ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 247
Скачиваний: 2
= |
Расчет по вершине лопаток. |
Диаметр |
у |
вершины сопловой решетки: ctB = |
||||
1600 + 244 = |
1844 мм |
|
|
|
|
|
|
|
и |
соответственно |
л в = 922 |
мм и |
|
|
|
|
|
|
|
u B = |
100л • 0,922 = |
289,5 м/с . |
||||
|
По (1-115), (1-117) и (1-118) |
находим: |
|
|
||||
|
|
|
|
377,5 • 0,8 |
= |
327,3 м/с; |
||
|
|
|
|
|
0,922 |
|
|
|
|
|
с 1 в = |
]/327,3 2 |
+ 94,52 |
= 340,7 м/с; |
|||
|
t g a l B = 94,5/327,3 = |
0,285, |
откуда a 1 B = 1 5 ° 5 4 \ |
|||||
|
Теплоперепад |
в сопловой |
решетке |
|
|
|||
|
|
ftolB |
= |
340,72 /2000 = |
59 к Д ж / к г . |
Из треугольника скоростей (см. рис. 1-31) получаем
w1B= 101,5 м/с и |31 в = 68°.
Энергия торможения перед рабочими лопатками
|
|
h w l B |
= |
101,5/2000 = |
5,16 |
к Д ж / к г . |
|
|
|
Теплоперепад |
на рабочих |
лопатках |
|
|
|
|
|||
|
|
/ г 0 2 в |
= |
108,4 — 59 = |
49,4 |
к Д ж / к г . |
|
|
|
Располагаемая |
энергия |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
/ $ 2 в = |
49,4 + 5,16 = |
54,56 |
к Д ж / к г . |
|
|
||
Реактивность |
на вершине |
рабочих лопаток |
|
|
|
||||
|
|
Р |
в |
= 49,40/108,4 = 45,5%. |
|
|
|||
скорость В У 2 В = 44,7 У54,56 |
= 330 м/с. |
находим Р 2 в — 29° 10', |
|
|
|||||
Из треугольника |
скоростей |
(см. рис. 1-31) |
а расстоя |
||||||
ние между точками |
хорошо |
согласуется с окружной скоростью и0= |
289,5 м/с |
||||||
Аналогичным способом выполнен расчет закрутки для двух |
проме |
||||||||
жуточных радиусов гпр = |
740 мм и гпр = |
860 мм. Результаты |
рас |
||||||
чета закрутки |
лопаток |
приведены в табл. 1-1. Из таблицы |
следует, |
что реактивность на рабочих лопатках интенсивно возрастает от кор
невого сечения к вершине лопаток. |
Изменяются также и углы ai, |
|
(34 и |32 по высоте рабочих лопаток, |
что усложняет технологию изго |
|
товления лопаток и затрудняет решение вопросов обеспечения |
надеж |
|
ности их работы. Однако эти расчеты позволяют конструктору |
разра |
ботать более экономичные профили для сопловых и рабочих лопаток. На основе этих расчетов изготовляются плоские решетки для различ ных сечений по высоте и экспериментально исследуются на газодина мических стендах. В последние годы витые лопатки исследуются и на вращающихся экспериментальных моделях для определения их опти мальной экономичности. Экспериментальные исследования позволяют
64
рыюсти по
р
| &
d.t, мм
1356
1480
1600
1720
1844
|
|
|
|
Т а б л и ц а |
1-1 |
|
|
Таблица результатов расчета закрутки лопаток |
вностьРеакти ра'очихна |
СTVяIXгттт/л |
|||
|
Углы наклона решеток |
|
Теплоперепады на решетках |
|||
|
|
|
|
|||
сопловых |
рабочих |
|
сопловой |
рабочей |
|
|
аИ |
hi |
hi |
ft01{ ,кДж/кг |
ft02., кДж/кг |
Р( , % |
|
1 Г 5 7 ' |
21°54' |
38° |
106,0 |
2,4 |
2,21 |
|
13°04' |
28°30' |
35°20' |
87,5 |
20,9 |
19,26 |
|
14° |
36°30' |
32°50' |
76,0 |
32,4 |
30,00 |
|
15°03' |
49°20' |
31°20' |
66,1 |
42,3 |
39,00 |
|
15°54' |
68° |
29°10' |
59,0 |
49,4 |
45,50 |
разработать высокоэкономичные профили лопаток, обеспечивающие более простую и дешевую технологию их изготовления.
