Файл: Месенжник Я.З. Кабели для нефтегазовой промышленности.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 248
Скачиваний: 1
проникающая способность молекул воды. С этой точки зре ния испытание изоляции в автоклаве с водой является бо лее жестким, чем испытание в буровом растворе.
Электропроводность РМПЭ, как и других полимеров, при постоянном гидростатическом давлении увеличивается с ро стом температуры, причем в зависимости lga = f(1/T) при определенной температуре происходит излом, после кото-
Таблица 22
Значения констант Тп , и(р) и UT для полиэтиленов в интервале Т = 20 -г 120°С
Материал
ПЭВД
1 к г с і с м 1
200 к г с / с м 1
ПЭНД
100 к г с / с м 1
150 к г с / с м 1
200 к г с і с м 1
ПЭНД, облученный 7-излучением Со-60 в гелии дозы
120М р а д
1к г с / с м 1 500 к г с і с м 1
800 к г с і с м 1
1000 к г с і с м *
°.(Р)- |
"ц рг |
т д ч |
т > т п , |
|
V е |
( о м е м ) |
(ом.-CM) |
Йт> эв |
ит , эв |
|
|
|
|
|
|
|
\ |
1 |
|
|
1,3 • ю -17 |
|
0,33 |
|
72 |
DO 7 Ог i с* |
4-10« |
0,01 |
4,35 |
|
|
5-1021 |
— |
2,67 |
— |
— |
5-1028 |
3,21 |
|
78 |
3,1- іо - 17 |
1,6-10* |
0,09 |
1,58 |
50 |
8,МО“ 14 |
1,0-101 |
0,14 |
1,56 |
52 |
1,5-КГ16 |
6,3- 105 |
0,10 |
1,48 |
78 |
1,6-ІО“ 17 |
1,6-1020 |
0,04 |
2,64 |
85 |
1 8 -ІО-18 |
4,0-ІО2* |
0,02 |
3,00 |
* Tnj — точка перелома температурной зависимости з.
рого увеличивается скорость роста о. Эта температура Тп, обычно ниже температуры плавления кристаллитов Тп . В интервале температур 20-f 120°С и постоянных давлениях от 1 до 1000 кгсісм“ электропроводность полиэтилена опи сывается двучленной формулой, каждый член которой имеет вид (3—2—4). Некоторые численные значения предэкспоненциальных множителей и энергий активации электропро водности приведены в табл. 22 [120]. Сопоставление значе
ний Тп, для ПЭВД и ПЭНД при давлении 200 |
кгс/см'3 по |
|
казывает, что Тп, увеличивается с повышением степени |
кри |
|
сталличности. Данные по ПЭНД, облученному до |
дозы |
|
120 Мрад, подтверждают это. |
начиная с |
|
Если учесть, что Тп, — температурная точка, |
которой происходит более сильное возрастание электропро
216
водности (Ur, UT, ), а электропроводность уменьшается с увеличением степени кристалличности, то зависимость Тп, от степени кристалличности становится понятной. С другой стороны, рост гидростатического давления при постоянной температуре повышает степень кристалличности и вызывает
уплотнение ПЭ [ 255 ], что |
сопровождается уменьшением |
|||
подвижности ионов-носителей. |
Вместе |
с этим |
увеличение |
|
гидростатического давления |
с 1 |
до 1000 кгсісм3 |
уменьшает |
|
низкотемпературную (Т < Тп, ) |
энергию |
активации электро |
||
проводности Ui (в 7 раз) и увеличивает |
высокотемператур |
ную (Т > ТПі) энергию активации электропроводности облу ченного ПЭНД (в 1,92 раза).
Эти явления можно объяснить следующим образом. При достаточно большом содержании кристаллической фазы (Т<ТПі) подвижны лишь отдельные радикалы и мономерные звенья в сравнительно малых объемах, что обусловливает малую подвижность ионов-носителей и малые значения UT,. Повышение гидростатического давления приводит к даль нейшему уменьшению подвижности ионов-носителей, т. е. к уменьшению UTl. С увеличением температуры (Т > Тп,) уве личивается подвижность ионов-носителей, происходит амор-
физация |
полимера и явления |
переноса обусловливаются |
||
движением значительных участков макроцепи, |
кооператив |
|||
ным движением многих мономерных звеньев, |
захватываю |
|||
щих более значительный объем |
[ 161 ]. Это вызывает воз |
|||
растание |
и т,. Вместе с тем, видимо, с увеличением |
давле |
||
ния дезориентирующее влияние теплового движения |
в по |
лимере на передвижение иона-носителя в некоторых слу чаях может уменьшаться. Так, UT, облученного ПЭНД воз растает с увеличением давления (от 500 до 1000 кгс/см^— приблизительно в 2 раза).
Зависимость электропроводности облученных ПЭВД и ПЭНД от давления при постоянной температуре можно опи сать уравнением (3—2—6). При 20°С электропроводность облученного ПЭНД увеличивается с ростом давления от 100 до 1000 кгс/см2 по одночленной формуле (3—2—5).При 80°С (см. рис. 22, в, кривая 2) электропроводность до дав ления 300—350 кгс/см2 возрастает, затем в барическом ин тервале 350—1000 кгс/см3 уменьшается. При 100 и 120°С она несколько возрастает с давлением во всем рассматри ваемом барическом интервале 100-М200 кгс/см1. Электро проводность облученного ПЭВД при повышении давления до 500 кгс/см2 и постоянной температуре 50 и 70°С изме няется согласно уравнению (3—2—5), причем при 50°С она слабо уменьшается с ростом давления, при 70°С—очень нез начительно увеличивается (табл. 23, рис. 22, г).
