с испусканием электрона. Это одно из обоснований современного представления о протонах и нейтронах как о различных квантовых состояниях одних и тех же частиц — нуклонов. Протон — это протонное состояние нуклона, а нейтрон — его нейтронное со стояние.
История изучения ß-распада полна драматических событий. Очень серьезная трудность возникла в связи с энергетическим спектром ß-частиц. Если испускание ß-частиц есть результат пере хода ядра из одного состояния в другое, а энергетический спектр ядра линейчатый, о чем свидетельствуют а-распад и у-излученне ядер, то и спектр ß-частиц тоже должен быть линейчатым. Однако в действительности энергетические спектры ß-электронов оказы ваются всегда сплошными. На рисунке 129 приведены энергетиче ские спектры ß-частиц,, излучаемых, естественно радиоактивным
калием 1 9 К4 0 (испускает электроны), а также двумя |
искусственно |
ß-актнвными изотопами: 1 3 АІ2 8 |
и 1 5 Р 30, один из которых |
(алюминий) |
испускает электроны, а другой |
(фосфор) позитроны. По оси абсцисс |
отложена энергия ß-частиц в кэв, по оси ординат — относительное число ß-частиц, имеющих данную энергию. Как видим, энергетиче ский спектр ß-электронов является сплошным: ядра испускают электроны со всевозможными энергиями от нуля до некоторой верх ней границы. Наличие верхней границы очень существенно: гра фики стремятся к нулю отнюдь не асимптотически, а отчетливо пересекаются с осью абсцисс при предельных значениях энергии, различных для разных ядер.
Исследования показали, что во всех случаях максимальная энергия ß-частиц равна разности энергетических уровней одина ковых ядер, испускающих данные частицы. Однако подавляющая часть электронов обладала меньшей энергией. Куда же девается недостающая энергия? В числе других было высказано следующее соображение.
Все электроны вылетают из ядра с одинаковыми энергиями, равными разности энергетических уровней ядра, но до выхода из радиоактивного образца частично теряют ее, сталкиваясь с ато мами образца. Если это предположение верно, то ß-активный пре парат должен сам себя разогревать. Однако самые тщательные калориметрические измерения не обнаружили ожидаемого разо грева. Энергия куда-то бесследно исчезала. Некоторые физики, среди которых были и известные ученые, под сильным впечатле нием опытных данных даже заявили, что при ß-распаде закон со хранения энергии не выполняется. Сразу заметим, что дальнейшее развитие физики показало несостоятельность этого предположения.
Трудность с энергией усугублялась еще трудностью со спином ядер. Как уже отмечалось, характер спина ядра — целочисленный он или половинный (в единицах Ѣ) — определяется массовым чис лом ядра: у ядер с четным массовым числом спин целочисленный, с нечетным — половинный. При ß-распаде, как свидетельствует опыт, массовое число не меняется. С другой стороны, опыт говорит о том, что при ß-распаде и характер спина не меняется; спин до чернего ядра остается целочисленным при распаде ядра с целым спином и половинным при половинном спине материнского ядра. Но ведь испускаемый ядром электрон обладает половинным спином. Следовательно, при ß-распаде должен меняться характер спина ядра: при целочисленном спине материнского ядра спин дочернего должен быть половинным и наоборот. В действительности, однако, это не имеет места.
Обе серьезные трудности в объяснении ß-распада преодолел в 1931 г. известный швейцарский теоретик В. Паули. Он предполо жил, что при каждом акте ß-распада ядро испускает не одну, а две частицы: кроме электрона вылетает еще одна частица, электриче ски нейтральная, с ничтожно малой массой по сравнению с массой электрона и со спином, равным спину электрона, т. е. '/2 ^- На основе этой гипотезы известный итальянский теоретик Э. Ферми разработал основы современной теории ß-распада. По его пред ложению введенную Паули новую частицу стали называть нейтри но, что означает «маленький нейтрон», «нейтрончик» («-ино» — итальянский уменьшительный суффикс).
Гипотеза нейтрино сразу разрешила все трудности теории ß- распада. Недостающую энергию, т. е. разность между максималь ной энергией электронов и фактической, уносили нейтрино. Гипо теза нейтрино разрешала также затруднение со спином.
Однако подтвердить гипотезу нейтрино на опыте было нелегко. Электрическая нейтральность и ничтожная масса обусловливают слабое взаимодействие нейтрино с веществом. Например, ионизую щая способность нейтрино так мала, что один акт ионизации воз духа нейтрино приходится на 500 км пути. Колоссальную прони кающую способность нейтрино астрономы пытаются поставить на службу своей науке и создать так называемую нейтринную астро номию. Толща земного шара этим частицам не помеха, как и толща самого Солнца. Поэтому астрофизики надеются с помощью иейтри-
V
Рис. 130.