Глава 1-5.
ТЕПЛОВОЙ РАСЧЕТ МНОГОСТУПЕНЧАТОЙ ТУРБИНЫ
§ 1-20. Основные данные для проектирования турбины
Разработка проекта турбины производится на основании расчет ных данных. К числу заданных величин обычно относятся номиналь ная электрическая мощность турбины NS.H, давление и температура свежего пара ра и Т0 и давление отработавшего пара за турбиной р2к- При наличии промежуточного перегрева пара известна также темпе
ратура его |
после |
промежуточного |
перегревателя |
Тп.п. Можно |
так |
||
же |
считать |
заданной величиной |
|
температуру |
питательной |
воды |
|
Т п в . |
На основании |
этих исходных |
данных разрабатывается тепловая |
схема турбоустановки; выбирается давление пара, поступающего в промежуточный пароперегреватель; давления пара в деаэраторе и ре
генеративных отборах. |
Эти параметры |
выбираются |
на |
основании |
технико-экономических |
расчетов. Число |
оборотов |
вала |
для турбин |
средней и большой мощности в СССР принимаются п = 3000 об/мин.
В паротурбинном блоке котел — турбина единичной мощностью 300 000 кВт и более в качестве привода питательного насоса применя ется паровая турбина с противодавлением или конденсационная. Из регенеративной системы главной турбины пар поступает в турбину с противодавлением, а по выходе из нее направляется в нижнюю точку регенеративной системы и в ЦН Д главной турбины. В конденсацион ную турбину привода питательного насоса пар поступает также из регенеративной системы главной турбины, но с более низким давле нием, а отработавший пар из нее направляется в свой конденсатор.
3 - 5 5 9 |
65 |
При проектировании паровых турбин различают номинальную и экономическую мощности. Номинальной мощностью турбины назы вается такая мощность, которую развивает турбина неограниченное время не только при расчетных параметрах, но и при сниженных па раметрах свежего пара и повышенном давлении отработавшего пара. Отклонение параметров пара, при которых турбина развивает номи нальную мощность, предусматривается в технических условиях на по
ставку |
турбины. Экономическая мощность |
турбины — это мощность, |
|
при которой потребляется минимальный |
удельный расход |
тепла на |
|
1 кВт-ч |
электроэнергии, снимаемой с зажимов генератора. |
Турбины, |
предназначенные работать с максимальной нагрузкой, т. е. базовые турбины большой мощности и высокого давления, имеют экономиче скую мощность в пределах 0,9-=-1,0 от номинальной. Турбины средней мощности и средних параметров имеют экономическую мощность в пределах 0,854-0,90 от номинальной.
При проектировании высокоэкономичных турбин давление отрабо тавшего пара принимают в пределах 0,034-0,04 бар. Наиболее часто, однако, принимают р2к = 0,034 бар. Менее экономичные турбины проектируются при р2к = 0,0454-0,055 бар. В современных мощных многоступенчатых турбинах, как правило, применяются одновенечные регулирующие ступени с небольшой степенью парциальное™ и достаточно высокими лопатками, что обеспечивает их относительно высокие к.п.д. В турбинах малой и средней мощности из-за малых удельных расходов пара приходится применять двухвенечные регу лирующие ступени с несколько меньшим к.п.д. В конденсационных турбинах современного типа, работающих с глубоким вакуумом, в связи с большими удельными объемами пара в последней ступени приходится применять предельно допустимые размеры лопаток по условиям их прочности. Поэтому при выполнении теплового расчета многоступенчатой турбины прежде всего делают предварительный расчет первой (регулирующей), второй и последней ступеней. Только после соответствующего выбора основных размеров первой, второй и последней ступеней переходят к определению числа ступеней турбины и к детальному тепловому расчету всех ступеней.
