Файл: Пинаев Г.Ф. Основы теории химико-технологических процессов учеб. пособие.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 11.04.2024
Просмотров: 166
Скачиваний: 0
Как известно (§ V I . 1 ), в идеальных системах справедливы уравнения (VI.4—VI.6), что в сочетании с условием равнове сия (VIII.3) позволяет получить
|
^ |
= цП) + RT In M» = |
(ig) + |
RT In Nf. |
(VIII.8) |
||||
|
Величину |
NW : NW называют |
константой |
распределения |
|||||
/-го компонента между второй и первой фазой и обозначают |
|||||||||
kdj- |
Из уравнения |
( V I I 1.8) |
находим |
|
|
|
|
||
|
|
kdj |
= е-4 <У/*г ; A G9 = |
ц§> - ti<>>. |
|
(VIII.9) |
|||
|
Используя |
(VIII.9), получаем связь |
между |
концентрация |
|||||
ми |
распределяющегося компонента |
в |
равновесных |
фазах |
|||||
идеальной системы: |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
Nf |
= kdjNf\ |
|
|
|
(VIII. 10). |
Если первая фаза — жидкость, вторая фаза — газ, то за кон распределения ( V I I I . 10) называют законом Генри и за писывают следующим образом:
Pj = Я/, т Nf |
или р{ = Н\ |
тср |
|
||
где Я/, т и H'jт — константы Генри; Nf |
и с;- — концентра |
||||
ции распределяющегося компонента в жидкой фазе |
(мольно- |
||||
долевая и массово-объемная |
концентрации). |
|
|||
Если уравнение (VIII.9) |
применено к описанию |
распреде |
|||
ления /-го компонента |
между |
двумя |
жидкими |
фазами |
|
(экстракционное равновесие), то его называют |
законом |
||||
Бертло — Нернста. |
Идеальное |
распределение, |
согласно |
(VIII.9), в системах жидкий раствор — твердый раствор на
зывают законом |
Хлопина. |
|
|
|
|
|||
В связи с широким распространением процессов двойного |
||||||||
обмена (замещения), описываемых |
уравнением |
|
||||||
|
|
ѵ ^ " |
+ ѵ2Л<22> ^ |
ѵ Д 2 » + |
ѵ3А0\ |
(VIII. 11) |
||
получаем возможность на основе уравнений |
(VIII.3) и |
|||||||
(VI.4—VI.6) |
получить следующее |
уравнение равновесия: |
||||||
- |
ѵх |
« > |
+ |
RT In NW) - |
v2 |
(ц(|) + RT In NM) + |
||
+ |
V! (ngj> + RT In NW) + |
v2 (цП> + |
RT In NW) = 0; |
|||||
|
RT |
= |
]n[(NW)-*iNW)-^NWyiNWy>]= |
ЫКі |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
167
или |
|
|
* ' = 1-7ѵпг) |
: [пф-У- |
( Ѵ І І І Л 2 ) |
где |
|
|
K d = е г ^ ѵ я г . д G o = ѵ # , , ) |
+ V i J i ( 2 , _ V g | i ( | , _ |
V i f i ( o |
Величину /Cd называют константой распределения или коэффициентом разделения. Константа Kd связана с {kd/}, / = 1, 2 следующим соотношением:
Уравнение (VIII.11) можно использовать в теории процес сов разделения изотопов и рассматривать либо как распределе ние меченого атома между фазами 1 и 2, либо как обмен меченого атома между молекулами А\ и Л2 . В последнем слу чае Kd есть константа равновесия гомогенной реакции, а кон станты kdj — ß-факторы.
