Файл: Слабкий Л.И. Методы и приборы предельных измерений в экспериментальной физике.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 11.04.2024
Просмотров: 122
Скачиваний: 0
Йfß 33N
Рис. 75. Принципиальная схема усилителя^Нш электрометрических пентодах
нуля, приведенный ко входу, не превышает 0,15 мВ!° С, а макси мальная амплитуда флуктуаций равна приблизительно 1 мВ.
Данный усилитель может быть использован для измерения на пряжений от 1 мВ до 30 В в высокоомных цепях, а также для из
185
мерения сопротивлений порядка ІО14—101в Ом путем измерения - тока в цепи, состоящей из входного сопротивления усилителя и включенного последовательно с ним измеряемого сопротивления Rx, к которым приложено напряжение порядка 10 В. Отметим,что применение транзисторов в схеме значительно уменьшает габариты прибора и источников питания.
Рассмотрим еще один тип электрометрического усилителя, ко торый может быть использован для измерения тока положительных
ионов в масспектрометре в |
пределах от |
10-13 до 10-10 А при ча |
|
стотах f от 0,002 до 30 гц |
1141. |
|
|
Предельная чувствительность усилителя, схема которого при |
|||
ведена на рис. 76, |
составляет 4 -ІО-14 А (при постоянной времени |
||
т = 0,004 с и А/ = |
30 гц), |
а дрейф нуля |
равен —1,5-10-14 АГ С. |
Электрометрический пентод П5 работает в следующем режиме: -
С/„=0,7 В, |
Ul =(6ч-7) |
В, Ul = (6^7) В- и \ = —(1,8^3) В\ |
/ а = 3 мкА, |
/ н= 15 мА, |
/ Сі^ 5 -1 0 _1Б А. |
Коэффициент усиления первого каскада на электрометрической лампе равен ~30.
Транзисторный усилитель собран на триодах с большим коэф фициентом усиления по току ( >0,95), причем первые два каскада транзисторного усилителя охвачены отрицательной обратной связью по току, а четвертый каскад имеет отрицательную обратную связь
(С3_ 4), действующую при / |
20 гц\ |
кроме того, имеется 100%-ная |
|
обратная связь «вход — выход» через R = 100 ГОм. |
|||
Шумовое |
напряжение на |
выходе |
фильтра ВЪСЪ (полоса Af = |
= 32 гц) для |
усилителя равно ~ 3,5 |
мВ (при измерении по осцил |
лографу постоянного тока по ширине шумовой дорожки), а на вы ходе Тъ (без фильтра) UN — 10 мВ (здесь речь идет о пиковых на пряжениях, которые в •—'3 раза превышают среднеквадратические. Если принять константу фликкер-эффекта, равной 0,2-1011, то ве личина этого шума будет близка к измеренной, которая пример но в 3—4 раза превышает тепловой шум входного сопротивления R .
§2. Фотоэлектрические компенсационные усилители
Вэтом параграфе будут рассмотрены некоторые конкретные схе мы фотоэлектрических усилителей и особенности работы с ними.
Обычно принято различать два основных типа фотокомпенсационных приборов, в которых компенсация осуществляется по напря жению или по току.
Первый тип прибора (рис. 77) представляет собой балансную схему, в которой полярность включения гальванометра выбрана так, чтобы при увеличении падения напряжения на катодном со противлении лампы Л 2 ток через гальванометр уменьшался. Это
приводит к установлению рамки гальванометра в такое положение,
1 Относительно точки а.
186
для которого измеряемое напряжение будет равно падению напря жения на катодном сопротивлении лампы Л 3.
Изменение тока через миллиамперметр при этом будет опреде ляться формулой
А/ = |
Ux_ |
' |
(5.7) |
|
Rk |
|
если чувствительность гальванометра достаточно велика, чтобы пренебречь «током рассогласования», удерживающим рамку галь ванометра в данном положении.
Данная схема может работать в качестве стабилизатора тока или напряжения. Так, если на сетку лампы подать постоянное напряже ние, например от батареи, аккумулятора или нормального элемен та, то данная схема будет работать как стабилизатор тока, проте кающего в цепи миллиамперметра, причем коэффициент стабилиза ции ие будет зависеть от изменения параметров элементов самой схемы (это следует из формулы (5.7)).
При снятии напряжения на нагрузку с точек (1) — (1') будем иметь стабилизатор напряжения (рис. 78).
Схема фотокомпенсационного усилителя напряжения на фотоэле ментах приведена на рис. 79 [15]. Обратная связь здесь осуществля ется через сопротивление Добр.св в цепи выходного микроампер метра, а в качестве светочувствительных датчиков использованы селеновые фотоэлементы. Это дает возможность не применять до полнительный источник тока. При мощности лампочки подсвета
10 Вт выходной ток усилителя равен |
примерно ±110 мкА при |
||
Днагрузки = 1,8 кОм, |
коэффициент |
преобразования |
К = |
= 9,5-10-3 AIрад, а дрейф усилителя |
не превышает 4 мкА!час |
||
при выходном сопротивлении порядка |
10 кОм. |
|
Рис. 77. Схема простого балансного фотокомпенсационного усилителя
Рис. 78. Схема фотокомпенсационного стабилизатора напряжения
Рис. 79. Схема балансного уси лителя на фотоэлементах (ФЭ) с использованием обратной свя зи по току
Рис. 80. Схема универсального фотоэлектрического усилителя типа Ф16
На рис. 80 приведена принципиальная схема высокочувствитель ного фотокомпенсационного усилителя типа Ф16 для измерения тока и напряжения.