но, испущенных ядрами, находящимися во внутренних областях Солнца, получить сведения об этой пока недоступной для исследо вания области нашего светила. Конечно, фантастическая прони цаемость нейтрино оборачивается и отрицательной стороной: если нейтрино легко проходит через что угодно, то как же его «загнать» в прибор, чтобы он смог «рассказать» о глубинных областях Солн ца? Случай этот аналогичен тому, который, как говорят, произо шел однажды с известным американским изобретателем Эдисоном. Некий гражданин, предлагая Эдисону свои услуги в качестве по мощника и желая создать о себе благоприятное впечатление, за явил, что он собирается изобрести универсальный растворитель, который растворял бы любыё вещества. Ошеломленный Эдисон тогда спросил: если ваш растворитель будет все растворять, то в чем же вы его будете держать?
Для опытного обнаружения нейтрино, было решено привлечь закон сохранения импульса. Идея опыта такова: если бы ядро при ß-распаде испускало только один электрон, то оно испытывало бы отдачу в направлении, прямо противоположном направлению вы лета электрона, причем импульс ядра отдачи был бы численно равен импульсу электрона (рис. 130, а). Если же ядро, кроме электрона, испускает еще и нейтрино, то по закону сохранения им пульса векторная сумма импульсов электрона, нейтрино и ядра отдачи должна оставаться равной нулю (рис. 130, б), как и до распада (ядро до распада считается неподвижным). Таким обра зом, если нейтрино действительно испускаются, то отдача ядра будет происходить не строго противоположно направлению дви жения электрона. Опыты подтвердили это ожидание.
Каждый ' акт ß-радиоактивности есть результат превращения нейтрона в ядре в три частицы: протон, электрон и антинейтрино.
Имеет место следующая ядерная реакция: |
|
0n W 1p i+ _ 1e0-l-oVe0. |
(14.19) |
Согласно современным данным, при ß-распаде испускается ча стица, называемая электронным антинейтрино.
При этой реакции выполняются законы сохранения электриче ского заряда, спина и механического импульса. Нужно выяснить, выполняется ли при этом превращении закон сохранения энергии,
или релятивистский закон сохранения собственной массы замкну той системы частиц. Масса покоя нейтрона больше суммы масс
покоя |
протона |
и электрона, т. е. массы атома • |
водорода, |
на |
0,837-ІО-3 а.е.м. |
Этой массе по закону Эйнштейна |
соответствует |
энергия |
|
ДДQO |
|
Эта |
АЕ— Ат • с2= 0,837 • 10~3а. е. м. • 931---------=782 кэв. |
|
|
а. е. м. |
|
|
энергия, следовательно, может распределяться между вылетающими электроном и нейтрино. Значит, и энергетически реакция (14.19) возможна.
Изложенные соображения наводят на мысль о том, что реакция (14.19) может идти не только в ядре, где нейтроны связаны, но и со свободными нейтронами. И действительно, в 1950 г. эта реак ция была отмечена и на свободных нейтронах. Другими словами, было показано на опыте, что свободный нейтрон представляет со бой ß-радиоактивную частицу. Было найдено, что период полу распада свободных нейтронов равен: Т — (1,01 ± 0,03) • ІО3 сек. Электроны, испускаемые свободными нейтронами, оказались имею щими непрерывный энергетический спектр, подобный представлен ным на рисунке 127, причем максимальная энергия электронов со ставила как раз 782 кэв, в соответствии с приведенным выше расчетом.
Период полураспада ß-активных ядер отличается от периода полураспада свободных нейтронов. Причина этого в том, что нейт роны, связанные в ядре, находятся в иных состояниях, чем сво бодные нейтроны. Вообще, связанная частица — это во многих от ношениях уже другая частица по сравнению со свободной. Если не учитывать этого обстоятельства, то крайне непонятна схема ß(.-pac- пада как результата превращения протона в нейтрон:
1р1->0тг1-|-+іе0+оѵЛ |
(14.20) |
где 0ѵе° — электронное нейтрино.
Легко видеть, что закон сохранения собственной массы этой системы частиц, если ее считать замкнутой, заведомо нарушается: масса покоя материнского ядра (протона) меньше суммы масс продуктов распада. Массы покоя материнского ядра не хватит
даже на то, чтобы породить неподвижные продукты распада, |
не |
. говоря уже |
о наделении их энергией. Тем не менее в |
процессе |
ß-f-распада |
реализуется именно реакция (14.20). Только |
она |
мо |
жет идти в ядре, где протоны связаны и не образуют замкнутой системы. Энергия и масса, недостающие для осуществления реак ции (14.20), заимствуются у других частиц, находящихся в ядре.
В заключение отметим, что, несмотря на принципиальную яс ность механизма ß_- и ß-к-распадов, в настоящее время некоторые детали ß-распада остаются еще теоретически необъясненными. В этом отношении современная теория а-распада является более завершенной, чем теория ß i-распада.