Уравнение (VIII.12) используют при рассмотрении процес сов экстракции и дробной кристаллизации изоморфных солей,
а уравнение ( V I I I . 10) |
— в расчете равновесий процессов аб |
сорбции, дистилляции |
и др. |
В неидеальных системах в уравнениях равновесного рас пределения вместо концентраций должны быть взяты актив
ности |
компонентов, связанные с концентрациями |
аналогично |
|
уравнениям (VI.7, VI.8): |
|
|
|
|
аФ |
= Ж')у(') |
|
где |
Yj'-> — коэффициент |
активности /-го компонента в і-н |
|
фазе. |
|
|
|
|
|
§ V1II.4. Диаграммы |
состояния |
|
|
и фазовые диаграммы |
Фазовые равновесия можно изучать экспериментально и изображать графически с помощью диаграмм, называемых фазовыми или диаграммами состояния систем. Основное на значение фазовых диаграмм —• это отображение фазового состава комплексов системы при определенных значениях па раметров состояния. Поскольку важной характеристикой комплекса служит его компонентный состав, изображаемый с помощью диаграммы составов, то последняя входит в диа грамму состояния как ее существенная составная часть. Па-
168
раметрами, влияющими на фазовое равновесие, являются давление и температура. Следовательно, фазовая диаграмма должна содержать диаграмму составов и дополнительно оси координат для давления и температуры.
Состав комплекса и значения интенсивных параметров давления и температуры однозначно определяют фазовое состояние системы. Однако этих данных недостаточно для однозначного определения количественного фазового состава комплексов в нонвариаитном равновесии, когда изменение фазового состава комплекса не сопровождается ни изменени ем состава равновесных фаз, ни изменением давления и тем пературы и осуществляется либо за счет изменения объема системы, либо за счет подвода или отвода тепла. Отсюда сле дует, что фазовая диаграмма должна содержать дополнитель ную ось координат, соответствующую некоторой экстенсивной переменной — объему, энтальпии или энтропии системы.
Диаграмму, позволяющую для всех комплексов |
|
системы |
Ps* указывать не только их фазовое состояние, но и |
фазовый |
|
состав, называем полной диаграммой состояния Ф6. |
Очевид |
но, размерность диаграммы Ф 5 складывается из размерности диаграммы составов Ps, для s-компонентной системы равной (s—1), и трех осей координат, например Т, р и V, т. е. равна (s + 2). Как видим, при s = l получаем трехмерную диаграм му, при s = 2 — четырехмерную и т. д. Ввиду неудобства ра
боты с трех- и четырехмерными |
диаграммами |
требуется |
строить либо сечения диаграммы |
Ф^, либо ее..проекции. |
|
Построение сечений эквивалентно альтернативным допу |
||
щениям: 7 = const, /? = const, F=const, # = const, |
5 = const, |
что отвечает изотерме, изобаре, изохоре, изоэнтальпе и изоэнтропе системы соответственно.
Если же не ставится задача определения количественного фазового состава комплексов в нонвариантных равновесиях, то можно исключить дополнительную экстенсивную перемен-' ную и фиксировать интенсивные переменные Т или р, что
дает неполную диаграмму состояния. Такие диаграммы на |
|
зывают фазовыми, и с их помощью определяют |
качественный |
и количественный фазовый состав комплексов. |
Поэтому фа |
зовые диаграммы получили весьма |
широкое |
распространение |
||
в химической |
технологии. |
|
|
|
Фазовые |
диаграммы называют |
диаграммами |
плавкости |
|
или диаграммами плавления, если |
рассматриваются |
фазовые |
||
равновесия |
системы в области |
перехода |
твердое веще |
|
ство =^ жидкость, и диаграммами |
кипения или диаграммами |
испарения, если рассматриваются фазовые равновесия систе
мы в области перехода жидкость ^ |
пар. Кроме того, возмож |
|
ны превращения |
твердое вещество |
пар (возгонка и субли |
мация) и твердое |
вещество ^ ' т в е р д о е вещество (субсолидус- |
169
ные равновесия), которые изображают на диаграммах возгонки и на субсолидусных диаграммах соответственно.
Переходим к рассмотрению частных случаев фазовых диа грамм систем.
