Таким образом, общее количество теплоты, подведенной к 1 кг рабочего агента от действительных источников теплоты в течение одного цикла abcda, получится
|
|
J dq = |
|
J T ds = |
х ' |
qx = | |
dq -f- | dq + |
| dq = |
J T ds. |
kbc |
xk |
ex' |
xbx' |
xbx' |
x |
На рис. 56 этот теплообмен изображается площадью xkbcx'pox:
q-i = пл. kbcfnk + пл. xknox — пл. cfpx'c = пл. xkbcx'pox.
Общее количество теплоты, отданной теплоприемниками, составит
q2 = пл. adrmea + пл. х'ртгх' — пл. ахоеа.
Работа цикла abcda графически на рис. 56 измеряется площадью цикла и равна
LT= f dq -f- |
f dq = |
f T ds -f- |
[ T ds — (j) T ds. |
abc |
eda |
abc |
eda |
Термический к. п. д. рассмотренного регенеративного цикла по лучим по формуле
= |
§ T d s = |
пл. a b c d a |
/4 4 3 ч |
“ |
* ' |
Tds |
пл. x k b c x 'p o x ' |
' |
' |
|
J |
|
|
|
|
X |
|
|
|
|
Термический к. и. д. любого цикла, в том числе и регенеративного, не может быть больше термического к. п. д. обратимого цикла Карно, протекающего в тех же температурных интервалах.
Регенерация теплоты в рабочих циклах тепловых двигателей поз воляет уменьшить, а в некоторых случаях почти полностью исклю чить вредное влияние необратимости процессов, проявляющееся в виде энергетических потерь, снижающих к. п. д. цикла. Наиболее существенной из таких потерь является разность температур тепло отдающей и теплопринимающей сред при внешнем теплообмене. Она служит причиной необратимости теплообмена. Однако если от влечься от источника теплоты и рассматривать лишь изменения со стояния обменивающихся теплотой потоков рабочих агентов, то, несмотря на необратимый теплообмен, в ряде случаев изменение со стояния рабочего агента можно считать с некоторым приближением обратимым.
Таким образом, действительный необратимый процесс теплообмена между источником теплоты и рабочим агентом в ряде случаев можно рассматривать как результат двух процессов — необратимого пере хода теплоты от реального источника к некоторому условному источ нику, имеющему температуру рабочего агента, и обратимого тепло обмена между этим источником теплоты и рабочим агентом. Так как в такой схеме вся необратимость действительного процесса заклю чается в необратимом процессе передачи теплоты, происходящем вне потока рабочего агента, то подобный процесс принято называть в н е ш н е н е о б р а т и м ы м процессом.