ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 07.07.2024
Просмотров: 133
Скачиваний: 0
Л---------------- --------------------------------------------------------------- |
30061-------------------------------- |
1 |
= 200 °С. Это соответствует скорости изменения темпе ратуры 104 °С/сек. При уменьшении толщины основы в 2 раза получим:
= 0,005 сек\ 7'макс= 200°С; dTfdt=4-\0!l °С/сек.
Можно еще больше повысить скорость нагревания, если увеличить мощность генератора и изменить пара метры датчика, влияющие на его тепловую постоянную времени.
Ввод тепловой мощности через электрические кон такты и электрическая регистрация температуры позво ляют помещать датчик-подложку в специальную газо вую среду млн вакуум и применять любой способ управления поверхностным рельефом. Доступность дат чика позволяет исследовать не только окончательный результат проявления, но п изучать динамику изменения рельефа поверхности. Для этих целей можно использо вать, например, двухлучевой микроскоп совместно со скоростной кинокамерой или щелевую оптику с фоточувствительным преобразователем изменений освещен ности экрана в электрические сигналы и последующей подачей их на регистрирующий прибор.
Разработанная установкаотличается универсаль ностью, поскольку на ней можно имитировать и регист рировать режимы работы носителя при проявлении записи на подвижных н неподвижных подложках. Уста новка была использована для изучения термопластиче ской записи электронным лучом. Результаты этого иссле дования приведены в гл. 7.
Г л а в а ш е с т а я
ПРОХОЖДЕНИЕ СИГНАЛОВ В СИСТЕМАХ ФАЗОВОЙ
РЕЛЬЕФОГРАФИИ С ЗАРЯЖЕННЫМИ И НЕЗАРЯЖЕННЫМИ ДЕФОРМИРУЕМЫМИ СЛОЯМИ
6-1. Общие замечания
Выше были подробно рассмотрены явления, связан ные с прохождением сигналов через отдельные участки тракта в системах фазовой рельефографии, выполняю щие самостоятельные функции. Накопленные данные являются той основой, на которой в настоящей главе исследуется прохождение сигналов через систему в целом.
116
Мы снова рассмотрим две основные группы систем. К первой группе относятся системы рельефографии с заряженными деформируемыми слоями (РЗС), в ко торых входным сигналом является плотность заряда, распределенного в деформируемом слое, п выходным — освещенность экрана на выходе устройства воспроизве дения. Вторую группу образуют системы рельефографии с незаряженными деформируемыми слоями (РНС), входным сигналом в которых будем считать модулиро ванный потенциал, заданный на управляющей плоско
сти (см. § |
2 -6), а |
выходным — также |
освещенность |
экрана. |
группах |
преобразование входного сигнала |
|
В обеих |
|||
в выходной |
в общем |
случае нелинейно, |
поскольку не |
линейно преобразование заряда (потенциала) в плот ность сил ц рельефа на поверхности деформируемого слоя в освещенность экрана. Из-за нелинейности тракта систем фазовой рельефографии их функциональный опе ратор для каждого вида входного сигнала необходимо рассчитывать в отдельности.
Для систем первой группы в качестве входного сиг нала выберем заряд, распределенный в приповерхност ном слое по гармоническому закону (2 -1 2 ), а для си стем второй группы — потенциал, распределенный на управляющей плоскости также по гармоническому за кону (2-41).
•При определенных условиях, которые детально рас смотрены в предыдущих главах, зависимость выходного сигнала от входного может оказаться линейной. В этом
случае оператор, |
полученный для сигналов вида (2 -1 2 ) |
и (2-41), можно |
обобщить на сколь угодно сложный |
вид входного периодического сигнала.
6-2. Светоотдача, кривая свечения и чувствительность систем РЗС
Светоотдачу при заданной глубине гармонической фазовой решетки можно определить с помощью выра жений (4-12) или (4-15), из анализа которых следует, что расчет светоотдачи для систем РЗС сводится к на хождению зависимости глубины рельефа фазовой ре шетки А от а(х) вида (2-12).