§ VIII.5. Диаграммы состояния однокомпонентных систем
Полная диаграмма состояния однокомпонентной системы является трехмерной и содержит три оси координат, две из которых — оси давления и температуры, а третья — либо
а
Рис. V I I I . I . Т—р— Ѵ-диаграмма однокомпонентной системы
объем, либо энтальпия, либо энтропия. В зависимости от
выбора третьей оси различают |
Т—р—Ѵ-диаграммы, |
Т—р—Н- |
диаграммы и Т—р—5-диаграммы. |
Для технических |
примене |
ний вместо молярных объема, |
энтальпии и энтропии также |
применяют удельные объем, энтальпию и энтропию. В таком
случае получаем t—р—v-, t—p—h- |
(или t—р — і-) или t—p — s- |
|||
диаграммы. Общий вид Т—р—Ѵ-диаграммы |
показан |
на рис. |
||
V I I I . 1 . Из рисунка видно, |
что для равновесия Ж^Г |
харак |
||
терно наличие критической |
точки |
К, координаты которой на |
170
T—p—Ѵ-диаграмме определяют критические параметры со ответствующего вещества. Переход из газообразного в жид кое состояние характеризуется скачком объема, энтальпии или энтропии только в том случае, если указанный переход осуществляется в докритической области, т. е. вдоль кривой
a'b'c'd', |
где отрезок Ь'с' характеризует величину |
скачка |
объе |
ма при переходе пара в жидкость. Линия abb К |
есть |
погра |
|
ничная |
линия области газообразной фазы, линия |
сс'К |
•— по |
граничная линия области жидкой фазы, область |
сс'КЬ'Ь есть |
||
область равновесий жидкость + пар. |
|
|
Линия Ь'с' есть прямая, параллельная оси объема V и перпендикулярная осям Тир. Следовательно, комплексы с' и Ь' могут быть в равновесии, так как их температуры и дав ления одинаковы. Отрезок на фазовой диаграмме называют коннодой, если его концы изображают две сопряженные фа зы, находящиеся в равновесии. Очевидно, отрезок Ь'с' есть коннода равновесия газообразной и жидкой фаз.
Кривая ЬЬ'К отвечает насыщенному пару (кривая конден сации), сс'К — кипящей жидкости (кривая кипения), cd'd — жидкости, способной находиться в равновесии с твердой фа зой (кривая ликвидус). Отрезок d'e' изображает конноду рав новесия жидкость ^ ' т в е р д о е вещество.- Линия fe'e соответ ствует твердым фазам в равновесии с жидкими фазами (ли ния солидус).
Следовательно, область жидкой фазы ограничена кривой кипения сс'К и кривой ликвидус cd'd. Эта область незамкну та, поскольку между областями состояния жидкой и газооб разной фазы нет четкой границы. Действительно, любой путь от Ь' до с' в обход критической точки К означает постепенный переход от газа к жидкости. На рис. V I I I . 1 показан такой об ходной путь Ь'ш\т2с\ состоящий из изохор b'mu т2с' и изо термы тіт2.
Линия ab изображает |
параметры |
пара, находящегося |
|
в равновесии с твердой фазой, a gf |
— |
параметры твердой |
|
фазы в равновесии с паром |
(газом). Как |
видим, область га |
зообразной фазы, ограниченная линиями ЬЬ'К и Ьа, не явля ется замкнутой. Область твердой фазы имеет два участка
пограничной |
линии: gf |
— кривая возгонки и fe'e — линия |
|
солидус. Поскольку между областями твердой и жидкой |
фазы |
||
расположена |
область cd'dee'f, не имеющая критической точ |
||
ки, а между областями |
твердой и газообразной фазы область |
||
abcfg, также |
не имеющая критической точки, то невозможен |
||
постепенный |
переход ч от |
твердого вещества к жидкости |
или |
к газу. |
|
|
|
Многие технически важные процессы осуществляют вдоль изоэнтальп (дросселирование газов) или изоэнтроп (детандирование газов). Поэтому на диаграмме состояния, изобра-
171