Файл: Пинаев Г.Ф. Основы теории химико-технологических процессов учеб. пособие.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 11.04.2024
Просмотров: 165
Скачиваний: 0
Количественный фазовый состав комплекса М*, выражен
ный с помощью |
относительных содержаний фаз, т. е. величин |
||
{а\м^}, |
і = 1 , 2, |
г, или им кратных (% и т. д.), |
называют |
также |
рациональным составом или нетто-составом |
комплекса. |
Проиллюстрируем |
сказанное следующим примером: к 500 г |
|
Н 2 0 добавлено 300 г NaCl. Выразить нетто-состав |
компле'кса, |
|
отвечающего равновесию при 25°С. |
|
|
Насыщенный |
раствор NaCl в Н 2 0 при 25°С |
содержит |
360 г NaCl на 1000 г Н 2 0 . Следовательно, в 500 г Н 2 0 раство
рится |
180 г NaCl |
и 120 г NaCl останется в твердой |
фазе. |
|||
Итак, |
количество |
раствора 500+180 = 680 г, твердой фазы — |
||||
120 г, относительное весовое содержание раствора |
составляет |
|||||
0,85 (85%), а 0,15 •— твердой фазы |
(NaCl). Если |
условный |
||||
вес |
комплексов |
измерять |
числами |
молей, то |
получаем |
|
500:18+180:58,5 = 30,9 молей |
раствора |
и 120:58,5 = 2,05 |
моля |
твердой фазы, или относительное мольное содержание раст вора — 0,938 и кристаллов NaCl — 0,062.
При наличии в системах особых компонентов их условный
вес при определении |
количества фаз и количественного фазо |
|
вого состава комплексов считается равным нулю. |
|
|
§ VIII.2. Термодинамическая вариантность системы |
||
Пусть известно фазовое состояние комплекса |
M*S-KOMIIO- |
|
нентной системы Ps* |
при определенных значениях |
парамет |
ров состояния системы. Если наряду с комплексом М* суще
ствует комплекс М'*, |
полученный путем достаточно |
малого, |
||
но регистрируемого |
изменения |
(вариации) параметров со |
||
стояния |
системы Р*, |
то его называют комплексом, |
примы |
|
кающим |
к М*. Если |
комплексы |
М* и М'* имеют одинаковое |
фазовое состояние, то их называют изофазными, а в против ном случае — неизофазными.
Путем варьирования всех параметров состояния системы можно получить все примыкающие к М* комплексы. Пред полагаем, что если варьировать некоторое число / ^ 0 неза висимых термодинамических параметров, то все примыкаю щие к М* комплексы являются изофазными комплексу М*. Наибольшее число / параметров состояния системы Ps*, одно временное независимое изменение которых не изменяет фазо вого состояния комплекса М*, называют термодинамической вариантностью или числом степеней свободы системы Ps* в точке М. Фазовое состояние и вариантность f систем при пе реходе от комплекса М* к примыкающим комплексам в обыч ных случаях либо совсем не меняется, либо меняется скачко образно.
Сказанное справедливо только при отсутствии в системе критических состояний. В противном случае переход от одно-
162
го фазового |
состояния к другому |
можно осуществлять |
непре |
||||||||
рывно при движении по определенному пути. |
|
, |
|
||||||||
Вариантность системы может быть рассчитана по правилу |
|||||||||||
фаз Гиббса: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
/ = s + 2 - |
r > 0 , |
|
|
|
(ѴШ.2) |
|||
где s — число независимых |
компонентов |
системы |
Р^*; г — |
||||||||
число |
сосуществующих равновесных фаз комплекса М*. |
||||||||||
Из |
( V I I 1.2) следует, что |
вариантность |
системы |
в условиях |
|||||||
равновесия |
не может быть |
величиной |
отрицательной. Это |
||||||||
означает, что если в системе |
число |
фаз г больше, |
чем |
||||||||
(s + 2), то система |
является |
неравновесной. Системы, характе |
|||||||||
ризующиеся |
значением / = 0, |
называют |
нонвариантными, |
||||||||
f = l — моновариантными, / = 2 — бивариантными |
и т. д. |
||||||||||
|
|
|
§ VIII.3. Уравнения фазового равновесия |
||||||||
Химический потенциал (§ 1.1 и § VIII.1) |
/-го |
независимого |
|||||||||
компонента в і-й фазе можно задать |
следующим |
уравнением: |
|||||||||
|
|
|
\і(р = ^ |
+ |
RT\néf\ |
|
|
|
|
|
|
где |
\і$ — стандартный химический |
потенциал |