Пренебрегая частотными искажениями сигнала при переходе от плотности заряда к плотности сил, с по мощью формул (2-15), (2-16), (3-23) и (3-35) получим
117
выражение, описывающее кривую свечения для заряжен ного слоя:
|
PFоз„ |
—ш t |
—о) i |
|
(4GP + apF) (сом — сор) (е р — |
е ” ) , |
( 6 - 1 ) |
||
где |
|
|
|
( 6- 2) |
Р = |
« . « ■ ( 1 + t h P r f ) |
|
||
|
|
[(1 + e2,'e,)thpd] |
|
|
— эффективная плотность |
сил, которая |
численно |
равна |
сумме амплитуд нормальных и касательных сил основ
ной частоты |
(3 [см. выражения (2-13) |
и (2-14)]; |
||
|
_ хп ч |
+ |
xl/2 th №+ |
t!l Prf |
|
Ш , , - " г 0е 1 _Г |
S0e, |
[1 + (ea/e,) thprfj |
|
— величина, |
обратная |
постоянной времени релаксации |
плотности сил основной частоты; сом и F расшифрованы в выражениях (3-11) и (3-13) соответственно, если за менить в них г на (3d
При условии сом — сор формула |
(6-1) |
принимает вид: |
||||||
|
А ( |
|
|
-Ц) f |
|
|
(6-4) |
|
|
/ ) = |
4GP + a$-F |
te |
|
|
|||
|
4 > |
|
|
|
|
|
||
Выражение |
(6-1) |
аналогично выражению (3-23), |
||||||
если положить |
в первом Р = Рщ и |3 = Q„/,. |
Поэтому |
нет |
|||||
|
|
|
необходимости в полном ана |
|||||
|
|
|
лизе формулы (6-1). Достаточ |
|||||
|
|
|
но только «уточнить» ее с по |
|||||
|
|
|
мощью |
частотой |
характери |
|||
|
|
|
стики плотности |
сил Р, изо |
||||
|
|
|
браженной на рис. 6-1 . |
|
||||
|
|
|
При |
/г = 0, |
т. |
е. |
ei= e2 и |
|
|
|
|
|3^>0,75я, для любых значений |
|||||
|
|
|
k величина Р не зависит от |
|||||
|
|
|
нормированной |
|
частоты |
pd |
||
Рис. 6-1. Частотные |
ха |
При возрастании fid от 0 доя |
||||||
рактеристики эффективной |
при /г>0 величина |
Р растет, |
||||||
плотности сил Р при раз |
а при /г<0 уменьшается. Ана |
|||||||
личных значениях |
коэффи |
лиз формулы |
(6-1 ) |
показыва |
||||
циента отражения |
/г. |
|
ет, что учет наряду с нормаль |
|||||
|
|
|
ными и касательных сил при |
|||||
расчете кривой свечения A (it) приводит к уточнению |
не |
только расчета глубины канавки, но и ее частотной ха рактеристики. Из выражения (6-1) получим формулу
118
чувствительности заряженных деформируемых слоев
Л _ |
Оо01 О + til (W) FK |
(6-5) |
||||
0 — |
(4GP + «Р>F) |
[ 1 + |
(« ,/.,) th Щ ’ |
|||
|
||||||
где К определяется по формуле (3-29). |
на этих |
|||||
Оптимальное |
время |
проявления записи |
||||
слоях вычисляется по формуле |
|
|
|
|||
|
I _ |
In (С0р/С0м) |
• |
( 6- 6) |
||
|
£о---- : |
|
||||
|
|
Шр — сом |
|
|
При известной величине Л0 параметры щелевой оптики всегда могут быть подобраны так, чтобы коэф фициент светоотдачи оказался линейной функцией угла набега фазы ср. В этом случае светоотдачу можно рас считать в соответствии с формулой (4-16) по выра жению
Р = ^макс /iwcA (t), |
(6-7) |
где А (/) определяется по формуле (6-1).
Величину светоотдачи для выбранной щелевой опти ки при оптимальной глубине рельефа можно опреде
лить с помощью выражения |
|
Р о = ^ « ^ о , |
(6-8) |
тмакс |
|
где А0 определяется по формуле чувствительности (6-5). При быстром (около 0,01 сек) чередовании цикла «запись — стирание» глаз человека реагирует только на среднюю освещенность экрана. Ееможно определить с помощью средней величины коэффициента светоотдачи
V
Рср = |
j Рdt, |
(6 -9) |
|
о |
|
где tCT—длительность цикла «запись — стирание». Подставив (6-1) и (6-7) в (6-9), после интегрирова
ния получим:
n < |
a a P рм F |
1 + |
|
Рср: ¥ыакс^ст |
-f- a p - f ) (Op |
|
|
|
> |
—10 t |
(6- 10) |
|
Р 4ст |
||
|
|
|
СОм — СОо |
I |
|
119
В частном случае при Юм = сор формулу (6-10) можно записать проще:
____ Ч(-0С/->/7рМ]П;С___ |
1— ■ |
--Ш t |
Рср — |
— е |
|
? м а м Л т ( 4 G P + a p F ) « О м |
|
|
(6- 11)
Применение полученных в этом параграфе выраженнй'для расчета тех пли иных параметров или характе ристик системы РЗС зависит от ее конкретного назна чения. В следующих двух параграфах мы рассмотрим применение этих выражении для расчета оптимального континуума геометрических, электрических и механиче ских параметров деформируемого слоя для систем РЗС.
6-3. Расчет оптимального континуума параметров
деформируемого слоя системы РЗС с помощью формулы
чувствительности (6-5)
Данный расчет по формуле чувствительности (6-5) целесообразно проводить для тех систем РЗС, в кото
рых |
процессы |
проявления |
и воспроизведения |
записи |
|||||
|
|
|
разделены. Такой режим рабо |
||||||
|
|
|
ты |
этих систем |
часто |
приме |
|||
|
|
|
няют при использовании тер |
||||||
|
|
|
мопластических |
|
носителей. |
||||
|
|
|
В случае |
большой |
длительно |
||||
|
|
|
сти цикла «запись — стирание» |
||||||
|
|
|
(более |
0,01 сек) |
этот |
расчет |
|||
|
|
|
можно |
произвести |
и |
для си |
|||
Рис. 6-2. Графики зависимо |
стем с одновременным прояв |
||||||||
лением |
и |
воспроизведением |
|||||||
сти /1о в относительных еди |
записи. |
|
|
|
|
|
|||
ницах от толщины слоя d |
|
Для |
случая термопластиче |
||||||
при |
отпимальном |
контину |
|
||||||
уме всех других парамет |
ских слоев выпишем |
типичные |
|||||||
ров. |
|
|
значемия иезависимых величин, |
||||||
|
|
|
входящих в формулу (6-5): |
||||||
е1 = 2,8; 82= |
1; е0= 8,85 • Ю” 12 ф/М] «в= 10-"-г-10- я сим-, |
||||||||
y>vl= 1 0 -13H-10~15 сим/м; |
kvz— O; |
а = |
0,03 н/лг; |
G = 103-f- |
|||||
104 |
н!м2\ ц = (0,5-J-2) • 103 н-сек/м2; |
d = (5ч-30) ■10—6 иг; |
А, = 40-10-6 м.
Значения щ и а0, не влияющие на определение опти мального континуума параметров слоя, для определен ности положим равными единице.
120