ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 205
Скачиваний: 1
Г р а н и ч н ы е у с л о в и я . Основанием для |
нахожде |
ния полного решения, удовлетворяющего |
граничным |
условиям на поверхности тела, является теорема един ственности или однозначности решений. Согласно этой теореме граничные и начальные условия однозначно определяют функцию, описывающую поле в линейной и изотропной среде. Теорема эта может быть записана сле дующим образом ![Л. 1-14].
Если |
в данный |
момент |
/ = |
/о |
известны |
напряженности |
||||||||
электрического |
и |
магнитного |
полей в |
любой |
точке |
обла |
||||||||
сти, |
ограниченной |
данной |
поверхностью, |
то с |
по'мощью |
|||||||||
уравнений |
|
Максвелла |
можно |
рассчитать |
все |
интересую |
||||||||
щие |
нас |
электромагнитные |
|
величины |
в |
любой |
момент |
|||||||
времени |
t; |
при |
этом |
предполагается, |
что известны |
тан |
||||||||
генциальные |
составляющие |
|
напряженностей |
|
электриче |
|||||||||
ского |
Е |
и |
магнитного |
Н полей |
в любой |
точке |
ограничи |
|||||||
вающей |
поверхности, |
начиная |
|
с момента |
времени |
t0 до |
||||||||
момента |
t. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Существует несколько формулировок теоремы одно значности (Л. 1-19, 2-9]. Например, подобная теорема единственности доказана для потенциальных электроста тических и магнитостатических полей. В математике она
носит название задачи Дирихле. |
|
|
З а д а ч а Д и р и х л е состоит |
в нахождении |
функции |
и, гармонической и непрерывной |
в области D, |
включая |
ее границу А, которая в каждой точке Р ограничиваю щей поверхности А принимает заданные граничные зна чения. Задача Дирихле имеет не менее одного решения.
Гармонической функцией в некоторой области про странства называют непрерывную функцию трех пере менных и(х, у, z), которая в каждой точке этой области удовлетворяет уравнению Лапласа (1-1). Различают внутреннюю и внешнюю задачи Дирихле в зависимости от того, в какой области по отношению к граничной по верхности она относится.
Другой главной задачей на краевые условия для гар
монической |
функции является з а д а ч а Н е й м а н а . |
Она |
|||
состоит |
в |
нахождении |
функции |
гармонической внутри |
|
области |
D, |
производная |
которой |
по нормали ди/дп |
при |
нимает в точках Р ограничивающей поверхности А за
данные |
(известные) |
краевые значения |
f(P), |
т. |
е. |
(ди/дп)A |
= f(P). Здесь |
также различают |
внутреннюю |
и |
внешнюю задачи Неймана. Обязательным и достаточным условием существования решения внутренней задачи
15
Неймана является требование, чтобы функция f(P) удов летворяла уравнению
\j(P)dA |
= |
0. |
|
А |
|
|
|
Внешняя задача Неймана не требует выполнения это |
|||
го условия. Найденные таким образом решения |
являют |
||
ся единственными. |
|
|
|
Существование единственной |
аналитической |
функции |
f>, удовлетворяющей любому дифференциальному урав нению второго порядка с частными производными (урав нения Лапласа, волновое уравнение или проводимости),
доказывается с помощью теоремы Коши. |
Решение задачи |
||
Коши требует все же, чтобы |
были заданы функции f>= |
||
= f(P) и (д-&1дп)А=ч>(Р) |
в |
точках Р |
ограничивающей |
поверхности А [Л. 1-12]. |
|
|
|
Нахождение этих функций на поверхности наследуе мой области и является самой важной, а также часто самой трудной задачей.
Самый общий метод нахождения краевых функций состоит в решении уравнений Максвелла для соседних областей и в приравнивании полученных выражений друг другу на основании общих граничных условий (ср. (4-10)]. Однако во многих случаях более простым спосо бом является применение метода статических зеркаль ных изображений (гл. 5) или динамических отражений электромагнитной волны, т. е. волнового метода (4-3). Эти методы в основном применимы к системам с пло скими или круглыми поверхностями.
