Файл: Кутузов Б.Н. Взрывное и механическое разрушение горных пород учеб. пособие.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 09.04.2024
Просмотров: 187
Скачиваний: 5
части с помощью безразмерных комбинаций к безразмерному виду:
Pi |
|
— Z . |
Pi |
РЇ5 |
|
|
|
|
|
9асЪ |
Pv |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
">1 |
|
|
|
|
|
|
Ро |
|
|
с 0 |
|
|
|
|
|
|
В результате этого уравнение |
(VI.8) примет вид: |
|
|
|
|||||
1 7 , |
|
W, — |
|
(Pi |
-Рг) |
VHn |
|
= . |
(VI.9) |
|
|
|
= |
|
|||||
После определения(5.5л+1) и |
|
У (n + |
i)[(n |
+ i)p2 |
+ (n-l) |
Pl] |
|
||
подстановки |
численных значений символов |
||||||||
в уравнение методом подбора определяют р2, |
таким |
образом, |
чтобы |
||||||
правая и левая части равенства |
после подстановки |
р2 |
были |
равны |
|||||
|
|
p 2 = JW2 o- |
|
|
|
|
( V U 0 ) |
Из уравнения ударной адиабаты определяем плотность среды после прохождения ударной волны. Скорость фронта ударной волны и массовую скорость смещения частиц во фронте волны определяем из выражений:
v y = P i {Vy — и>г); |
Vy- |
"У |
|
со |
|||
|
|
U>2 —- |
W2- |
(Pl — 1) "іу |
( V I . l l ) |
|
Pl |
|
|||
|
|
|
|
|
' V2y |
— Pi', |
PiP |
|
|
V y |
|
|
||
1 |
|
У2v = -= |
—1 |
|
Из уравнения (VI.6) следует, что |
|
|
||
|
Щ = |
PilPfPy |
|
|
Предельным условием отражения ударной волны является слу чай, когда рх = р2. При этом уравнение (VI.8) примет вид:
Pi (А |
1 |
(VI.12) |
|
Ро |
1 |
|
|
|
|
|
|
Если и;? больше правой части уравнения, то отражается |
ударная |
волна сжатия. Если же w\ меньше правой части уравнения, то отра жается ударная волна растяжения.
При отражении волны растяжения условия на фронте отраженной
волны (VI.5) заменяются адиабатой (VI.4) и связью между |
скоростью |
||||||
и давлением в волне |
Римана. |
|
|
|
|
|
|
Тогда вместо уравнения (VI.8) получим |
|
|
|
|
|
||
2nvA |
1 |
г — |
; |
~ |
|
- |
|
T l ' - ( f r ) " i y t | ' - r ^ ' |
+ 1 j - | ' |
|
.13) |
||||
п 2 — \ |
|
|
|
|
<VI |
|
K g
и
о
II II
о
S о*
П II
о/и 'хвКоаоп а вніаа чюоо-оиэ
S W/JH fifodon ЧІООНІОІГЦ
85 RJ
«а
К о
an
о о
Рн 13
О О О |
о о |
со см см |
і ю со |
Ю t>- |
І чн 1Л |
^ |
СМ СМ |
00 СО СО , 00 00
CN ^чтн ОЗ
О О
vt< о см см
Расчеты, |
|
выполненные |
||||
В. М. Гоголевым, |
В. Г. Мыр- |
|||||
киным |
и |
Г. |
И. |
Яблоновой |
||
(табл. 15) |
свидетельствуют, |
что |
||||
с ростом |
акустического |
импе |
||||
данса |
ВВ |
(произведения |
его |
|||
плотности |
на |
скорость |
детона |
ции) резко растут параметры преломленной волны, а с ростом акустической жесткости гор ной породы увеличивается дав ление во фронте ударной волны и снижается массовая скорость смещения частиц.
Очевидно, что наибольшие потери ударной волны будут в мягких породах.
