ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 11.04.2024
Просмотров: 215
Скачиваний: 0
где ®R — угловая частота сигнала, принятого от от ражающей частицы, движущейся к преобра зователям.
Тогда
eR= |
А sin о)Rt = |
А sin«)T Ѵр+ У |
. |
(5.109) |
|
|
Ѵ р - Ѵ |
r> |
|
где eR — принятый сигнал |
как функция |
полного эф |
||
фекта |
движения |
частицы. |
|
|
На этом принципе был построен доплеровский изме ритель течения. Конструкция прибора в общих чертах следующая. Передатчик незатухающих колебаний ча стотой 10 МГц обеспечивает мощность в 1 Вт, необходи мую для приведения в действие электроакустического преобразователя, излучающего узкий луч акустической энергии в секторе 1° в морскую воду. Поскольку длина акустической волны составляет приблизительно 0,04 мм, то очень маленькие частицы отражают энергию, дей ствуя как точечные источники энергии для аналогичной картины луча приемного преобразователя. Пересечение лучей дает объем реверберации приблизительно в один круговой мил (единица площади, равная площади круга
диаметром в 1 |
мил; 1 круговой мил = 5,067 • ІО- 4 мм2) |
на расстоянии |
1 0 дюймов перед преобразователями, |
обеспечивая тем самым точку измерения, которая изо лирована от возмущений течения, внесенных корпусом прибора, и поэтому является в действительности зондом для измерения скорости течений.
Рассмотрим изменение в доплеровском смещении ча
стицы при изменениях угла |
Ѳ между каждым преобра |
|||||||
зователем и направлением |
движения |
частицы. Тогда |
||||||
(рис. |
52) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
V' = Ѵ cos Ѳ, |
|
(5.110) |
||||
где |
V — вектор |
скорости |
течения. |
|
что |
|||
При подстановке в |
(5.108) |
найдем, |
||||||
|
|
|
|
Ѵр + |
V cos Ѳт |
(5.111) |
||
|
|
“ Я ~ |
“ т |
Ѵр — |
V cos Ѳд |
|||
|
|
> |
||||||
где |
eR — угол |
между |
приемным |
преобразователем и |
||||
|
направлением |
движения |
частицы; |
284
— угол между излучателем преобразователя и направлением движения частицы.
Тогда принятый сигнал
eR= А sin о)т Ѵр + V cos Ѳх t. |
(5.112) |
Ѵр — V cos dR |
|
Принятый сигнал имеет доплеровское смещение ча стоты, которое пропорционально потоку течения, и эту разность частот можно легко измерить путем гетеро-
П е р е д а т ч ѵ к
Рис. 52. Картина пересечения акустических лучей
динирования переданного и принятого сигналов, чтобы получить частотно-модулированную поднесущую часто ту. С помощью такого прибора, опускаемого с борта судна на кабель-тросе, можно измерить очень малые скорости течений (менее чем 0 , 0 0 1 уз), так как частот ные измерения можно произвести очень точно. Кроме того, прибором можно измерить быстрые изменения ско рости течения, потому что отсутствие движущихся ча стей позволяет получить небольшие постоянные вре мени.
Принятый сигнал на выходе приемного преобразова теля находится в диапазоне уровней от 10 мкВ до 10 мВ при сопротивлении 50 Ом. Причиной широкого диапа зона уровней принятого сигнала является то, что за тухание и уровень отраженного сигнала изменяются как функция количества частиц в воде и их характеристик.
Измерительная аппаратура и регистрирующий по тенциометр находятся на борту судна.
285
Очевидно, что акустические измерители течений имеют большое будущее, так как по своим техническим характеристикам позволяют не только измерять сред нюю скорость потока, но и исследовать микротурбулент ные движения жидкости, носящие случайный характер. Причем в принципе возможно применение не однока нального измерителя, а многоканального, что позволит производить мгновенные и одновременные измерения те чения и запись трех ортогональных составляющих ско рости потока.
Рис. 53. Определение течений с помощью абсолютного лага
Навигационный метод. Идея этого метода сводится к тому, что течение определяется из сопоставления счис-
лимого и обсервованного мест корабля |
Наличие тече |
ния и дрейфа корабля приводит к суммарному сносу S. |
|
В этом случае вектор сноса на течении |
S T — S — S w. |
Перемещение судна вследствие дрейфа |
может быть |
вычислено, если известен угол дрейфа а. |
|
Ошибки в определении течения из разности счислимого и обсервованного мест корабля определяются точ ностью обсерваций, счисления и определения ветрового дрейфа.
