Файл: Герасимов В.В. Материалы ядерной техники учеб. пособие.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 11.04.2024
Просмотров: 200
Скачиваний: 1
108 Г л . 4. Теплоносители
тягивают из раствора ионы противоположного знака н отталки вают одноименно заряженные ионы. Таким образом, в приле гающем к электроду слое раствора появляется избыток ионов со знаком заряда, противоположным знаку заряда поверхности металла. Этот слой вместе с заряженной поверхностью металла
образует двойной электрический слой на |
границе |
металл — ра |
|||||||
|
|
|
|
створ. В связи с присутст |
|||||
|
|
|
|
вием |
свободных |
зарядов в |
|||
|
|
|
|
пределах двойного слоя зна |
|||||
|
|
|
|
чение |
|
электростатического |
|||
|
|
|
|
потенциала в нем |
изменяет |
||||
|
|
|
|
ся с расстоянием от поверх |
|||||
|
|
|
|
ности электрода. Между ме |
|||||
|
|
|
|
таллом |
и раствором |
возни |
|||
|
|
|
|
кает |
разность |
потенциалов. |
|||
|
|
|
|
В |
|
простейшем |
случае |
||
|
|
|
|
двойной электрический слой |
|||||
|
|
|
|
можно |
уподобить |
плоскому |
|||
|
|
|
|
конденсатору, |
|
расстояние |
|||
|
|
|
|
между |
обкладками которо |
||||
j |
|
|
d“ |
го определяется |
радиусом |
||||
|
|
ионов |
d. Такая упрощенная |
||||||
Рис. 4.3. Распределение избыточных ка |
картина |
справедлива |
лишь |
||||||
тионов у отрицательно заряженной по |
для отдельных |
случаев, на |
|||||||
верхности |
металла |
при |
низкой (в) и |
пример, |
для |
концентриро |
|||
при более |
высокой |
(б) |
концентрации |
ванных |
растворов. В |
реаль |
|||
|
раствора. |
|
|||||||
|
|
|
|
ных случаях |
двойной слой |
имеет более сложное строение. Под действием беспорядочного молекулярного движения ионы стремятся равномерно распре делиться в объеме. В результате молекулярного движения и электростатического взаимодействия ионов с заряженной по верхностью ионная обкладка двойного слоя приобретает диф фузное строение (рис. 4.3, а). Создается распределение ионов, при котором концентрация противоположно заряженных ме таллу ионов возрастает по мере приближения к поверхности. В разбавленных растворах средняя толщина такой диффузной обкладки двойного слоя достигает 1 мкм. В концентрированных растворах эта величина измеряется десятками или единицами ангстремов.
В общем случае ионную обкладку двойного электрического слоя можно условно разделить на две части (рис. 4.4). Первая часть, образованная ионами, практически вплотную притянуты ми к поверхности металла, — «плотный» или «гельмгольцевешй» слой. Вторая часть — диффузионный слой — ионы, находя щиеся на расстоянии от поверхности, сравнимом по величине с радиусом иона или превышающем его. Диффузная часть двой-
§ 4.5. Д войн ой слой |
109 |
кого слоя играет существенную роль в переносе продуктов кор розии, обусловленном явлением электрофореза.
Распределение потенциала в плотной и диффузной частях двойного слоя представлено на рис. 4.4. Поскольку плотная часть двойного слоя может
Рис. 4.4. Распределение потенциала в |
Рис. 4.5. Дифференциальная |
емкость, |
|||
плотной и диффузной частях двойно- |
рассчитанная по уравнению |
двойного |
|||
го слоя; |
ф а— разность |
потенциалов |
слоя для растворов одно-одиовалент- |
||
металла |
и |
раствора; |
фі — падение |
иого электролита различных концент- |
|
лотенциала |
в диффузной |
части двои- |
раций, и.; |
|
|
|
|
ИОГО СЛОЯ. |
|
/ — 0,0001; 2 — 0.001; 3 — 0.01; 4 — 0,1. |
“го электрода, в частности, при отрицательном заряде поверх ности емкость равна 18 мкф/см2. Емкость электрода зависит от потенциала (рис. 4.5). Минимум емкости отвечает потенциалу электрода, на поверхности которого отсутствует электрический заряд. В этой точке при так называемом потенциале нулевого заряда двойной слой наиболее «размыт», т. е. имеет диффузное строение. С диффузной частью двойного слоя связаны электрокинетические явления. При наложении электрического поля мо жет иметь место движение жидкости относительно стенок твер дых тел — электроосмос и движение твердых частиц в раство ре — электрофорез.