§38. Волны напряжений
вгорных породах
СО СО О О 00 СО |
|
В |
результате |
воздействия |
|||||||||
СО ОЗ ОЗ -rt v(i О |
|
||||||||||||
со см см см см см |
продуктов взрыва на окружа |
||||||||||||
О Ю О О О |
о |
ющую |
среду |
в |
ближней зоне |
||||||||
00 |
СО -* СМ |
00 со |
взрыва возникает ударная вол |
||||||||||
г-н СО |
CD |
|
|||||||||||
|
|
-*Ч ч Н СМ |
на. |
|
Область, |
|
охватываемая |
||||||
|
|
|
|
ударной |
волной, |
определяется |
|||||||
t- |
ОЗ 00 00 |
интенсивностью |
воздействия |
и |
|||||||||
СО СМ |
О ОЗ 00 |
свойствами окружающей среды. |
|||||||||||
|
|
|
|
Зона |
распространения ударной |
||||||||
со со со со от со |
волны |
в |
|
органическом |
стекле |
||||||||
О О О О О |
о |
равна пяти-шести радиусам за |
|||||||||||
|
О 00 СО 1Л см |
ряда, |
а в |
мраморе, |
граните |
и |
|||||||
t>- N}< СО чн ОЗ со |
диабазе — двум |
радиусам |
за |
||||||||||
см см см см |
|
||||||||||||
О О О О О О |
ряда. В этой области меняется |
||||||||||||
. ООО^ОЙООО^О^ |
скорость распространения фрон |
||||||||||||
со ю |
со см см |
та |
и нарастание давления имеет |
||||||||||
О О О О О О |
характер, |
|
близкий к ударному. |
||||||||||
О Ю ОЗ СО СМ ОЗ |
|
||||||||||||
СО CD t— Ю чн -гН |
|
В |
ближней |
зоне взрыва вол |
|||||||||
СО СМ СМ СМ СМ чн |
|
||||||||||||
|
|
|
о |
на |
сжатия |
распространяется |
в |
||||||
|
|
|
ч |
виде |
однократного |
импульса, |
|||||||
|
|
|
к |
||||||||||
|
|
|
<в |
а |
на |
некотором |
расстоянии |
||||||
|
|
|
о |
волна |
трансформируется |
в уп |
|||||||
. . . . . ф |
ругую |
с |
характерными для нее |
||||||||||
. . . |
|
о |
фазами сжатия |
|
и |
растяжения |
|||||||
. |
к |
(рис. 51). |
|
напряжения, |
как |
и |
|||||||
.§ н і |
« • § |
|
Волны |
|
|||||||||
g |
З |
ударные |
|
волны, |
подчиняются |
||||||||
*2 И * о _. се |
|
||||||||||||
g |
ее « и>аь |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
законам сохранения |
массы, количества движения |
энергии. |
||
В |
частности, действует аакон сохранения импульса |
|
||
|
|
|
• pew, |
(VI.14) |
где |
а — напряжение |
на |
|
|
|
фронте |
волны, |
|
|
|
кгс/см2 ; |
|
|
|
р— плотность горной породы, кг/мг ;
с— скорость распро странения звука, м/с;
w — скорость смеще |
|
|
||
ния |
частиц, |
м/с. |
|
|
Это соотношение |
спра |
|
|
|
ведливо для плоской волны |
|
|
||
по всему профилю. |
Для |
|
|
|
сферической |
волны |
оно |
р и с 5! Изменение |
профиля расходящейся |
справедливо лишь на фрон |
волны |
напряжений |
||
те волны. Однако и в этом |
|
|
случае уравнением (VI.14) можно пользоваться |
для связи о и у по |
|||||
всему профилю |
волны, |
начиная с расстояний примерно в 40 |
радиу |
|||
сов |
заряда. |
|
|
|
|
|
|
В результате |
взрыва |
заряда в |
однородной |
безграничной |
среде |
на |
некотором удалении |
от заряда |
образуется |
волна напряжения |
Время, с
Рис. 52. Эпюра напряжений от взрыва в горной породе
и частицы породы в этой волне движутся в радиальном направлении. Поле напряжений и скоростей, образующееся при этом, обладает центральной симметрией. Расходящийся волновой фронт обусловли вает изменение направления движения частиц в радиальном и пер пендикулярном ему направлениях.
В упругой зоне скорость распространения продольных волн определяется зависимостью
i n
где Е — модуль Юнга;
v — коэффициент Пуассона;
к— коэффициент сопротивления изменения объема (модуль упругости);
ц— коэффициент сопротивления изменениям формы (модуль сдвига).
Эти коэффициенты связаны между собой зависимостями:
Форма волны "напряжения (рис. 52) во времени имеет импуль сивный характер с относительно крутым подъемом и более пологим спадом. Как видно из рисунка, область наибольших напряжений отстает от начала вступления волны нагрузки. Однако и в этом случае под термином ф р о н т в о л н ы понимают огибающую поверхность начальных возмущений волны сжатия, которая отделяет в каждый момент деформированную часть среды от части недеформированной и находящейся в состоянии покоя.
Увеличение времени нарастания амплитуды до ее максимальной величины происходит уже в ближней зоне взрыва в фазе сжатая и особенно проявляется с удалением от центра взрыва вследствие снижения скорости распространения ударной волны.
