Файл: Галюс З. Теоретические основы электрохимического анализа. Полярография, хроновольтамперометрия, хронопотенциометрия, метод вращающегося диска.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 11.04.2024
Просмотров: 364
Скачиваний: 4
128 Глава 5
где
|
|
|
п'/2 |
|
|
|
Y— |
иОк |
|
(5.81) |
|
|
Г)1/2 |
|
|||
|
|
|
u Red |
|
|
Возвращаясь |
к уравнению |
(5.66), следует указать, |
|||
что член at безразмерен |
и |
пропорционален потенциалу: |
|||
|
nFW |
|
nF (Et — Е) |
(5,82) |
|
|
RT |
~ |
|
RT |
|
|
|
|
|||
Поскольку конечной целью всех этих выводов являет |
|||||
ся нахождение |
зависимостей |
ток — потенциал, а не |
ток — время, то полезно выполнять все расчеты по отно
шению к |
at. |
переменных |
|
|
Путем |
замены |
|
||
|
|
Т = |
ПГ |
(5-83) |
и |
|
|
|
(5.84) |
|
|
f ( t ) — g(at) |
||
мы получаем из |
уравнения |
(5.80) |
|
|
|
at |
|
CqxУ JtDox |
|
|
|
8 (z) dz |
(5.85) |
|
|
|
У а У at — г |
1 + yQe~at |
|
|
0 |
|
||
|
|
|
|
Это интегральное уравнение может быть представлено в безразмерной форме, что особенно существенно при применении в дальнейшем численных методов. Путем подстановки
g (at) = Сох V nD0xa у (at) |
(5.86) |
получаем окончательную форму интегрального уравне ния:
at
г (г) dz |
|
(5.87) |
|
f y'at — z |
1 + у9е'-at |
||
|
Решение уравнения (5.87) дает зависимость величины l(at) от at при данном значении уб. В соответствии с урав
Процессы, контролируемые скоростью массопереноса |
129 |
нениями (5.61) и (5.64) значения at связаны с потенциа
лом следующим |
образом: |
|
|
|
с с о |
tlT , |
RT . Q |
RT , |
Q 0 . |
|
-^ l n |
Y + ^ r l n y O— |
|
(5.88) |
или |
|
|
|
|
(£ — £ 1/2) я = |
-^ -1 п у в + -^ г -а /. |
(5.89) |
Значения х(я^), которые могут, таким образом, рассмат
риваться |
как значения |
/[(Е — Е\/2)п], |
определяют зави |
|
симость тока от потенциала. |
получаем |
|
||
Из уравнений (5.79), |
(5.84) и (5.86) |
|
||
|
t^/iFTlCox V ftD0xa х(н/)- |
(5.90) |
||
Эти выкладки мы изложили на основе работы Николь- |
||||
сона и |
Шейна [28]; |
опубликованные |
выводы |
других |
исследователей по меньшей мере в отдельных этапах аналогичны.
Уравнение (5.87) решалось несколькими способами. Шевчик [29], который решил эту проблему одновременно с Рендлсом [30] еще в 1948 г., выразил правую часть уравнения (5.87) экспоненциальным рядом. Следует, од нако, добавить, что константа в выведенном им в конеч ном счете уравнении зависимости тока пика от кон центрации имела слишком низкое значение из-за ошибоч
ной |
оценки значения функции / |
(а?) при потенциале |
пика |
тока. |
|
Рейнмут [31] выразил функцию /(at) следующим об |
||
разом: |
|
|
|
z A a t ) = - ~ Z ( - i y +1 V / exp |
j ~ ( E - E m) (5.91) |
|
/=i |
|
Мацуда и Аябе [32], а также Гохштейн [33] получили аналитическое решение уравнения (5.87) в форме
at
1
X (at)=
л S а/ (1 + уд)
(5 .92)
9 3. Галюс
130 |
Глава 5 |
Де-Врис и ван Дален [34] выразили функцию y(at) уравнением
СО
•у (at) = — 2 ( — 1)" exp [— п (at]/2— at)] Y n erf У n at.