При прохождении электрического тока через раствор пере носятся электрические заряды и,, следовательно, совершается ■определенная работа. Электрическая работа равна произведе нию разности потенциалов между электродом и раствором на величину перенесенного заряда. Эту разность потенциалов назы вают электродвижущей силой ср. Если в гальваническом элемен те произошло превращение одного моля ионов • электролита в
п о |
Г л . 4. Теплоносители |
эквивалентное количество молей других ионов и молекул, то количество перенесенного заряда равно nF, где п — валентность иона, а F — число Фарадея. Тогда электрическая работа
А = nFtp = — AZ. |
(4.39) |
Если гальванический элемент работает термодинамически обра тимо, то А совпадает с максимальной полезной работой при по стоянном давлении, и, как было показано ранее,
AZ = RT (— In К а + 1п Ай), |
(4.49) |
где Ка — константа равновесия, выраженная через активности;
а— начальная активность участников реакции.
Всилу указанного имеем
ф = |
(— Іп К а + In Да), |
(4.41) |
|
nF |
|
где Д = 8,313 дж/(моль • град).
Переходя к десятичным логарифмам для стандартной тем пературы 25°, получаем при нормальных условиях, когда на чальная активность участников реакции равна единице (й=1),
нормальный потенциал электрохимической |
реакции: |
|
Ф = |
------ :-----lgKrf- |
(4.42) |
|
П |
|
Отсюда |
|
|
Ф = |
Ф° + -FT ■In а. |
(4.43) |
|
nF |
|
Для того чтобы гальванический элемент был обратим, необ ходимо, чтобы процессы в нем происходили бесконечно медлен но, ток его должен быть очень мал, г. е. элемент должен быть замкнут бесконечно большим сопротивлением или компенсиро ван равной по величине и обратной по знаку электродвижущей силой. Измерение электродвижущей силы по компенсационной схеме производится путем сравнения ее с электродвижущей си лой нормального элемента. В качестве нормального элемента применяется элемент Вестона, в котором протекает реакция
Cd + Hg2S04 + 3 НоО£ CdS04 . -3Н 20 + 2Hg. (4.44)
Положительный электрод — ртуть — покрыт слоем Hg2 S0 4 , от рицательный электрод — насыщенная амальгама кадмия (10— 14% Cd). Электролитом служит насыщенный раствор CdS04.
§ 4.5. Д войной слой |
Ш |
Элемент Вестона работает обратимо, если от него отбирают очень малые токи. Электродвижущая сила элемента Вестона при 20° равна 1,018 в. При погружении металла в раствор часть атомов переходит из узлов кристаллической решетки в электролит. Ес тественно, при этом в металле остается нескомпенсированным эквивалентное количество электронов. В силу этого на поверх ности раздела металл — электролит возникает двойной электри ческий слой в виде плоского конденсатора. Отрицательная об кладка — заряженный металл, положительная — прилегающий к нему слой растворенных ионов. Дальнейшее растворение ме талла прекращается, так как атомам для преодоления электри ческого поля двойного слоя необходимо затратить значительную работу. Естественно, часть ионов может вновь перейти на ме талл. При равновесии скорости прямой (переход атомов в ра створ в виде ионов) и обратной (разряд ионов) реакций вырав ниваются. Наступает динамическое равновесие. Наличие двой ного электрического слоя создает разность потенциалов между металлом и электролитом. При переходе одного грамм-атома металла в раствор совершается работа, равная разности термо динамических потенциалов грамм-атома в кристаллической ре шетке металла и грамм-атома в виде ионов в растворе. Реак ция, протекающая при растворении металла, может быть пред ставлена в общем виде:
Me Ме2+ + 2е.
Потенциал этой реакции выразится уравнением Нернста
Ф = Ф° +• - ^ г ln < W + - |
(4.45) |
nr |
|
Для разбавленных растворов активность может быть заме нена концентрацией. Величина ср° представляет собой значение потенциала по отношению к некоторому, всегда одному и тому же, электроду, потенциал которого условно принят за нуль, при активности, равной единице, и называется стандартным или нормальным потенциалом данного электрода. Величина стан дартного потенциала определяет тенденцию металла посылать ионы в раствор. Для лития, крайне энергично реагирующего с водой, эта величина равна —3,04 в, для инертного золота + 1,7 в. Стандартные потенциалы технически важных металлов лежат между этими величинами, образуя известный ряд напря жений.
При взаимодействии металлов с водными средами сущест венную роль играют электрохимические реакции с участием ионов водорода. Водородный электрод, обратимый относительно иона водорода, реализуется при погружении платины в раствор,