/-го компо |
||||||||
нента |
в і-й фазе; |
dp — активность |
/-го компонента |
в і-й |
|||||||
фазе. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Условием |
гетерогенного |
равновесия |
является |
равенство |
химических потенциалов каждого компонента в сосуществую
щих фазах, |
откуда для случая |
r-фазной |
системы |
получаем |
|||||
ц<<> = |
цЮ |
і = 1 , |
2, |
r; |
і' = 1, 2, |
r; Ï ф і; |
|
||
|
|
|
/ = 1 , 2 , . . . , s. |
|
|
|
(ѴШ.З) |
||
Вводя мольно-долевые содержания |
{ N / - г о |
компонента |
|||||||
в і-й фазе, для изобарного |
(dp = 0) и изотермического |
(dT= |
|||||||
= 0) равновесия |
получаем из (VIII . 1): |
|
|
|
|
||||
|
|
|
s |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2# ( /И|*/=0 . |
|
|
|
(VIII.4) |
||
|
|
|
І=і |
|
|
|
|
|
|
Индекс (t) при ]і в (ѴІІІ.4) |
отброшен |
согласно |
(ѴІІІ.З). |
||||||
Уравнение (ѴІІІ.4) |
есть |
уравнение |
Гиббса — Дюгема — |
||||||
Маргулеса. С его помощью |
можно находить с точностью до |
||||||||
константы |
интегрирования |
химический |
потенциал |
одного |
|||||
компонента |
(например, |
s-ro), если известны зависимости хи |
|||||||
мических потенциалов |
от концентраций |
{ М ' П , |
/ = 1 , |
2, ... |
11* |
163 |
(s—1) |
остальных (s—1) |
компонентов |
в системе |
Ps. Для |
этого |
можно использовать |
диаграмму |
химический |
потенци |
ал — состав, являющуюся частным случаем диаграмм со став — свойство в s-компонентной системе.
При расчете гетерогенных равновесий в двухфазных сис темах наряду с приведенными выше уравнениями, получен
ными из |
фундаментального |
уравнения |
Гиббса (VIII.1), при |
||||||||||||
меняют |
также уравнения |
Ван-дер-Ваальса, |
общая |
форма |
|||||||||||
которых предложена А. В. Сторонкиным и которые также |
|||||||||||||||
выводятся |
из |
фундаментального |
уравнения |
|
Гиббса: |
|
|||||||||
|
|
|
|
s—1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
[1/(2) _ |
т/(і) _ |
2 (М2 >— M " ) (дѴ/dN,)^] |
dp |
= |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
y-i |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
s - l |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= |
[ S ( 2 ) _ 5 ( D |
_ |
2 (A«2> — NWHßS/dNfY»] |
|
dT |
|
|
||||||||
|
s— 1 |
s—1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
i=i |
k=i |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
s—1 |
|
|
|
|
|
|
|
i |
(VIII.5) |
||
[!/(2) _ |
y d ) _ |
2 |
(Nf |
- |
Nf) |
{dV/dNp\ |
dp |
= |
|||||||
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
s—1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
= |
[S<2) |
_ |
SO |
2 |
Щ] |
- |
Щ>) (dSßN,)™} |
dT |
|
+ |
|
|
|||
|
s—1 |
s—1 |
|
/=i |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
+ |
22 |
|
|
- |
V |
(d^/dN^N^ |
dN£> |
|
|
|
|
||||
|
i=i |
k |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
L - |
^ ^ |
- |
dT |
+ |
(AVS-AV,)dp |
|
- |
D(dG/dNf)W |
|
|
|||||
|
D(dG/dNf)M |
|
= 0, |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
где |
|
|
|
|
|
s - l |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
D |
= 2 |
фЪідЫЩь) |
|
dNk; |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
k=i |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
L f , |
L s |
— |
парциальные |
мольные |
энтальпии перехода /-го и |
||||||||||
s-ro |
компонентов |
из |
первой |
фазы |
во |
вторую; |
A Vs, |
A Ѵ{ — |
|||||||
разность |
парциальных мольных объемов /-го |
и s-ro компонен |
|||||||||||||
тов |
при |
переходе из первой фазы во |
вторую; |
> |
у<2) — |
||||||||||
мольные объемы первой и второй фазы; |
SO , |
S |
) — мольные |
||||||||||||
энтропии первой и второй фазы. |
|
|
|
|
|
|
|||||||||
Из уравнений Гиббса и Ван-дер-Ваальса — Сторонкина |
|||||||||||||||
можно получить |
ряд |
соотношений, |
имеющих |
технологическое |
164
значение и называемых законами Гиббса — Коновалова и Вревского. Ниже даны формулировки законов Гиббса — Ко новалова. Законы Вревского рассмотрены А. В. Сторонкиным.