(5.93)
Никольсон и Шейн [28] применили для решения уравнения (5.87) численные методы. В результате их расчетов получена зависимость функции x(at) от потен-
0 ,4 4 6 3
0,4
J__I—I—1—I— LLJ |
I |
1 I__1 I 1_>. |
100 6 0 2 0 0 -2 0 |
- 6 0 |
-1 0 0 -1 4 0 |
~ 28,50 |
|
(E-Ei/z)n, мВ
Рис. 5.4. Зависимость функции тока y r n y (a t)~от потенциала для обратимого электродного процесса в условиях линейной диффузии.
циала (рис. 5.4). Эта функция определяет форму хроновольтамперометрических кривых в случае обратимого электродного процесса.
Характеристической величиной в хроновольтамперометрическом методе является ток пика. Уравнение тока пика можно легко получить на основе зависимости (5.90) и графика функции x(at). По графику находят максималь ное значение функции и вводят его в уравнение (5.90). Уравнение тока пика ip имеет следующую форму:
(5.94)
Процессы, контролируемые скоростью массопереноса |
131 |
Для температуры 25 °С это уравнение сводится к зависи мости
ip= 2,69 •105нЗ/2 V‘/2 СОх0 , (5.95)
где ток пика ipвыражен в амперах, площадь Л электрода— в см2, концентрация деполяризатора в объеме раствора Сох — в моль/л, коэффициент диффузии деполяризатора D0x — в см2/с, а скорость развертки V — в В/с; п — число электронов, обмениваемых в элементарном про цессе. Два последних уравнения доказывают, что ток пика пропорционален концентрации деполяризатора. Это делает метод полезным при решении задач анализа.
Уравнение (5.94) впервые вывели независимо Рендле 130] и Шевчик [29]. Рендле применил графический метод, а Шевчик — преобразование Лапласа. Общую справед ливость этого уравнения доказал экспериментально Рендле.
Мы уже упоминали, что Шевчик получил слишком низкое значение числового коэффициента в уравнении (5.94). Делахей [35] экспериментально подтвердил пра вильность определения этой константы Рендлсом. Такой же числовой коэффициент получен и во всех ранее упомя нутых работах других авторов.
Мюллер и Адамс [36] применили электрод из карбида бора для экспериментального определения константы уравнения Рендлса — Шевчика. Они проводили в одном и том же растворе хроновольтамперометрические и хроноамперометрические измерения. Для интерпретации ре зультатов они применили уравнение, полученное из уравнения Рендлса — Шевчика и уравнения Коттреля:
(5.96)
Кigil/2 я ,/2 У,/2 « 1/2 ’
где константа К должна быть по теории равной
0,446 F W R 'bT1/*.
Эти исследования показали, что в качестве константы в уравнении (5.95) целесообразно принять величину
2,69-105.
5.1.3.1 Xроновольтамперометрический электродный процесс, в котором образуется нерастворимый продукт.
Примером процессов такого типа является обратимое
9'
132 |
Глава 5 |
восстановление ионов некоторых металлов на твердых электродах. Можно решить проблему хроновольтамперометрического процесса, в котором образуется нераство римый продукт, если принять, что активность этого про дукта равна единице. Берзине и Делахей [37] решили за дачу именно на основе такого предположения. Эти авторы решили уравнение (5.3) с условиями (5.4) и (5.5), а также с другим краевым условием, определенным на основе уравнения Нернста:
г'>0, х=0,
г nF |
1 |
|
СОх(0, t) = exp |
-g r (Et— E°) — In / 0xj exp (— at), (5.97) |
|
где Et — начальный |
потенциал; |
/0х — коэффициент ак |
тивности формы |
Ох. |
|
|
Путем преобразования Лапласа приходим к выра |
|||
жению |
|
|
|
(_n l ~ ) x_0=: ~ |
C° x/ ( т о У /2 exp |
erf f* |
(5-98) |
где / = ]/ — 1 . |
|
|
|
Поскольку [38] |
(a/)1/2 |
|
|
|
|
(5.99) |
|
|
|
|
|
|
о |
|
|
то i можно исключить из уравнения (5.98). |
(5.66) |
||
Вводя в полученное уравнение а |
из уравнения |
и объединяя уравнение (5.99) с уравнением (5.19), полу чаем зависимость для тока
AD\&CbzVW4{at), (5.100)
где ф(at) определяется выражением
(аП,/2
(5.101)
о