Давление Р„, у облученного ПЭНД увеличивается с рос»
217
том температуры, что, видимо, обусловлено соотношением противоположных вкладов в изменение степени кристаллич ности и электропроводности полимера, вносимых темпера турой и давлением, качественно аналогичных зависимости между давлением и Тп, . Следует отметить, что это явление установлено в явновыраженном виде пока только у радиаци онно-модифицированного ПЭНД.
Увеличение электропроводности облученного ПЭНД с ростом давления при 20 и особенно 80°С обусловлено, повидимому, как нарушениями в кристаллической решетке полимеров, так и диффузией термостатирующей жидкости. Уменьшению же электропроводности с ростом давления способствует увеличение степени кристалличности, уплот нение материала и ограничение подвижности ионов-носите лей. Очевидно, в электропроводности облученных полиэти-
Т а б л и ц а 23
Значение констант Рп , а(т) для облученных ПЭВД н ПЭНД
Р *
r rij » ®0(т) • (ом-см) - 1 Материал кгс/см2
ПЭВД, облученный в гелии т-излуче- нием Со-60 до до зы 120 Мрад при °С:
50 |
— |
2 ,8 -1 0 ~ 18 |
70 |
7,5- ІО" 18 |
ПЭНД, облученный в гелии -(-излуче нием до дозы
120 Mpaö при °С:
|
р<Рп,Р>Рп, |
(ОМ’ С М )~ ^ |
В,- 1 в2 |
|
кгс{см2^сгс}см2 |
|
115,0 |
— |
— |
38,0 |
20 |
|
4 -10~ 18 |
|
|
|
|
51,1 |
—3000 |
80 |
350 |
-1 5 |
2 |
- |
1 0 |
~1Э |
412 |
|
1,9-Ю |
|
|
-57,5 |
-1380 |
||||
100 |
500 |
-1 4 |
|
|
|
“ 15 |
||
3,4-10 |
2,5-10 |
-158 |
-2612 |
|||||
120 |
700 |
4,6-10-н |
11,5-ІО-1 5 |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
* Р — точка перелома барической зависимости ®.
ленов участвуют не только ионы примесей, но и захвачен ные ловушками при облучении, а также инжектированные с катода электроны. Высвобождение их из ловушек при Т=80°С (начало плавления кристаллических областей) мо жет сопровождаться увеличением о до Р„,, а при Р > Р П, о, видимо, обусловлена в основном ионами примесей. Ссылка на увеличение а с ростом давления у низко-и высокомоле-
218
кулярных веществ с электронной проводимостью и умень шение а—с ионной проводимостью содержится в ряде ра бот [ 159, 161, 173 и др. ].
Поскольку процесс электропроводности под давлением определяется соотношением противоположно действующих факторов, зависимость электропроводности от давления в широком диапазоне давлений в общем случае описывается кривой с экстремумами. Это, очевидно, справедливо также по отношению к поляризации. С увеличением поглощенной
дозы несколько повышается плотность [214, |
244], а так как |
||||||
диэлектрическая |
проницаемость |
пропорциональна |
плотности |
||||
[258], |
то она также должна |
повышаться |
с увеличением |
||||
поглощенной дозы. Видимо, это справедливо |
при |
облуче |
|||||
нии в инертной среде до больших |
доз, |
по крайней мере, |
|||||
выше 150 Мрад, так как точные измерения |
плотности изо |
||||||
ляции из ПЭВД, |
облученной |
при |
ограниченном |
доступе |
|||
воздуха, |
не показали закономерного |
увеличения плотности |
|||||
с увеличением дозы. |
|
|
диэлектрической |
||||
Средние температурные коэффициенты |
проницаемости мало меняются с увеличением поглощенной дозы. В температурном интервале 80-ь200°С для поглощен
ных доз 60, 75, 90, 135 и 150 Мрад ТКГв = (2,5^2,7). КГ3
°С_1, т. е. выше, чем у ПЭНД (1,42-10_3оС_1 в интерва ле 20Д140°С). Внутри достаточно широкого температурно го интервала каждая электрофизическая характеристика
РМПЭ, как и других полимеров, характеризуется |
несколь |
кими температурными коэффициентами. Так, для |
РМПЭ с |
поглощенной дозой 150 Мрад ТК^ = 5,14-КГ3°С_І |
(80-4- |
4- 115°С); 2,66 • 10“8°C-1 (115Д190°С) и 5 • Ю-8оС-1 (190 Д- -г250°С). Температурную зависимость диэлектрических по терь по Сажину [159] в интервале температур 15-4-150°С можно охарактеризовать тремя значениями TKtgS (модули,
без учета |
знака): 4,7 • 10_6оС_1 (15-4-Ю0°С), |
0 Д Г 1(100-4- |
|||||
-4-125°С); |
4- 10-6°С-1 (125-4- 150°С). |
TKR„3 |
облученного |
||||
электронами (на воздухе до дозы 80 Мрад |
при |
мощности |
|||||
дозы — 75 Мрад/мин) |
ПЭВД составляют: |
6,7 • 10~2°С-1 |
|||||
(100-г 170°С); |
4,0-1Q-2OC~1 (170-4-200°С); |
2,88 • 10~2оС_1 |
|||||
(210-4-250°С). |
Уменьшение |
TKRH3 с |
увеличением |
темпера |
|||
туры, видимо, |
связано |
с |
дезориентирующим |
влиянием |
теплового движения молекул полиэтилена на передвиже ние ионов-носителей. Качественно аналогичная картина наблюдается у полиэтиленов, облученных в иных условиях и до различных доз. Радиационное окисление при дли тельном облѵчении на воздухе существенно уменьшает со противление изоляции со временем выдержки в воде под
219