Теорема единственности доказана в основном для случая, когда параметры тел е, ц и у постоянны и не за
висят от времени [Л. 1-17]. Поэтому |
в случае нелинейных |
|
и анизотропных сред [Л. |
1-14] следует проверять резуль |
|
таты экспериментальным |
или иным |
путем. |
Эк с п е р и м е н т а л ь н а я п р о в е р к а . Эксперимен-
^тальная проверка теоретических положений и результа тов должна рассматриваться в более широком смысле, чем обычная лабораторная работа. Часто лабораторный эксперимент может быть замещен «мысленным» экспе риментом. Например, теорию экранов некоторых типов можно проверить, рассматривая их как короткозамкнутую вторичную обмотку трансформатора или применяя анадргии другого типа,, хорошо известные в инженерной
практике. / |
."; |
|
16 |
•"•::'•<•' |
- '• . |
В случае применения упрощающих допущений экспе римент имеет первостепенное значение. В первую очередь это относится к нелинейным средам и системам, в осо бенности со сталью, в которых отсутствие постоянного экспериментального контроля над допущениями и теоре тическими преобразованиями приводит к ложным выво дам. В задачах, в которых теорию удается построить без применения упрощений (например, некоторые простые линейные системы, особенно при использовании вычисли тельных машин), эксперимент имеет контрольное значе ние, и нет необходимости проводить его с особой точно стью. Он предназначен лишь для выявления возможных грубых или случайных ошибок. В этом случае теория да ет более точные результаты, чем эксперимент. При исследовании совершенно новых явлений или объектов часто более полезно начинать исследования с экспери мента. Это облегчает выбор правильных допущений и наиболее эффективного направления теоретических ис следований.
Кроме достоинств, экспериментальные исследования имеют также и существенные недостатки. Исследования готовых и особенно крупных объектов стоят очень дорого. Наложение друг на друга различных явлений во время нормальной эксплуатации устройства затемняет картину явлений, затрудняет их исследование и научное обобще ние результатов.
Существует целый ряд принципов моделирования, ко торые в самом общем случае можно разделить на две
основные группы. |
|
Физическое моделирование, |
целью которого является |
изучение физической сущности явления и управляющих им законов. При этом можно получить математическое выражение исследуемого явления или прямой ответ от носительно величин и характеристик исследуемого уст ройства или, наконец, экспериментально проверить ре зультаты теоретических исследований. При определенных условиях, определяемых теорией подобия (гл. 10), можно построить модель, подобную оригиналу, исследуя кото рую, можно получить величины, характеризующие про цессы в оригинале, простым умножением на масштаб ные коэффициенты, характеризующие процессы в модели.
Математическое моделирование, целью которого явля ется точное или приближенное решение задачи, описан
ной математическим |
у р 0 " " 0 " 1 ' 0 ™ |
- |
•• |
о сыс |
I |
Г о г - nyd |
Т |
Э К З Е М П Л Я Р i
К первой группе принадлежат физические модели, сохраняющие реальные элементы н физическую природу исследуемого объекта (обмотки и т. п.), причем масшта бы физических параметров, таких, как частота, геометри ческие размеры и т. п., могут быть изменены на основа нии законов теории подобия '[Л. 1-7].
Орудиями математического моделирования являются всякого рода математические машины — цифровые, ана логовые и гибридные, а также физические устройства, действие которых основано па принципе математической аналогии реальных явлений с другими физическими свой ствами. Некоторые виды моделирования можно отнести одновременно к обеим группам (например, моделирова ние с изменением масштаба, или физических параметров, или аналоговые модели с реальными электромагнитными элементами).
