откуда |
|
|
D z = EqB z + P z — ОI |
|
|
|
(14.48) |
|
|
Ez = |
Pz |
|
|
|
|
|
|
|
|
SO |
|
|
|
|
Принимая во внимание (14.48), из системы уравнений (14.47) находим |
|
|
|
|
Р х- |
“Я |
-f- 0)2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Тогда выражение для D* будет иметь вид |
0)2 — о)“ — (о |
|
|
(14.49) |
Dx |
— е 0 ^ л - Рх+ — е 0 |
1 Ц)2 |
Е. |
|
Из формулые „ |
(14.49). |
получаем выражение для относительной диэлектрической |
проницаемости |
н е о б |
необыкновенной волны с составляющей поля |
Е х: |
(14.50) |
|
|
|
|
|
|
|
|
еи.необ — 1 ' |
о |
2 |
Ың |
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
Таким образом, |
|
«2 — dig — |
волны |
перпендикулярно |
при распространении |
к магнитному полю Земли линейно-поляризованная волна в общем случае распадается на две линейно-поляризованных волны: обык новенную (вектор Е совпадает с вектором Н) и необыкновенную (вектор Е перпендикулярен к вектору Н). Для обыкновенной вол ны диэлектрическая проницаемость среды и скорость распростра нения таковы, как если бы магнитного поля не было вовсе. Для необыкновенной волны диэлектрическая проницаемость меньше, а
фазовая скорость ѵ = ------— - больше, чем для обыкновенной вол-
I ен.необ
ны. В результате обыкновенная и необыкновенная волны отра жаются от ионосферы при разных значениях электронной концент рации. Высота точки отражения необыкновенной волны 1 ниже (рис. 14.14), чем обыкновенной волны 2, т. е. имеет место двойное лучепреломление. Кроме того, необыкновенная волна имеет про дольную составляющую электрического поля Е г, сдвинутую по фазе на 90° относительно поперечной составляющей Е х:
Е = |
j |
“ |
№ң |
_______ в^ X- |
|
|
9 --ü)2„_|_ Г, |
Анализ условий распространения радиоволн при учете столкно вения электронов с молекулами показывает, что необыкновенные волны испытывают большее поглощение, чем обыкновенные.
В о б щ е м с л у ч а е распространения волны при произвольном направлении магнитного поля линейно-поляризованная волна рас-
щепляется на необыкновенную и обыкновенную волны с эллипти ческой поляризацией. При этом большие оси их эллипсов повернуты относительно друг друга на 90°, а направления вращения резуль тирующих векторов противоположны. Обе волны распространяют ся с разными фазовыми скоростями и испытывают различное погло щение [6].
§ 14.7. М ЕТОДЫ ЭК СП ЕРИ М ЕН ТАЛ ЬН О ГО И ССЛ ЕД О ВАН И Я ИОНОСФ ЕРЫ
Вертикальное зондирование ионосферы с помощью ионосферных станций. Этот вид исследования ионосферы является одним из ос новных.
Автоматическая ионосферная станция представляет собой слож ное радиотехническое устройство и по принципу действия похожа на радиолокационную станцию. Она состоит из передатчика и при-
Рис. 14.14 . Рис. 14.15
емника, расположенных рядом. Передатчик вырабатывает короткие радиоимпульсы, которые с помощью специальных антенн излуча ются вертикально вверх. Достигнув ионизированной области,
|
|
|
|
|
|
|
|
радиоволны отражаются |
от нее и через |
промежуток времени т |
возвращаются к приемнику станции. |
|
|
|
|
Принцип действия ионосферной станции поясняется рис. 14.15. |
Задающий генератор |
З Г |
является основным блоком |
станции. Он |
вырабатывает колебания, |
частота которых за время одного сеанса |
(1 |
мин) |
изменяется в определенном диапазоне, например, от 1 до |
20 |
Мац. |
Колебания несущей частоты передатчика |
П |
модулируются |
импульсами длительностью примерно 100 |
мксек. |
Сигналы передат |
|
чика с мощностью в импульсе в несколько десятков киловатт по даются в передающую антенну и излучаются вертикально вверх.
Отраженные от ионосферных областей сигналы принимаются приемным устройством Пр и поступают на индикатор И. На стан ции имеется два типа индикаторов: один из них является обычным осциллографом, на экране которого наблюдаются зондирующий и отраженные импульсы; второй индикатор предназначен для полу чения высотно-частотной характеристики, которая фотографирует ся. Автоматическая работа станции обеспечивается блоком автома тики БА.
На рис. 14.16 показан образец высотно-частотной характеристи ки. По оси абсцисс отложены частоты, на которых производится
зондирование ионосферы, а по оси ординат — так называемые дей ствующие высоты, на которых происходит отражение радиоволн от ионосферы.
При определении действующей высоты обычно предполагается, что радиовол ны проходят весь путь со скоростью света, т. е.
Ад = - у г . |
(14.51) |
В реальных условиях часть пути волны проходят в ионосфере |
с групповой |
скоростью, меньшей скорости света. Это приводит к тому, что действительная высота отражения радиоволн от ионосферных областей оказывается меньше дей ствующей высоты, определяемой по формуле (14.51).
