ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 11.04.2024
Просмотров: 219
Скачиваний: 0
К следующему. Лопастной винт прибора непрерывно вращается течением. Его вращение посредством магнит ной муфты передается в регистрирующую часть прибо ра. Через заданные промежутки времени автоматически включается сцепление лопастного винта с диском скоро сти, который начинает поворачиваться. Чем больше ско рость течения, тем на больший угол успеет повернуться диск за время, пока включено его сцепление с лопаст ным винтом. Включение и выключение диска скорости осуществляется часовым механизмом. Время, в течение которого диск скорости связан с лопастным винтом, на зывается временем экспозиции. Одновременно с нача лом экспозиции, т. е. включением диска скорости, часо вой механизм освобождает стопорное приспособление (арретир) магнитной картушки, и она устанавливается в плоскости магнитного меридиана. По окончании экс позиции автоматически срабатывает печатающий меха низм. На диске скорости и на магнитной картушке на клеены резиновые цифровые шкалы. Печатающий ме ханизм наносит краску на эти шкалы и прижимает к ним ленту, на которой отпечатываются цифры с диска скорости и с магнитной картушки. После того как от печаток сделан, диск скорости возвращается в исходное положение.
Самописец течения Алексеева изготовляется в не скольких вариантах: для работ от глубины 250 м до
6000 м.
Автономность работы прибора зависит от числа экс позиций за 1 ч. Максимальная автономность достигает двух месяцев.
Последующей модернизацией буквопечатающей вер тушки Алексеева является электрифицированный само писец течений ЭСТ, в котором механический двигатель заменен электрическим. Принцип действия ЭСТ анало гичен принципу действия БПВ, но по сравнению с БПВ электрифицированный самописец течения имеет боль шую автономность (до шести месяцев при регистрации течений через 1 ч) и ряд конструктивных преимуществ.
Радиоизмеритель течений ГМ-33. Прибор ГМ-33
предназначен для дистанционной регистрации скорости и направления течения на горизонтах до 250 м на про тяжении длительного промежутка времени одновремен но в нескольких пунктах, расположенных в радиусе дей
279
ствия прибора. Прибор позволяет регистрировать тече ния на судне или береговом пункте, находящемся на расстоянии от места нахождения передающей аппарату ры до 18 миль.
Радиоизмеритель течений ГМ-33 состоит из пере дающей и приемной частей, соединенных одноканальной радиолинией связи. Передающая часть прибора — ра диобуй включает электроконтактную вертушку, с по мощью которой измеренные скорость и направление те чений преобразуются в определенную последователь ность замыканий ее рабочих контактов. При каждом срабатывании контакта радиопередатчиком излучается серия (пакет) радиоимпульсов несущей частоты. По следние принимаются, усиливаются и регистрируются приемной частью, установленной на судне или берего вом пункте. Величины скорости и направления течения относительно магнитного меридиана определяются по данным обработки ленты в зависимости от частоты и взаимного расположения зарегистрированных на ленте импульсов.
Прибор ГМ-33 комплектуется тремя радиобуями, каждый из которых снабжен двумя вертушками, кото рые могут быть установлены одновременно на разных горизонтах — до 50 и 250 м. При стоянке судна на яко ре можно подключить дополнительно датчик для ди станционного измерения течений непосредственно с бор та судна.
Регистрировать течения можно непрерывно или по заданной программе: при измерениях на двух горизон тах— по 5 мин через каждые 30 мин; при измерениях
на |
одном горизонте — в течение 1 0 мин через каждые |
30 |
мин. Автономность работы по программе составляет |
примерно 30 суток, при непрерывной регистрации тече
ний — примерно 1 0 суток. |
течения |
ГМ-33 — |
|
Диапазон |
регистрации скоростей |
||
от 4 до 300 |
см/с, направлений — от |
0 до 360°. |
Началь |
ная чувствительность прибора по скорости около 2 см/с.
Предельная ошибка измерения скорости |
± 2 см/с +3% |
от измеряемой величины, направления ± |
1 0 °. |
Достоинством вертушечного метода измерения тече ний является простота выполнения датчиков и возмож ность простого преобразования скорости вращения вер тушки в тот или иной код, удобный для хранения, пе-
2 8 0
редачи и обработки данных измерений. Именно поэтому вертушечный метод измерения течений получил наи большее распространение.
Маятниковый метод используется при измерении придонных и поверхностных течений моря. В качестве датчиков скорости течения в донных установках приме няется вертикальный маятник, угол отклонения от вер тикали которого служит мерой скорости течения. При исследовании течений с поверхности этим методом из меряются форма и положение в пространстве тонкого троса с помощью подвешенных на трос через равные промежутки инклинометров, чувствительным элементом которых является маятник.
