Файл: Прикладная электролюминесценция..pdf

Такой способ в настоящее время рассматривается как оптимальный.

Для уменьшения паразитных связей в матричном экране предложены индуктивные элементы, сегнетоэлектрические конденсаторы, диоды, нелинейные порош­ ковые элементы на основе CdS, SiC и пр. Для экранов с индуктивными элементами реактивное сопротивление меняется с частотой приложенного • напряжения, а в остальных случаях активное или комплексное сопро­ тивление зависит от величины напряжения. Этот способ особенно эффективен в сочетании с уменьшением пара­ зитного напряжения с помощью компенсирующих им­ пульсов. Так, для экранов с нелинейными сопротивления­ ми соотношение между световыми потоками при напря­ жении 2U и Z/3U может достигать нескольких тысяч, и тогда этот способ будет эффективен до четкостей в не­ сколько сотен строк.

Нелинейные активные сопротивления на основе CdS и CdSe (гл. 2 ) могут быть выполнены в виде слоев и

поэтому с точки зрения технологии наиболее применимы в матричных экранах. Зависимость их сопротивления от приложенного напряжения может быть выражена [фор­

В экранах с непосредственным возбуждением возбуж­ дающее напряжение имеет форму примерно прямо­ угольного импульса. В экранах с запоминающими эле­ ментами на ячейку подается импульс, промодулированный синусоидальным или импульсным напряжением. В преобразователях изображения, описанных в гл. 8 ,

также используются нелинейные элементы, поэтому при­ водимые ниже результаты будут применены для анали­ за этих приборов.

6.2. ЭКРАНЫ С НЕЛИНЕЙНЫМИ ЭЛЕМЕНТАМИ. МЕТОДЫ РАСЧЕТА

Рассмотрим расчет для трех возможных случаев воз­ буждения нелинейной цепочки, состоящей из емкости ЭЛК, и сопротивления и емкости нелинейного элемента

(рис. 6.5). Дифференциальное уравнение для такой це­ почки имеет вид

где Оэл — напряжение на ЭЛК; U— U01l — напряжение, приложенное к нелинейному элементу.

Рис. 6.5. Эквивалентная схема ячейки матричного экрана с не­ линейным элементом.

В .левой части уравнения (6.4) ток определяется че­ рез С, в правой части — первый член — через Rlb а вто­ рой член — через Сн. В целом уравнение описывает закон Кирхгофа: сумма токов в узле равна нулю. При подаче на ячейку импульсного напряжения [5] с коротким фрон­ том это уравнение упрощается и после подстановки фор­ мулы (2.3) принимает вид

Проинтегрировав это уравнение, получаем

где т = С/(С+ Сн).

Если длительность импульса равна т, то к концу одинар­ ного и двойного импульсов напряжение на ЭЛК будет равно соответственно

258

Параметры нелинейного слоя желательно выбрать такими, чтобы, отношения

были максимальными. Отношение (6 .8 ) характеризует

степень улучшения пороговых свойств экрана, а именно, во сколько раз полезное напряжение больше паразит­ ного. Формулой (6.9) оценивается доля напряжения, по­ ступающего на ЭЛК при его возбуждении. Желательно увеличение как X, так и 6 . Анализ этих уравнений пока­

зывает, что при малых X резко уменьшается X, а при больших — 0. Поэтому целесообразно выбирать некое промежуточное значение X, при котором 0 близко к по­

ловине. Тогда, если т > 0 ,8 (наиболее реальный случай),

щественно влияет величина собственной емкости нели­ нейного элемента. Так,

ки ЗЛК, то режим работы нелинейного элемента изме­ нится. Для расчетов в этом случае необходимо знать уровень, до которого разряжается ЭЛК. Этот уровень после очевидных, но громоздких преобразований нахо­ дится из уравнения

тем же способом, но с учетом того, что переменное на­

можно распространить на режим возбуждения последо­ вательностью прямоугольных импульсов (рис. 6.6) — «пачкой» импульсов. Параметры пачки: П — амплитуда, Т — период повторения импульсов в пачке, т — длитель­ ность импульса. Решение уравнения (6.4) для этого слу­ чая приводит к соотношению

рис. 6.6. Напряжение (—U) достигает уровня напряже­ ния Пэл,о тоже в результате мгновенного повышения напряжения на ЭЛК на величину 2Н(1—т). (Такое по-

260