Файл: Цай И.П. Методы разделения переменных и квадратичных ошибок и их приложения к краевым задачам математической физики.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.07.2024
Просмотров: 145
Скачиваний: 1
Средняя квадратичная ошибка при неточном удовлетворении гра ничных условий будет пропорциональна интегралу
z-AUA,A\z[z,+z^T"u*f^. (1-2.6)
Йз> йшагдг' :л функцдонгааи |
|
|||
|
|
^ |
-О |
(1.2.7) |
получим систему алгебраических уравнений для определения |
||||
параметров |
<п |
|
|
|
|
|
/к. v |
(m i*0 |
|
где |
вїГ-^(?*Г*Г)*»' |
|
||
|
(1.2.9) |
|||
|
|
CSV |
u |
|
A.l и CL |
определяются по формулам (1.2.3) я |
(1.1.4). |
В случае двухмерного пространства поверхностный заменяется контурным, а параметры изменяются по in . Внося полученные результаты в (1.2.2), получим решение, точно удовлетворяю щее уравнению ( I . I . I ) с приближенным удовлетворением гра ничных условий.
Теперь рассмотрим вторую задачу. Предположим, что на поверхности упругого тела заданы напряжения и температура
Р |
т |
(1.2.10) |
г *. > |
• |
Тензоры деформации и напряжения в -произвольной триортоіо- • яальн-ій системе координат имеют вид:
|
|
|
|
(І . 2 . II) |
Р.. = ло |
Ї2*Є..-6 Т |
Т. |
= рЄ:- . |
(І.2.12) |
Еспя подставим |
(І.2.1) и (1.2.II) в |
(І.2.12), |
го получим |
|
|
|
|
|
(1.2, |
ГДЄ |
|
|
|
|
Нормальное напряжение в произвольной триортогональной систе ме координат имеет вид:
Pv = ГР.сі, . |
(I.2.I6) |
Проектируя (1.2.16) на оси криволинейных ортогональных коор динат, получим
Р * = ^ |
* ' |
(I.2.I7) |
Подставляя (1.2.ІЗ) в (1.2.IV), получим
где
г д е і і и , . . . ,Р.. |
определяются цо формулам (1.2.14) |
и (І . 2 . І5) . |
Для удовлетворения |
(І.2.18) граничным условиям (1.2.10) поло |
|
жим |
|
|
^ = ї * - р , ; = я « * Е а г С " Ч - * ° - |
( І - 2 - 2 0 ) |
Эти неравенства представляют собой ошибки, полученные вслед ствие неудовлетворения граничних условий. Если бы выражения
(1.2.18) были точным решением, |
то мы получили бы £. =0 . |
|
Величину квадратичной |
ошибки определим по формуле |
|
£ г = |
Z £ * |
(І.2.2І) |
|
і |
|
Средняя квадратичная ошибка при неточном удовлетворении граничных условий будет пропорциональна инте тралу
СЬ) |
(S) 1 |
Из условия минимума функционала |
|
|
|
~1-0 |
(1.2.23) |
получим систему алгебраических уравнений для определения |
||
параметров |
а ' " 1 . |
|
где |
£ a r < r = V > |
(1-2-24) |
|
|
(1.2.25) |
§'3. РЕШЕНИЕ И ТЕНЗОР НАПРЯЖЕНИЯ В РАЗЛИЧНЫХ СИСТЕМАХ КООРДИНАТ.