Энтальпия |
пара |
перед соплами первой ступени |
на i—s-диаграмме |
определяется |
точкой А0 (рис. 1-32) и равна i 0 . |
ступени. Разме |
|
Предварительный |
расчет первой регулирующей |
ры первой ступени следует подбирать с таким расчетом, чтобы / > 10 и е > 0,2 для турбин малой мощности. В современных турбинах боль шой мощности принимают / > 304-40 мм и е > 0,64-0,7.
Выходное сечение сопел определяется из условия неразрывности
струи |
fx = GQvJcx |
= nd el sin a4, |
|
|
(1-123) |
||
где G0 — секундный расход пара |
через ступень (турбину), кг/с; cd — |
||
скорость |
пара по выходе из сопел, м/с; i>t — удельный |
объем пара за |
|
соплами, |
кг/м3 . |
|
|
В современных паровых турбинах рабочие лопатки |
регулирующих |
||
ступеней |
выполняются, как правило, с реактивностью р. |
66
Скорость пара ct при степени реактивности р на рабочих лопатках
|
С\ = |
ф У\ — рса. |
|
|
Подставляя последнее значение вместо Cj в (1-123), получаем |
|
|||
где х = |
G0vix = (pyi |
— рnddu sinя1 ( |
(1-124) |
|
и!са. |
|
|
|
|
Так |
как и = irdn/60, то окончательно |
имеем |
|
|
|
60G0 о4л: = Ф У1 |
— р * 2 d 2 |
/п sin с^е. |
(1-125) |
Рис. 1-32. Тепловой процесс турбины в |
i—s-диаг- |
рамме |
|
3* |
67 |
Решая это уравнение относительно диаметра, получаем
d = Л/ |
6 ° ° ° " 1 Х |
. |
(1-126) |
У(р У1 — р тс'8 In sin OjE
Величины х, ф, р , /, а ь е, входящие в (1-126), оцениваются в за висимости от конструкции регулирующей ступени. Приняв числен ные значения для указанных величин, замечаем, что в (1-126) остаются неизвестными d и v±. Таким образом, это уравнение можно решить только методом подбора d с последующим определением vt и провер кой правильности выбранного d. Для решения этого уравнения в пер
вом приближении предварительно принимают величину d. |
и = |
|||
Тогда имеется возможность определить окружную |
скорость |
|||
= jtdn/60, скорость |
пара са — и/х, адиабатный перепад |
тепла в |
соп |
|
лах: |
|
|
|
|
|
|
А0 1 = ( 1 — Р ) с а / 2 0 0 0 . |
|
|
Тепловые потери |
в |
соплах |
|
|
|
Ас |
= (1 _ ф 2 ) ( 1 — р) 4/2000. |
(1-127) |
Откладывая на t—s-диаграмме h0i и hc, находим состояние пара за соплами и соответственно vt. Подставляя и4 в (1-126), определяем d. Если полученное из уравнения d не будет равно предварительно при нятому, то нужно принять снова значение d и сделать расчет во втором приближении. После определения d находим тепловые перепады на ступени:
A0 |
= |
V P , |
(1-128) |
на рабочих лопатках: |
|
|
|
Кг |
= |
К?. |
(1-129) |
Таким образом, получены все необходимые данные для выполнения детального теплового расчета ступени.