Первый закон Гиббса — Коновалова (нумерация законов Гиббса — Коновалова произвольная). Если состав сосуще ствующих фаз двухфазной многокомпонентной системы при заданной температуре Т\ и давлении р\ одинаков и отвечает
некоторому комплексу М * , |
то указанный комплекс |
имеет на |
|||||||||
изотерме |
при |
Т=Ті |
экстремум |
давления р\(М), |
а на |
изобаре |
|||||
при р — рі |
экстремум температуры |
ТІ(М). |
|
|
|
|
|||||
Для доказательства дифференцируем первое уравнение |
|||||||||||
системы |
(VIII.5) |
по dN^> |
и |
полагаем: |
(dNW/dN^) |
= |
0 |
при |
|||
j¥=k, что |
отвечает |
изменению |
состава |
комплексов путем |
до |
||||||
бавления |
k-ro |
компонента |
за |
счет |
s-ro |
или, на'оборот, |
когда |
концентрации остальных компонентов остаются постоянными. Получаем
s-l
(dp/dNM)T,N.w,i,k<s-i |
= [ ^(Nf-WßGM] |
: И'2 ); |
|
|
(VIII.6) |
где |
С}'» = (d'G/dNjdN^h |
V<12>, |
S<12> — выражения в скоб |
ках |
в первом уравнении |
системы |
(VIII.5) при сомножителях |
dp и dT, означающие изменение объема и энтропии при об разовании моля второй фазы из первой.
Задавая |
условие тождественности |
фаз |
по составу М1 * = |
|||
,-=М2>==./Ѵ(м> |
при / = 1 , 2, |
( s = l ) |
и |
подставляя в (VIII.6), |
||
получаем требуемое: |
|
|
|
|
|
|
|
(dp(M)/dN^)T |
- п. N/D, Hk<s-i |
= |
0; |
||
|
(dT(M)/dN^)p==Pi, |
NjW, |
]+k<s-i |
= |
0. |
Первый закон Гиббса — Коновалова не выполняется вблизи критических точек, т. е. справедлив в достаточно да лекой докритической области. Практическая ценность закона Гиббса — Коновалова состоит в том, что с его помощью удается исправлять ошибки при построении фазовых диаграмм (диаграмм состояния) двух- и многокомпонентных систем.
Второй закон Гиббса — Коновалова. Эндотермическая фаза (т. е. фаза 2, характеризуемая условием S ( 1 2 ) >0) по сравнению с экзотермической фазой I обогащена тем компо нентом, прибавление которого вызывает повышение давления
165
на изотерме или понижение температуры на изобаре фазового равновесия.
Доказательство приводится лишь для двухкомпонентных двухфазных систем в докритической области.
Обращаемся к уравнениям (VIII.6) и учитываем условие устойчивости фаз:
|
|
G<'> > 0; G<2> > |
0. |
|
|
|
(VIII.7) |
||
В таком |
случае k |
и / могут принимать только значения: |
k=l |
||||||
и / = 1 , а |
знак суммы в (VIII.6) |
отбрасывается. Получаем |
|||||||
|
(др/дЫ[1>)т > |
0, если |
ЛД2> > |
и |
Ѵ<12> > |
0; |
|
||
|
dT/dN[\ |
< |
0, если |
> |
ЛД/> и |
S<12> > |
0. |
|
|
Обычно фазы, |
характеризуемые |
условием |
S<12>>0, |
также |
|||||
характеризуются |
и условием |
У ( 1 2 ) |
> 0 , а |
условие JV<2) |
> N[l) |
свидетельствует, что фаза 2 обогащена первым компонентом. Как видим, приведенные неравенства не противоречат друг
другу, |
откуда и следует выполнимость второго закона |
Гибб- |
са — |
Коновалова. |
|
Доказательство второго закона Гиббса — Коновалова для |
||
многокомпонентных систем требует, чтобы добавление |
k-ro |
компонента производилось по определенному закону, наруше ние которого делает рассматриваемый закон невыполнимым.
Третий закон Гиббса — Коновалова. При изобарическом или изотермическом добавлении любого компонента к много фазному комплексу содержание добавляемого компонента во
всех равновесных фазах возрастает, т. е. изменяется |
симбатно. |
||||||
Для двухкомпонентных двухфазных |
«обычных» |
(т. е. ха |
|||||
рактеризуемых условием: или |
Ѵ( 1 2 ) |
> 0, |
S ( 1 2 ) > 0 , или V ( |
l 2 ) < 0, |
|||
S 12> < 0) |
систем доказательство получаем аналогично вто |
||||||
рому закону Гиббса — Коновалова, записывая |
уравнение |
||||||
Ван-дер-Ваальса и для первой |
фазы, и для |
второй, |
деля за |
||||
тем одно |
на другое, и, в частности, |
полагая: |
у с ? ) > 0, Ѵ ( 2 1 > < 0 , |
||||
S * 1 2 ) > 0 , |
S ( 2 1 ) < 0 , а также учитывая |
условие устойчивости фаз |
|||||
согласно |
'(VIII.7). В результате |
получаем |
искомые |
выра |
|||
жения: |
|
|
|
|
|
|
|
(<?Af> /дЩ\ > 0; (дЩУ/дЩ»)г > 0.
Важное практическое значение имеет уравнение (VIII . 3) . Оно находит применение в выводе уравнения правила фаз Гиббса ( V I I 1.2), кроме того, может использоваться для вы вода уравнений межфазного равновесного распределения компонентов, в частности законов идеального распределения.
166