ход У | М2 — 11 ; |
(6.6) |
M M g X 0 ,5 ) = |
XnpMtg X n p a B - XKtgX0,5 « |
ßXK(tg2X0,B— У |
(6.7) |
Изменение этих параметров |
приводит к соответствующему |
изменению величины с^/Хк: |
|
|
|
|
|
|
|
|
, ( і к |
|
|
|
|
|
|
|
V |
хк |
|
Д(Хк Ѵ |м 2 |
11 )~Ь |
|
|
|
Ö(хк |
I М2-1 I ) |
|
|
|
|
|
|
|
■ |
т |
Д (Хк tg Х0.5)= ßXKtg Х0,5 |
|
|
X |
d(Mg№5) |
|
|
|
|
|
|
<э(хк У |
I M2 - 1 1 |
) |
|
|
|
iL .) |
, |
( |
1 |
|
|
X 2 У IM2 — 1 |
|
\ K I |
|
(6. 8) |
d O K |
tg 7.0,&) |
g /ß’5 \ |
tg2X0,5 |
|
|
|
|
|
Определим приращение производной cayi-
( 6 ' 9 )
Пользуясь соотношениями (6.5), (6.8) и выразив угол ß в гра дусах, найдем
2ß |
|
X1 |
У в . |
д2 |
1 |
|
|
5 7 ,3 |
К tg Хо,5 |
|
2 |
tg2 Х0>5 |
')] |
(6. 10) |
ЬУ1
В ,= |
К у I М2 - 1 |
|
Хк |
(6. 11) |
|
|
|
|
^ У ^ |
д ( х к у I М 2 - 1 1 . ) |
|
|
|
, / |
-с<л |
|
|
Хк tg x 0,5 |
Ö\ |
Хк |
(6. 12) |
|
|
|
|
д (Хк tg хо.б)
IML
Хк