Сначала рассмотрим решение в сферических координатах. Как известно, что декартовые координаты выражаются через сфе рические по формулам
ос = г Sue С^ц> |
|
у = г Ьив Зич1 , |
(I . 3 . I) |
і = rCo-,© |
|
и коэффициенты Ламе имеют вид: |
(1.3.2) |
Сферические функции возьмем в виде |
(1.3.3, |
Пользуясь формулами (I.3.3) и ( I . I . 4 ) , формулу (1.2.2) можно написать так:
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
' |
|
sue |
Al ;-"°= н, В Ь Ы - g ^ ( С ч . S i B « |
- г" ? Г « |
||||
|
|
|
|
|
(1.3.5) |
|
С = а [ і (д - В)гТ |
- В г г ^ т |
1 , |
|
|
|
А М = 4 В ( й г * з и - я ) - и -і 1 |
|
, л г и ' \ |
||
В случае |
внешних задач гармонические |
функции будут иметь вид; |
|||
|
|
Г " |
CVs^if |
" |
(1.3.6) |
Если подставим (1.3.6) |
в (1.2.3) и ( I . I . 4 ) , |
то получим |
|||
A t |
=А„(г)Р> і |
( ^ « « ч ч-С^^ір") |
|
А Г ^ . Ы Р Г ^ - ч . ^ ^ ^ г ^ ' А ^ , ( 1 . з . 7 )
К (bii. t* if + С« ш if) ,
где |
д ^ »м (ъ * -В -и") г " - С * + 0 ъ С и + г > |
С помочь*формул (1.3.5) я (І . 2 . І4) найдем тензоры напряжений
+ А „ Р Г Х K S i " » 4 |
V |
f |
г |
(1.3.8) |
= У *"( А и / г + ^ " l h А - ) ? Г ( W -Ь**чУь.ь ~
і \ И " 4 тч,0»> , ,
Теперь найдем решения и тензоры напряжений в полярных коор динатах. Декартовые координаты выражаются через полярные по формулам
( 1 - 3 - 9 )
и коэффициенты Ламе имеют вид:
Ht * і , М г = ^ . |
(I.3.I0) |
Гармонические функция в полярных координатах имеют вид:
Пользуясь формулшж (1.3.9), (1.3.II), (1.2.3) и (1.2.14), получим решение уравнений температурного напряжения и тензоры напряжении в полярных координатах
где
А Г - К Ь - ^ О Г ' ^ Г М С ^ Ч - ^ ^,
+ |
г ^ |
+ Со",>„ч^ , |
(1.3.ІЗ) |
Аналогичным способом найдем для внешней задачи
где
(ml |
(1.3.15) |
|
(I.3.16) |
p / m l = A m U ) С^ьт,ч +С.,*,^ j
J |
= Ц |
- т -2Ъ |
(Вт -2В + 1 -т +Ът*)](т_ |
_у (mt-i)^""1"1 ^ J
Таким ке способом легко находятся решения и тензоры напряже ний в следующих системах координат: I ) в плоской декартовой, 2) плоской эллиптической, 3) плоской биполярной, 4) плоской параболической, 5) цилиндрической, 6) пространственной де картовой, 7) парабоидальной, 8) сплюснутой эллипсоидальной, 9) вытянутой эллипсоидальной, 10) тороидальной, I I ) бисферической, 12) параболскцилиндрической, 13) эллиптико—цилин- дрической и 14) эллипсоидальной системах координат.
Для сокращения объема работы мы их не выписываем.
|
Г Л А В А |
2. |
|
|
|
КОНКРЕТНЫЕ ЗАДАЧИ. |
|
||
§ I . ЗАДАЧИ В ДВУХМЕРНОМ ПРОСТРАНСТВЕ. |
|
|||
ПРИМЕР I . |
Пусть дан круг радиуса "R . На границе |
|||
|
при $ = я заданы смещения и температура |
|||
U J S = 1 , =М<> |
Л І ^ Ч Ч * ) , О - , , * ) , |
( 2 . І . І ) |
||
где с; (ч)и уч 1#) - непрерывные периодические функции. |
|
|||
Пользуясь (1.3.12), |
(1.3.13) и (1.2.8), вычислим |
и a t . |
||
Интегрируя по контуру круга с учетом граничных условий |
( 2 . I . I ) , |
|||
найдем |
|
|
|
|
< з ! Ч |
г г |
г |
|
(2 - і -2 ) |
о
"2it
+ Б U ) ^(ег„-с„КС»Єч-*и.Єч)<М ,
(2.1.3)
Ъг (г)=
Пользуясь (2.1.2) и (1.2.8), найдем неизвестные параметры
т " ^ М А > ) > В > У 1 ' |
( . 2 Л - 4 ) |
Если подставим (2.1.4) в (1.3.12), то получим формальное ре-