Максимальная чувствительность этого прибора по току и по
напряжению равна соответственно 2 - 10-9 |
А/мм и 2 -10- 8 В!мм |
|||
по |
шкале |
выходного |
прибора, максимальное время успокоения |
|
/ ~ |
3 с, величина дрейфа не более 3 мм/час на самом чувствитель |
|||
ном |
пределе измерения. (Эти данные соответствуют току компен |
|||
сации гальванометра |
прибора ~ 3 -10 -9 А.) |
|||
Для проведения магнитных измерений в фотокомпенсационный |
||||
усилитель |
вводится |
дифференцирующий |
элемент — трансформа |
тор или конденсатор (ДС-цепочка). Это позволяет измерять маг нитный поток CD*, индуцирующий э. д. с. в катушке ИК (рис. 81).
188
В этом случае такой прибор работает в качестве веберметра, в ко тором благодаря обратной связи UK,“'создаваемой на дифференци рующем трансформаторе Тр, уменьшается скорость «сползания» указателя выходного прибора в нулевое положение. Выпускаемые в настоящее время промышленностью приборы такого типа (Ф18,
Ф119) имеют чувствительность ~(1 |
4) мл Вб/дел. |
Предельная чувствительность таких |
приборов при тщательном |
их изготовлении и принятии специальных мер по уменьшению не тепловых шумов (вибрация, изменения температурного режима, электромагнитные наводки и' т. д.) может быть близка к теорети ческому пределу, определяемому шумовой теоремой Найквиста. При этом величина предельно измеримых э. д. с. достигает ~ 10 -10 В при времени измерения порядка нескольких десятков секунд или единиц минут [ 15—18 ].
Одним из наиболее «неприятных» недостатков применения элект рометрических усилителей являются паразитные термо-э. д. с., которые в некоторых случаях бывают намного выше предельной чувствительности прибора и делают невозможным проведение пре дельных измерений, если не принимать специальных мер.
К числу таких мер надо отнести прежде всего использование подводящих проводов с минимальным числом «разъемов», причем
Рис. 81. Фотокомпенсациониая схема для измерения магнит ного потока фд:
И К — измерительная катушка
провода должны быть медными, так как сами клеммы таких при боров изготовлены из меди и поэтому применение других металлов нежелательно. Кроме того, следует по возможности избегать паяных соединений, применения латунных зажимных контактов, а также переменных сопротивлений любого типа ввиду их сильного влияния как за счет нестабильности, так и за счет термо-э. д. с. между контактами (отметим, что клеммы (выводы) практически всех ти пов сопротивлений являются латунными и это надо иметь в виду при установлении их температурного режима работы).
Весьма желательно также принятие специальных мер для за щиты от наводок паразитных э. д. с. путем применения бифилярных подводок и создания специальных компенсирующих петель [19], поскольку в некоторых случаях окисленные контакты между
189
металлическими электродами могут работать в качествё выпрями тельных элементов.
Питание высокочувствительных фотоэлектрических приборов целесообразно осуществлять через дополнительные стабилизаторы напряжения с возможно большей точностью стабилизации (0,1 ~ 0,5 % и выше).
Для исключения влияния вибраций на работу приборов их не обходимо устанавливать на прочном основании, жестко скреплен ном с капитальной стеной или поставленном на независимый фун дамент. (Применять какие-либо специальные противовнбрационные подвесы, как правило, нецелесообразно ввиду их громоздкости и неудобства работы.) Особенно тщательно надо следить за стабиль ностью температурного режима в помещении, за отсутствием по токов воздуха (сквозняков, конвекционных потоков и др.), т. е. нельзя устанавливать такие приборы, например, на подоконниках или вблизи других работающих приборов, которые создают мест ный нагрев и электромагнитные наводки за счет работы трансфор маторов, дросселей и т. п.
Контроль чувствительности приборов в процессе измерения не обходимо проводить регулярно для исключения ошибок, обуслов ленных дрейфом нуля прибора и изменением паразитных э. д. с. Таковы, в общих чертах, те меры, которые позволят работать с
чувствительностью, |
близкой |
к теоретическому |
пределу. |
||||
. , , |
, § |
3. Параметрические |
усилители |
|
|||
В этом параграфе будут рассмотрены основные принципы па |
|||||||
раметрического усиления |
и |
некоторые |
конкретные |
схемы пара |
|||
метрических |
усилителей |
на |
основе |
применения |
кристалличес |
||
ких нелинейных |
емкостей — транзисторов и |
параметрических |
|||||
диодов. |
|
|
|
|
|
|
|
Параметрическими усилителями называются такие усилитель ные системы, которые содержат один или несколько реактивных элементов с периодически изменяющимися во времени парамет рами.
Принцип параметрического усиления можно проиллюстриро вать на примере работы схемы с изменяющейся емкостью колеба тельного контура (рис. 82, о).
Пусть в контуре LC имеют место электрические колебания с частотой со0 = (LC)_I/2 (напряжение сигнала). Если в момент по явления на конденсаторе С максимума напряжения мгновенно уве личить расстояние между его пластинами (уменьшить его емкость), то при этом напряжение на нем также возрастет, а энергия, за пасенная в колебательном контуре, увеличится. Это произойдет по той причине, что при увеличении расстояния между пластинами конденсатора С затрачивается энергия (от внешнего источника)
190