Предварительный расчет второй ступени. В турбинах с большим расходом пара парциальный впуск осуществляется только для регу лирующей ступени; в турбинах небольшой мощности с малыми расхо дами пара — иногда и для нескольких первых ступеней давления. В таком случае для расчета второй ступени принимают минимальную высоту сопла / = 10-И5 мм и е = 1 и определяют диаметр по (1-126)
при е = 1 методами |
последовательных приближений, так же как |
и для регулирующей |
ступени. Для второй ступени турбины средней |
и большой мощностей е = 1; высоту сопел следует выбирать не менее 15-f-20 мм и более в зависимости от желаемого диаметра и числа ступе ней турбины.
Для определения состояния пара перед соплами второй ступени рекомендуется выполнить детальный расчет первой ступени, исполь зуя данные, приведенные в гл. 1-2 и 1-3.
Предварительный расчет последней ступени конденсационной турбины. Применяя для выходного сечения каналов рабочих лопа-
68
ток последней ступени уравнение неразрывности струи, можем за писать
|
f2v2 |
= G0w2 = ndlw2sm$2, |
(1-130) |
|||
где |
v2 — удельный объем пара по шходе из рабочих лопаток, |
кг/м3 . |
||||
|
Так как w2sin(32 = |
c2sin<x2, то |
|
|
|
|
|
|
G0 V2 |
= я dlc2 sin a2. |
(1-131) |
||
|
Обозначив дополнительно |
отношение d/7 = &, представим |
(1-131) |
|||
в виде: |
|
|
|
|
|
|
|
|
G0v2 = (7«f2 /&)c2 sina2 . |
(1-132) |
|||
|
Решая это уравнение относительно диаметра, |
получаем |
|
|||
|
|
d = ] / G 0 V2%/(K c2 sina2 ). |
|
(1-133) |
||
|
Потери с выходной скоростью можно выразить так: |
|
||||
|
|
с ' / 2 0 0 0 = |
/1в = Св Я0 , |
(1-134) |
||
где |
Св — коэффициент |
потерь |
тепла |
с Е Ы Х О Д Н С Й |
скоростью в |
послед |
ней |
ступени. |
|
|
|
|
|
|
Из (1-134) получаем |
|
|
|
|
|
|
|
С2 = Ы,7УХЖО- |
(1-135) |
|||
|
Скорость с2 пара по выходе из рабочих лопаток последней |
ступени |
полностью теряется. Чем больше скорость с2, тем больше потери от выходной скорости и тем ниже к.п.д.
В конденсационных турбинах потери с выходной скоростью в
последней ступени |
Св |
достигают l-f-2% от располагаемого |
теплопере- |
|
пада Н0 |
турбины. Величина Св при предварительном расчете последней |
|||
ступени |
принимается |
по оценке. |
|
|
Подставив в (1-133) вместо с2 ее значение из (1-135), получим |
||||
|
d= |
VG0V2%I {к, 44,71/СвТТоsina2 ). |
(1-136) |
Для конденсационных турбин малой и средней мощности стремят
ся принимать отношение dll — Ь > 5^-6. |
В современных экономич |
|||
ных турбинах большой мощности значение Ь по необходимости |
умень |
|||
шают до 2,6. |
|
|
|
|
Удельный объем пара на выходе из рабочих лопаток |
находят на |
|||
основании предварительной оценки к.п.д. |
турбины |
по |
i—s-диаграм- |
|
ме. Желательно выходной угол абсолютной скорости |
с2 |
иметь |
а 2 = |
= 90°. Следовательно, для предварительного определения d в (1-136) можно принять sin a2 = 1.
В настоящее время многие турбостроительные заводы для турбин большой мощности допускают окружные скорости по среднему диа
метру 400 м/с. Если и окажется чрезмерной при крайних |
допустимых |
|
значениях & и Св, то для заданного пропуска |
пара через |
последнюю |
ступень невозможно построить турбины с однопоточным |
выпуском. |
|
В таких случаях прибегают к дублированному |
потоку пара в послед |
|
них ступенях турбины (см. рис. 1-25). |
|
|
69