ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 11.04.2024
Просмотров: 208
Скачиваний: 0
Таким образом, путь частицы, расположенной на глу бине 1 0 0 0 0 м, всего на 1 м меньше пути частицы, нахо дящейся на поверхности; следовательно, и скорости дви жения этих частиц по орбитам остаются почти неизмен ными. В последнее время появилось много сообщений, подтверждающих вывод о неизменности скорости при ливо-отливных течений с глубиной.
Сведения о приливо-отливных течениях выбираются из атласов или таблиц приливо-отливных течений. В этих пособиях даются направление и скорость течения на каждый час водного или лунного времени, вычисленные как средние векториальные; следовательно, выбранные
из пособия |
элементы действительны за |
половину часа |
до и после |
рассчитанного водного часа. |
На практике |
учет течений часто приходится начинать в моменты, не совпадающие с целым водным часом, что затрудняет процесс выборки данных. В этом случае, чтобы прибли зить выбираемые данные к действительным, целесооб разно производить осреднение результатов, как пока зано в табл. 24.
Т а б л и ц а 24
Определение средних значений элементов течений на переход корабля
т |
гпв |
Г |
с |
в |
|
Т е ч е н и е |
|
и в |
. |
О >> |
рПи л |
анп р . рга д |
|
|
|
Jrf « |
|
С р е д н е е |
Гс |
а п р . , р а д |
|
н г |
о Л>>
20 ч 20 мин |
16 ч 18 мин |
-иѵ |
с з |
168 |
2.0 |
20 ч |
50 мин |
174 |
1,9 |
2 1 ч 20 мин |
То же |
+ѵ |
|
180 |
1.8 |
21 ч |
50 мин |
210 |
1.5 |
22 ч 20 мин |
« |
+ Ѵ1 |
я |
270 |
0,9 |
|
|
|
|
Вэтой таблице:
7’с — судовое время;
Тпв— время наступления полной воды в основном
порту, относительно которого составлена схе ма приливо-отливных течений;
Тв— водный час как промежуток времени между заданным моментом, на который рассчиты вается течение, и временем наступления пол ной воды в основном порту. ТВ= ТС— Тпв.
317
Водное время меняется |
в |
пределах |
от +ѴІ |
||
до —IV часов; |
в день |
плавания |
(сз — си |
||
Прилив— характер прилива |
|||||
зигийный, кв — квадратурный, пр — промежу |
|||||
точный). |
|
и |
скорости |
течения |
|
Средние |
значения направления |
||||
в табл. 24 |
вычисляются как |
среднее |
арифметическое, |
если направление течения в смежные водные часы отли чается на угол меньше 80°, и как среднее векторное, если угол равен или больше 80°. В последнем случае опреде ление среднего удобно производить на круге СМО.
При составлении прогноза течения эта составляющая предвычисляется на заданный час по пособиям в соот ветствии с водным часом, характером прилива и райо ном плавания.
3. Ветровые течения. Возникновение ветровых тече ний связано с наличием силы трения движущегося воз духа о поверхность воды. Теоретические основы форми рования ветровых течений изложены в § 27. Для практи ческих целей используются закономерности, вытекаю щие из теоретических положений, для установившихся течений. При этом будем считать течение установившим ся, если ветер сохраняется по направлению (не выходя за пределы четверти горизонта) больше 18 ч, а его ско рость меняется в пределах до 3—4 баллов.
В общем случае установившиеся ветровые течения характеризуются следующими особенностями.
Направление поверхностного течения отклоняется от линии действия ветра на угол а вправо в Северном по лушарии и влево — в Южном (рис. 60). Величина этого угла согласно выводам теории составляет 45° в удален ных от берегов районах океана и 15—20° — у берегов.
Скорость течения пропорциональна силе ветра. Зна чение коэффициента пропорциональности зависит от глубины места, степени устойчивости вод, разгона (под разгоном понимается путь ветра над водной поверхно стью в одном направлении) и главным образом от про должительности действия ветра. При плавании в уда ленных районах океанов значение коэффициента k реко мендуется брать:
вширотах больше 30° &= 0,12;
вширотах меньше 30° &= 0,15;
вморях и прибрежных районах А = 0 ,1 .