1-2. КОНСТРУКЦИОННЫЕ МАТЕРИАЛЫ
1. Строение и физические свойства металлов
Среди многочисленных проводящих материалов наиболь шее значение с конструкционной точки зрения имеют твердые тела, а среди них — металлы. Конструктора и расчетчика интересуют в первую очередь электромагнит ные, тепловые и механические свойства металлов.
К важнейшим электромагнитным свойствам относятся удельная электрическая проводимость или удельное со противление; температурный коэффициент сопротивле ния и пределы его линейности (например, точка плавле ния); магнитные свойства как характеристики намагни чивания, удельные потери, намагничиваемость и пределы линейности (например, точка Кюри); другие специальные свойства, как термо-э. д. с. в паре с другим метал лом (обычно медью), работа выхода электронов и т. д.
Кважнейшим тепловым свойствам относятся коэффи циент теплопроводности; коэффициент теплоотдачи от конвекции и излучения; удельная теплоемкость; коэффи циент теплового удлинения; температура плавления.
Кважнейшим механическим свойствам относим пре дел прочности на растяжение и предел текучести; относи тельное удлинение и модуль упругости при растяжении (модуль Юнга).
Наибольшие трудности при расчете связаны с нели нейными свойствами стали. Чтобы правильно выбрать
18
метод преодоления этих трудностей, необходимо хорошее ознакомление с основами строения этих материалов и их свойствами.
С т р о е н и е а т о м ов. Металлы, как и все элементы, имеют атомную структуру. Согласно самой наглядной квантовой теории строения атомов считают, что вокруг положительно заряженного ядра вращаются на различных
орбитах |
отрицательно |
заря |
|
|
|
|
|
|
женные |
электроны, |
масса |
|
|
|
|
|
|
которых |
равняется |
0,000551 |
|
|
|
|
|
|
массы наименьшего |
из |
ато |
|
|
|
|
|
|
мов—атома водорода. В нор |
|
|
|
|
|
|||
мальных |
условиях |
|
число |
а) |
б) |
|
|
в) |
электронов в атоме |
равняет |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
||||
ся числу положительно заря |
Рис. 1-1. Правила квантования |
|||||||
женных |
протонов |
в |
ядре, |
орбит. |
|
|
|
|
благодаря чему атом в целом |
а — четыре |
волны; |
б — шесть |
волн; |
||||
является |
электрически |
ней |
в — интерференционное |
гашение |
||||
электронных |
волн, |
когда |
длина |
|||||
тральной частицей. Согласно |
окружности |
не кратна |
длине |
вол |
||||
гипотезе Де-Бройля |
(1929 г.) |
ны [Л. 1-91. |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
освойствах волновых ми
крочастиц электрон имеет определенную длину волны А,, зависящую от его скорости. В случае самого простого атома — атома водорода, имеющего круговую орбиту электрона, длина орбиты 2яг должна быть кратной длине
волны |
(2nr |
= tik), так как в |
противном |
случае |
происходи |
|
ло бы |
интерференционное |
гашение |
электронных |
волн |
||
(рис. |
1-1). |
Отсюда следует, что электроны |
могут |
зани |
мать только определенные орбиты с скачкообразно (ди скретно) изменяющимися диаметрами. Области, заклю ченные между «разрешенными» орбитами, являются зонами «запрещенными» для электронов. Явление это
называют квантованием орбит, |
целое же |
число п=\, 2, |
3, ... , сю — главным квантовым |
числом. |
В действитель |
ности в многоэлектронном атоме электроны и ядро под чиняются сложному действию кулоновых и центробеж ных сил, а также воздействию внешнего (например, зем ного) магнитного поля. Ввиду этого движение электро нов происходит по более сложным орбитам в виде пере мещающихся в пространстве эллипсов. Сами же электро ны находятся во вращательном движении с моментом количества движения, называемым спином. Поэтому для полного описания состояния электрона на орбите оказы вается необходимым знать четыре квантовых числа.