Определение течений с помощью абсолютного лага.
Приборы, измеряющие абсолютную (относительно дна моря) скорость корабля, называются измерителями пол ной скорости или абсолютными лагами. Наиболее рас пространенным измерителем полной скорости в настоя щее время является гидроакустический лаг, принцип действия которого основан на использовании эффекта Доплера. С помощью гидроакустического лага опреде-
2 8 6
ляют продольную Ѵх и поперечную Ѵу составляющие пу тевой скорости корабля, а также угол сноса ß (рис. 5 3 ).
Для определения элементов морского течения необ ходимо иметь данные о скорости корабля относительно воды Ѵв, которые могут быть получены с помощью от носительного лага. Тогда скорость Ѵт и направление те чения вычисляются как векторная разность полной ско рости Ѵп, измеренной гидроакустическим измерителем скорости корабля, и скорости хода корабля относитель но воды Ѵ'д, измеренной с помощью относительного лага:
Ѵ, = ѵ а- ѵ л. |
(5.113) |
§ 27. ВОЛНЫ В МИРОВОМ ОКЕАНЕ
Элементы волн. Морским волнением называется рас пространение в пространстве колебательных перемеще ний частиц воды, происходящих с большей или меньшей регулярностью по некоторым замкнутым или почти замкнутым орбитам.
Для определения количественных характеристик вол нения, называемых э л е м е н т а м и волн, рассмотрим план участка взволнованной поверхности моря, полу ченный в некоторый фиксированный момент времени. Этот участок в типичном случае очень напоминает рельеф сложной бугристой местности. Рассекая взвол нованную поверхность вертикальными плоскостями в различных направлениях Ѳ относительно направления ветра, получают волновые профили t)0 (x), где х — рас стояние вдоль профиля. Основные элементы волн опре деляют по волновым профилям г\о(х), проведенным в главном направлении распространения волн (рис. 54).
Для данного волнового профиля |
находят |
с р е д н и й |
у р о в е н ь , который определяется |
из того |
условия, что |
суммарные площади профиля, лежащие выше и ниже этой линии, равны между собой. Следует иметь в виду, что вследствие некоторой заостренности гребней волн средний уровень располагается несколько выше уровня
спокойной воды.
Вертикальное расстояние yj между средним уровнем и некоторой рассматриваемой точкой волнового про филя называется о р д и н а т о й волнового профиля.
287
Часть волнового профиля, расположенная выше
среднего уровня, именуется г р е б н е м |
в олны, а |
са |
мая высокая точка гребня — в е р ш и н о й |
в о л н ы . |
Ме |
жду двумя гребнями ниже среднего уровня распола
гается |
в п а д и н а ( л о ж б и н а ) волны. Самая |
низкая |
точка |
впадины — п о д о ш в а . |
уровней |
В ы с о т о й в о л н ы h называется разность |
подошвы предыдущей впадины и вершины последую щего гребня. Высота волны соответствует удвоенной ам плитуде волны, т. е. а =0,5 /г.
. Направление |
ррСЛрОШРрНЛёШЯ |
Средни |
|
' Высот аР\ |
. Вершин<? |
Средний
волновой уровень ѵ
т в т в в
Д л и н а волн ы
Рис. 54. Волновой профиль y)0 (х)
Д л и н о й в о л н ы X называется расстояние по гори зонтали между вершинами двух смежных гребней или между двумя смежными подошвами волн.
К р у т и з н о й |
в о л н ы |
Ь называется |
отношение вы |
|
соты волны к ее длине |
( 8 |
= Л/Х), иначе |
говоря, наклон |
|
волнового профиля в данной точке к горизонту. |
||||
Рассматривая |
план |
|
взволнованной |
поверхности, |
можно нанести ф р о н т |
в о л н ы — линию, проходящую |
по вершинам данного гребня волны перпендикулярно к направлению перемещения ее профиля, и луч в о л
ны — перпендикуляр к фронту в данной точке |
(луч на |
правлен в сторону движения волны). |
к о л е б а |
Перейдем к рассмотрению в о л н о в ы х |
ний ?](/) поверхности в фиксированной точке. Если за менить линейную координату х временем t, то элементы волновых колебаний определяются точно так же, как это сделано при рассмотрении волнового профиля. Тот же смысл имеют гребень волновых колебаний и его вер шина, а также и все другие элементы волновых коле баний.
2 8 8