3 18
Эти значения найдены экспериментальным путем при анализе невязок счисления, полученных при плавании кораблей в Баренцевом и Норвежском морях.
Скорость ветрового течения определяется соотноше нием
К М І и \ , |
(6.4) |
где | zj<s| — скорость ветровой составляющей суммарного
течения, уз;
\U\ — сила ветра по 12-балльной шкале.
Этим соотношением можно пользоваться при силе ветра от 5 до 10 баллов.
С е в ер н о е п о л у ш а р и е |
Южное полушарие |
Рис. 60. Определение направления ветрового течения
вСеверном и Южном полушариях:
/— вектор ветра; 2 — вектор течения
Ветровые течения с глубиной затухают и практиче ски на глубинах больше 50 м не обнаруживаются.
При неустановившемся течении скорость его опреде ляется по номограмме, приведенной в [1 1 ], которая по строена по эмпирическим данным (рис. 61). В номограм му вводят значение скорости ветра и затем с учетом принятой продолжительности его действия и разгона на ходят скорость течения. Из двух влияющих факторов (продолжительность и разгон) выбирают тот, который дает меньшее значение. Вертикальные участки изотах соответствуют скорости установившегося течения.
Пример. Ветер 14 м/с (7 баллов) дает скорость тече ния при продолжительности 6 ч 0,3 уз, после 12 ч дей-
3 19
ствия — 0,5 уз, а |
после 18 |
ч — 0,7 уз (т. е. 0,1 |
от силы |
ветра). |
течения. |
Эта составляющая |
суммар |
4. Остаточные |
ного течения представляет собой инерционное движение воды после прекращения действия сил. Благодаря от носительно большой вязкости вод Мирового океана остаточные течения сохраняются еще длительное время после действия первичных сил, вызвавших это движе ние. Для целей прогноза наибольший интерес представ-
Сиорость ветра, м/с
Рис. 61. Номограмма для вычисления скорости ветровых тече ний (по Р. Джеймсу)
ляют остаточные ветровые течения, которые могут вно сить существенный вклад в формирование суммарного течения, предопределяющего снос корабля.
Для определения закономерностей затухания ветро вого течения после прекращения ветра воспользуемся следующими рассуждениями. Предположим, что при прохождении через элементарный горизонтальный слой воды часть энергии ветра поглощается частицами воды, вследствие чего частицы приходят в движение. Очевид но, что это поглощение пропорционально входящей энергии за единицу времени dE, толщине поглощающего слоя Аz и коэффициенту поглощения с, который харак теризует долю энергии, пошедшей на поглощение. Тогда
d E = ~ c E ^z d t, |
(6 .5 ) |
Если ось у |
направить вдоль линии действия ветра, |
||
принять |
Az —1 |
(т. е. расчет |
вести относительно единич |
ной толщины слоя) и т = 1 , |
то, заменив значение кине |
||
тической |
|
тѵ,2 |
получим |
энергии Е ■ |
|
||
|
dv: |
■c-£-dt; |
dv, |
|
|
( 6.6) |
Рис. 62. |
Номограмма для |
определения скорости |
затухания ветро |
|
|
|
вого течения |
|
|
Считая, |
что с —const, |
и интегрируя, |
получим |
|
|
|
= |
2 - |
(6-7) |
где |
— скорость течения в момент |
после прекра |
щения ветра;
(vt )t_ 0— начальная скорость течения в момент / = О,
когда действие ветра прекратилось.
Из полученной формулы следует, что процесс затуха ния ветрового течения определяется значением коэффи циента с, который учитывает долю энергии, передавае мой в процессе перемешивания. Определение коэффи циента с производилось экспериментально-независимым подбором по наблюдениям, выполненным на кораблях погоды. В результате установлено, что значение его ме
няется |
по сезонам от 0 , 1 2 |
в весенне-летний |
период до |
0,27 в |
осенне-зимний. Принимая среднее значение его |
||
с = 0,18, |
можно построить |
номограмму (рис. |
62), по ко |
торой определяется скорость остаточного течения.
321