Одним из приборов такого типа может служить из меритель придонных течений, основанный на принципе фотографирования отклонений под действием течения подвешенного на нейлоновой струне шарика-маятника от нейтрального положения. Угол отклонения шарика (который тяжелее воды) зависит от скорости течения. Эта зависимость устанавливается путем тарировки нрш бора.
Устройство смонтировано на трапециевидной или на прямоугольной раме в форме параллелепипеда. На раме крепятся камера для подводного фотографирования и лампа-вспышка для подсветки. В нижней части рамы в поле зрения объектива камеры установлены магнит ный ком-пас, наклономер рамы, белый круг, фиксирую щий нейтральное положение измерительного шарика, и сам шарик. Прибор на тросе с помощью лебедки опу скается на морское дно. При касании грузом-проводни ком дна приводятся в действие лентопротяжное
устройство фотокамеры |
и ксеноновая лампа, |
дающая |
|
вспышку длительностью |
1 мс через каждые 20 |
с. Без |
|
затворная фотокамера |
позволяет |
производить |
каждые |
2 0 с снимки нижней части рамы |
(компас, наклономер и |
||
положение шарика) и |
морского |
дна. |
|
Рама фоторегистратора придонных течений может быть снабжена стандартными приборами для измерения температуры воды, взятия проб воды и излучателем на правленных звуковых импульсов (пингером). С по мощью пингера контролируется положение прибора по глубине и фиксируется момент касания дна.
281
Результаты испытаний показали возможность изме рения турбулентных ^флуктуаций скорости течения в по граничном слое у дна. Измеренные придонные скорости
течений в западной части Тихого |
океана |
на глубинах |
|||
до 800 м составили 4— 6 |
см/с, а |
на глубинах |
свыше |
||
4000 |
м — около 2,5 см/с. |
Прибор |
испытан |
до |
глубины |
5270 |
м. |
|
|
|
|
Акустические методы измерения течений в последнее время привлекают особое внимание исследователей бла годаря высокой чувствительности, линейности, безынер ционное™, самокалибровке, большого динамического диапазона, отсутствию движущихся деталей датчиков, дистанционному измерению в невозмущенной датчиком среде, непрерывности регистрации.
Наибольшее распространение получил метод, осно ванный на регистрации доплеровских смещений частоты в рассеянном водой излучении ультразвуковых и свето вых колебаний.
Относительная ошибка измерения средней скорости течения зависит от точности, с которой определяется средняя частота доплеровского спектра, а чувствитель ность — от минимального регистрируемого сдвига часто ты. В качестве источников излучения используются аку стические преобразователи, электрические источники света и лазеры. Из-за статистического характера про цесса рассеяния, ограниченности во времени пребыва ния частицы в рассеивающем объеме и турбулентности потока происходит расширение спектра доплеровских частот. Для измерения скорости течения при этом необ ходимо применять методы спектрального анализа данных.
Рассмотрим теоретические основы доплеровского из мерителя. Допустим, что переданный сигнал имеет вид
|
ет— /4sino>T^ |
(5.101) |
где А — начальная амплитуда; |
|
|
шт — частота |
переданного сигнала; |
|
і — время. |
|
|
Тогда отраженный сигнал будет иметь вид |
|
|
е3= |
А sin wBt = А sin ют {t -f т), |
(5.102) |
2 8 2
л |
S {t) |
задержка во времени между отражен |
где X----- |
у------ |
ным и принятым сигналами; S(t) — путь между излучателем и приемником; Ѵр — скорость распространения энергии в пе редающей среде.
В свою очередь
|
S{t) = \ v '( t ) d t , |
(5.103) |
|
где |
V' {t) — скорость движения частицы к преобразова |
||
|
телю передатчика. |
|
|
Если допустить, что величина V'(t) |
является постоян |
||
ной, |
то |
|
|
|
х = |
^ - |
(5.104) |
|
ев — А sin о)т (t -I- |
— A sin < |
V p + V ’ |
|
t, (5.105) |
где ев — отраженный сигнал как функция движения ча стицы к излучателю преобразователя.
Теперь рассмотрим эффект движения частицы к приемнику преобразователя. Применяя метод, анало гичный тому, который использовался выше, можно уста новить, что длина волны отраженной частицы будет ме няться с движением отражающей частицы. Поскольку отраженный сигнал ев = И sin шв(, то
Ад — 2 *(ѴР- V') |
(5.106) |
где Ад — эффективная длина волны, образованная дви жущейся отражающей частицей.
После подстановки получим
2*(ѴР- Ѵ ) |
(5.107) |
Ад— “т (En + V') |
или
Ѵ р + Ѵ '
(5.108)
°Т Ѵр - Ѵ '
283