Определим соотношение между действующей и действительной высотами. На рис. 14.17 обозначены:
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Д |
|
ѵгр<с |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Г |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
J |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
і -с |
|
ѵгр~с |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
І! |
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. |
14.16 |
|
|
ТГ+. |
|
14.17 |
|
|
|
|
|
|
ионосферы; |
|
Рис. |
|
высота; |
г0 |
|
h — высота нижней |
границы |
/гд=/г+ гд — действующая |
|
— высота |
действительной точки отражения над нижней |
границей ионосферы. |
|
|
Время запаздывания отраженного сигнала относительно зондирующего им |
пульса передатчика можно определить по формуле |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2Ая |
2 |
h |
Г |
dz |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
С |
-------« г р |
|
|
|
(14.52) |
|
|
|
|
|
Т = -----С — = ------+ |
2 \J |
|
|
|
|
|
Подставляя вместо скоростиZ |
|
|
О |
|
|
(14.32), |
находим |
|
|
игр ее значение |
из формулы |
действующую высоту: |
|
|
|
dz |
|
|
|
|
(14.53) |
|
|
|
|
Ад = Л + ^ |
|
|
|
Ns {г) |
|
|
|
|
|
|
|
|
о |
|
|
|
Р |
|
|
|
|
|
|
Из полученного выражения видно, что действующая высота стремится к бес |
конечности, |
когда частота радиоволны |
/ приближается |
к |
критической |
частоте |
/кр= 80,8 |
N |
этах ионосферной области. |
На |
высотно-частотных |
характеристиках |
рис. |
14.16 это проявляется в том, что действующие высоты резко возрастают по |
мере приближения к критическим частотам ионосферных областей. |
|
Практическая ценность результатов работы ионосферных стан ций заключается в получении оперативной информации о состоянии ионосферы. Эти данные используются, например, на коротковолно
вых линиях связи для повышения эффективности их работы. Дан ные ионосферных станций в совокупности с результатами наблю дений за другими геофизическими явлениями дают возможность составлять прогнозы состояния ионосферы на несколько дней, ме
сяцев и даже лет.
При помощи наземных ионосферных станций исследование ионосферы можно производить до ограниченных высот, а точнее до высоты, соответствующей максимуму электронной концентрации са
мой высокой области Р 2.
В последнее время появились сообщения об исследовании ионо сферы с помощью специальных ионосферных станций, установлен
о |
ных на |
искусственных |
спутниках Земли. |
hA,KM |
Этот метод обладает рядом преимуществ. |
200 |
|
Например, с его помощью можно полу |
m |
чить сведения |
о состоянии |
|
ионосферы |
600 |
на больших пространствах за небольшой |
|
промежуток времени. Так как радиоволны |
800 |
практически нет о |
испытывают |
поглощения |
|
в области |
F 2, |
ионосферная станция на |
поо |
спутнике может |
иметь |
небольшую |
мощ |
woo |
ность передатчика (порядка 10 |
вт). |
Из-за |
г 3 0 5 6 7 |
f,Meu, |
большой скорости движения спутника вы |
|
8310 |
|
|
|
|
|
|
|
|
сотно-частотные характеристики оказы |
Рис. 14.18 |
ваются |
усредненными |
для |
некоторого |
пространства. |
|
|
образец вы |
|
На |
рис. 14.18 приведен |
сотно-частотной характеристики, полученной с ионосферной стан ции, установленной на канадском спутнике «Алует», который дви гался почти по круговой орбите на высоте 1000 км. Отсчет высот производился от спутника. На рис. 14.18 пунктирная кривая соот ветствует действительным высотам отражения радиоволн от ионо сферы. Она получена расчетным путем по экспериментальной вы сотно-частотной характеристике (сплошная линия) с учетом груп повой скорости распространения радиоволн в ионосфере.
Возвратно-наклонное зондирование ионосферы. Метод возврат но-наклонного зондирования (ВНЗ) основан на эффекте Кабанова [53], который можно сформулировать следующим образом. Радио волны, отраженные от ионосферы, при падении на Землю частично рассеиваются ее поверхностью. При этом некоторая доля рассеян ной энергии возвращается к источнику излучения (рис. 14.19).
Величина рассеянного поля определяется свойствами земной по верхности. Она больше на поверхности с резко выраженной элект рической неоднородностью, например у берега моря, а также в местах, где имеются резкие изменения рельефа местности.
Кроме земной поверхности,, рассеяние радиоволн происходит также в области Е, которая дважды пересекается волной. Однако, как показали измерения, рассеяние от области Е много меньше рассеяния от земной поверхности.
|
|
|
|
|
Сущность метода ВНЗ |
аналогична |
эффекту Кабанова (рис. |
14.20). Радиоволны, падающие на область |
F 2 |
под углами, меньши |
ми некоторого критического |
угла фкр, |
не отражаются ионосферой. |
В результате образуется зона молчания, т. е. поверхность, на ко торую не приходят сигналы, отраженные от ионосферы. Лучи,
имеющие угол больше критического, создают освещенную зону (зо ну приема).
Передняя граница рассеянного сигнала соответствует началу освещенной зоны. Зная время запаздывания рассеянного сигнала,
можно найти ближайшую границу ос |
|
вещенной области. |
Предположим, на |
|
пример, что |
время запаздывания рас |
|
сеянного сигнала равно 10 |
мсек. |
Если |
|
считать, что скорость распространения |
|
радиоволнкмравна. |
скорости света, то |
|
протяженность зоны молчания |
соста |
|
вит 1500 |
|
|
|
|
|
Максимально применимые и рабо |
|
чие частоты |
коротковолновых |
линий |
|
связи различной протяженности опре |
|
деляют по |
дистанционно-частотным |
Рис. 14.21 |
характеристикам. |
Эти характеристики |
|
отображают |
зависимость максималь |
|
но применимых частот от расстояния, |
Для их построения |
т. е. определяют границу зоны освещенности. |
производят зондирование ионосферы на нескольких частотах, а за тем последовательно группируют осциллограммы рассеянных сиг налов. На рис. 14.21 приведен образец дистанционно-частотной характеристики (сплошная линия), полученной при возвратно наклонном зондировании ионосферы на. шести частотах [53]. Зачер ненными участками показаны изображения отраженных сигналов на осциллограмме.