Длительность действия волны возрастает с удалением от места взрыва. Известно, что сжимаемость в большинстве случаев убывает с возрастанием напряжения. Поэтому волна с большей амплитудой распространяется с большей скоростью, чем волна с меньшей ампли тудой напряжений. Приближенно длительность положительной фазы
волны определяется |
по |
формуле |
Г. И. Покровского |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
< П .Ф= Ц , с, |
|
(VI.17) |
||
где Q — вес заряда, |
т. |
|
|
|
|
|
|
|||
Длина |
положительной |
фазы |
волны |
напряжения |
выражается |
|||||
формулой |
|
|
|
|
*.' = *„.«,<:, м, |
|
(VI.18) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
||||
где с — скорость звука |
в горной породе, м/с. |
|
||||||||
Изменение напряжений в положительной фазе волны можно |
||||||||||
аппроксимировать зависимостью |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
ог = о, m e |
e - « |
(t - *н ) |
, |
(VI.19) |
||
где |
аг т а |
х — максимальная |
амплитуда |
волны |
напряжения, |
|||||
а = |
с tg |
ptH |
кгс/см2 ; |
|
|
|
|
|
|
|
— коэффициент, |
характеризующий крутизну нараста |
|||||||||
|
|
t |
ния и спада давления во времени; |
|
||||||
|
|
— время, |
отсчитываемое от |
момента прихода волны |
||||||
|
|
|
в данную |
точку, |
с; |
|
|
tH — время нарастания |
амплитуды |
волны напряжения |
|
до ее максимального значения, с; |
|||
Р = n/tn ф — коэффициент, |
характеризующий |
продолжительность |
|
фазы сжатия |
волны |
напряжения. |
В этой формуле форма волны описывается затухающей амплиту дой с крутым начальным и более пологим конечным характером
изменения амплитуды волны. Экспонента е~" (t — |
tH) характеризует |
|
крутизну спада и нарастания амплитуды волны и определяет |
вместе |
|
с выражением sin |5гн положение максимальной |
амплитуды |
волны. |
Величины а и tH зависят от относительного расстояния г до заряда. Отношение sin p^/sin р£н характеризует длительность волны на пряжения, определяет форму волны и момент наступления макси мальной амплитуды. Таким образом, чтобы рассчитать форму волны
напряжения в любой заданной |
точке, |
необходимо |
знать входящие |
в формулу параметры эпюры o r |
m a x , tH, |
t„ ф.Ч Для |
этого надо произ |
вести взрывы не менее чем трех зарядов в интересующем диапазоне
на расстояниях |
flj, Д г и |
Л 3 от этой точки. Искомая |
эпюра будет |
||
удовлетворять условию опыта при Rx |
< |
R < R3. По |
эксперимен |
||
тальным данным |
строится |
график tJR0 |
3 |
в функции |
г = r/RQ 3, |
который для простоты расчетов выполняется в виде прямой линии,
описываемой |
зависимостью |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
- |
^ |
= a i + a27, |
|
|
(VI.20) |
|
|
|
|
Но. |
з |
|
|
|
|
|
где а1 |
и а 2 — эмпирические |
коэффициенты; |
|
|
|
|
|||
По |
R0 |
з — радиус заряда. |
|
прямолинейный |
гра |
||||
экспериментальным |
данным строится |
||||||||
фик ai?0 |
з в зависимости от относительного расстояния |
|
|
|
|||||
|
|
|
а Д о . 8 = Рі + р2 г. |
|
|
(VI.21) |
|||
По экспериментальным данным строится также график |
РЛ 0 |
3 = |
|||||||
= яі? 0 |
з/г в |
зависимости от |
относительного |
расстояния |
г, |
аппро |
|||
ксимируемый |
зависимостью |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
P^o.3 = Yi + Y2^ |
|
|
(VI.22) |
|||
где Ух и у 2 |
— эмпирические коэффициенты. |
данные для |
расчета |
||||||
Таким |
образом, имеются |
все необходимые |
формы волны напряжения для сферических зарядов и заданной горной породы. Такие зависимости необходимо иметь для различных горных пород и форм зарядов.
Скорость смещения частиц пропорциональна напряжениям, по этому распределение напряжений позади фронта волны совпадает с распределением скоростей частиц. Следовательно, среда в фикси рованной точке пространства приходит в движение со скоростью, быстро возрастающей до максимума и затем замедляющейся. За это время точка, через которую прошла волна, смещается, а горная порода подвергается нагружению и разгрузке.