Файл: Климентов П.П. Динамика подземных вод учеб. для геологоразведоч. техникумов.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 194
Скачиваний: 0
Соответственно найдем:
Рпл,2= 0,1 X 950 X 1,175 + 3,5 = 115,125 кГ/см2;
1,204+ 1,175
Рпр,2 = 115,125 + 0,1 X |
■X 650 == |
= 115,125 + 77,318 = 192,44 кГ/см2.
Значения приведенного напора по скважинам 1 и 2 соответст венно равны 1984,4 и 1924,4 м. Напорный градиент потока
|
АЯ |
60 |
0,006. |
|
|
|
|
AL |
|
|
|
||
|
~ 10 000 |
|
|
|||
Скорость фильтрации рассолов |
определим по |
формуле |
(11,39) |
|||
в смешанной системе единиц |
|
|
|
|
||
|
|
Р пр,1 |
Рпр,2 |
|
|
|
|
|
|
IL |
|
|
|
В смешанной системе единиц ka выражается |
в дарси, |
ц' — в |
||||
спз. Р — в кГ/см2, АL — в м |
и соответственно ѵ в см/с. Подстанов |
|||||
ка дает: |
6 |
|
|
|
|
|
0,51 |
1,8 X |
10_6 см/с — 0,0016 м/сут. |
||||
1,7 |
Х 1 000 000 |
|||||
|
|
|
|
Фильтрационный расход потока при его ширине ß = 1000 м и средней мощности т = 50 м определится величиной:
Q = VF = ѵтВ = 0,0016 X 50 X 1000 = 80 м3/сут.
ПОНЯТИЕ О ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫХ УРАВНЕНИЯХ ФИЛЬТРАЦИИ ПОДЗЕМНЫХ ВОД
Общие закономерности движения подземных вод при установившемся и неустановившемся режиме их фильтрации описываются дифференциальными уравнениями, которые вместе с тем служат основой для количественной оценки условий движений при решении различных гидрогеологических задач. Для получения основных дифференциальных уравнений фильтрации и их решения необходимо знать следующие уравнения, определяющие условия движения подземных вод: 1) уравнения движения (определяющие закон фильтрации); 2) уравнения состояния фильтрующейся жидкости и пористой среды (в общем случае — закон сохранения энергии) и 3) уравнения неразрывности потока (закон сохране ния массы).
Уравнения движения подземных вод. Принимая за основу ли нейный закон, связывающий силы сопротивления со скоростью фильтрации, и пренебрегая силами инерции, из уравнений движе ния Эйлера для идеальной жидкости можно получить следующие
уравнения:
дН |
dH |
dH |
(П,42) |
vx = — k- |
ѵ7.= |
— k - |
|
дх |
ду |
~dz |
|
Уравнения системы (11,42) и представляют собой уравнения движения подземных вод, т. е. закон Дарси, выраженный в диф ференциальной форме и записанный в отношении составляющих
вектора скорости фильтрации ѵ по осям координат. В более общем виде уравнения движения могут быть записаны в векторной форме:
v — — kgvaâH, |
(П,43) |
где grad Н — вектор-градиент пьезометрического напора Я. |
Знак |
минус в формуле (11,43) показывает, что направления вектора-
градиента и вектора скорости фильтрации ѵ противоположны.
С учетом соотношения коэффициентов фильтрации k и прони цаемости kn, а также гидростатического давления Р и пьезометри ческого напора Я (см. формулы 11,28 и 11,11) уравнения движения могут быть записаны и в другом виде, наиболее часто используе мом в нефтяной гидравлике:
kn |
дР |
ka |
дР |
Ѵх = |
~дх'} У |
ц' |
ду ’ |
м-' |
Применительно к фильтрации подземных вод уравнения движе ния впервые были получены H. Е. Жуковским [51]. Подробно их вывод и последующий переход от полученных уравнений к уравне
ниям систем |
(11,43—11,44) изложен |
в некоторых |
работах [51, |
|
73, |
94]. |
|
|
|
|
Уравнения |
движения, характеризующие нелинейную зависи |
||
мость сил сопротивления от скорости |
фильтрации |
(турбулентное |
||
движение) при |
оценке условий движения подземных вод исполь |
|||
зуются очень редко. |
|
|
Уравнения состояния. На условия фильтрации подземных вод оказывают влияние свойства фильтрующейся жидкости и пористой среды, тем более что эти свойства могут изменяться в простран стве и во времени в зависимости от температуры, давления и дру гих факторов. Учет этих свойств и их изменений при оценке усло вий фильтрации осуществляется на основе использования уравне ний состояния фильтрующейся жидкости и пористой среды. Следо вательно, уравнения состояния характеризуют поведение (состоя ние) пористой среды и жидкости в условиях фильтрации.
Известно, что в реальных условиях фильтрации, в зависимости от изменения давления и температуры, изменяются такие свойства фильтрующейся жидкости, как плотность р и вязкость р/. В соот ветствии с этим общее выражение состояния жидкости может быть записано в следующем виде:
A = f ( P , n - |
(11,45) |
|Л |
|
Учитывая возможность изменения объема порового простран ства горных пород и в том числе активной пористости па при изме нении гидростатического давления, уравнение состояния пористой среды в общем виде может быть записано следующим образом:
n&= f(P). |
(П,46) |
В конкретных природных условиях, в зависимости от характе ра влияния факторов и степени изменения свойств фильтрующей ся жидкости и горных пород уравнения состояния (11,45—11,46) могут видоизменяться.
При изучении и оценке условий фильтрации подземных пресных вод безнапорных водоносных горизонтов принимается, что жидкость является несжимаемой и однородной по своему составу, в соответ ствии с чем ее плотность р является неизменной и уравнение со стояния жидкости имеет вид:
р = const. |
(И,47) |
При этом пористая среда считается также несжимаемой, а ее активная пористость неизменной, что находит отражение в урав нении состояния пористой среды
«а — const. |
(II,48) |
Основной действующей силой, предопределяющей фильтрацию несжимаемой жидкости в несжимаемой пористой среде, является разность пьезометрических напоров, а режим фильтрации, соот ветствующий таким условиям, называется водонапорным (иногда жестким водонапорным). Строго говоря, упругие свойства пори стой среды и жидкости имеют место и при фильтрации подземных вод в неглубоких водоносных горизонтах, но ввиду незначительно сти их проявления при гидрогеологических расчетах они не учиты ваются.
При изучении и оценке условий фильтрации подземных вод глубоких напорных водоносных горизонтов учитываются упругие свойства горных пород и жидкости. При этом вода рассматривает ся как вязкая, сжимаемая жидкость, плотность, вязкость и объем которой изменяются в зависимости от давления и температуры. Уравнения состояния жидкости и пористой среды в общем виде соответствуют условиям, описанным формулами (11,45 и 11,46).
Основными действующими силами, вызывающими движение вязкой, сжимаемой жидкости в сжимаемой пористой и трещинова той среде, являются потенциальная энергия упругой деформации жидкости и горных пород и потенциальная энергия жидкости (разность напоров). Действие этих сил проявляется при вскрытии напорных водоносных горизонтов скважинами, а также при изме нении пластового гидростатического давления и давления горных пород на кровлю пласта. Режим фильтрации подземных вод, от вечающий таким условиям, называется упругим, или упруговодо напорным. В гидрогеологически закрытых напорных водоносных горизонтах, когда фильтрация воды происходит только за счет
энергии сжатия пласта и жидкости без восполнения энергии упру гой деформации путем притока воды из областей питания, будет иметь место замкнутый упругий режим. При воздействии на усло вия фильтрации потенциальной энергии сжатия, находящихся в водоносных пластах газов, может иметь место газово-упруговодо напорный режим. В зависимости от проявления тех или иных ви дов энергии при фильтрации возможны и другие типы режима и их изменения во времени.
При учете упругих |
свойств |
фильтрующейся |
жидкости прини |
|
мается, что изменение |
ее объема при изменении |
давления |
подчи |
|
няется линейному закону Гука: |
|
|
|
|
|
~ — = |
- f i x dP. |
|
(11,49) |
|
Vщ |
|
|
|
Из формулы (11,49) следует, что изменение объема жидкости дѴж происходит пропорционально изменению гидростатического давления dP: при увеличении давления объем воды уменьшается, при уменьшении давления — увеличивается (на что указывает знак минус в правой части формулы). Способность жидкости изменять свой объем при изменении давления на единицу характеризуется
коэффициентом объемной упругости или коэффициентом сжимае мости жидкости рж, физическая сущность которого и размерность видны из рассмотрения формулы (11,49).
Из выражения (11,49) имеем:
_!_ dV«
(П,50)
Ѵж ' dP '
Таким образом, коэффициент объемной упругости жидкости показывает, на какую часть своего первоначального объема изме няется объем жидкости при изменении давления на единицу. При измерении давления в атмосферах (атм) коэффициент объемной
1 упругости имеет размерность атм~’ в метрах водяного столба —
1
— . Величина, обратная коэффициенту объемной упругости
м
жидкости, называется модулем объемной упругости и измеряется соответственно в атмосферах или метрах водяного столба.
Коэффициент объемной упругости подземных вод зависит от температуры, давления, степени их минерализации и газонасыщен ности. Однако диапазон его изменения в природных условиях ограничен и можно считать, что значения коэффициента объемной
упругости подземных вод укладываются в пределах от2,7Х Ю~6—
для сильно минерализованных до5Х 10 6— для пресных вод.