Файл: Фрер Ф. Введение в электронную технику регулирования.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.07.2024
Просмотров: 142
Скачиваний: 1
Усилитель является звеном комплексного характера, уравнение которого в общем случае является дифферен циальным уравнением высшего порядка. Это звено дей ствует так, что с возрастанием частоты сдвиг фаз меж ду выходным и входным сигналами возрастает во все большей степени. В диапазоне частот, в котором коэф фициент усиления больше единицы, усилитель можно приближенно представить как инерционное звено 1-го порядка.
Рис. 29. Частотные характеристики усилителя регу лятора.
ta и |
16— без демпфирования; |
!а |
и |
26 — с демпфированием |
||
путем |
увеличения |
Ii д о t\+t'\ |
tfi, |
ti, |
U, ti—постоянные |
вре |
мени |
комплексной |
передаточной функции усилителя) . |
|
Тогда комплексную передаточную функцию усилите
ля можно записать в виде |
|
|
|
|
|
||
WAp) |
= |
~^\P\ |
=А'у - Гл7 |
|
( 8 6 ) |
||
у К Н |
! |
AUD I (/>) |
у |
1 + |
Р°у |
к |
' |
где Ку — коэффициент усиления |
по |
напряжению; |
оу |
— |
эквивалентная постоянная времени усилителя как инер ционного звена.
|
Эта передаточная функция довольно хорошо описы |
|||||
вает действительную |
передаточную функцию усилителя, |
|||||
у |
которого в области |
падения усиления вплоть до еди |
||||
ницы |
фазовый |
сдвиг |
лишь |
не |
намного превышает 90°, |
|
а |
при |
нулевой |
частоте . (т. |
е. в |
установившемся состоя- |
55
нин) фазовый сдвиг равен нулю и действительный коэф фициент усиления равен Ку (рис. 29).
Соотношение (86) отражает и различие в |
знаках |
|||
между величинами AU(p) |
и |
AiU^ip)- |
|
|
Для всей полосы частот усилителя справедливы со |
||||
отношения: |
|
|
|
|
- Ш = àÙBXKy |
= |
Д / В Х 2 „ / С У = A / « Z N , . |
(87) |
|
где Ку — комплексный |
коэффициент усиления напряжения; |
|||
ZN —комплексное сопротивление передачи для управ |
||||
ляемой области напряжений |
U на выходе усилителя, т. е. |
|||
|
Za |
= ZaKKy, |
„ ( 8 8 ) |
Вводя понятие комплексного выходного сопротивле ния ZBLIX, МОЖНО на основании изложенного определить следующие характерные величины для усилителя в его
управляемой области: |
|
|
|
|
|
комплексное |
входное сопротивление |
|
|||
|
Z D X |
= |
- ^ * - ; |
(89) |
|
комплексное |
выходное |
сопротивление |
|
||
|
Z N M |
= |
^ |
; |
(90) |
комплексный коэффициент усиления напряжения1 |
|
||||
|
«у = |
|
|
|
(9і) |
комплексное |
сопротивление |
передачи |
|
||
|
Z N |
= |
=fL |
(92) |
Символ А перед величинами токов и напряжений учитывает возможные нелинейности, которыми для управляемой области в общем случае, естественно, при ходится пренебрегать. Точно так же часто интересуются не комплексными величинами, а лишь вещественными их значениями, так как обычно рассматривают устано вившиеся процессы или область весьма малых частот.
1 Вместо ÙJÙ здесь можно написать Чакже Ы)ашк |
(при условии, |
что / а ы х = 0). |
|
56
В этих случаях частота, при которой коэффициент усиления равен единице, намного превышает максималь ную частоту рабочей полосы.
Статические свойства четырехполюсника «усилитель ре гулятора».
Для установившегося состояния по окончании процесса регулирования важно знать, насколько точно усилитель регулятора может отработать сигнал . рассогласования. Поэтому при рассмотрении вопросов, связанных с точ ностью, статические свойства усилителя выдвигаются на первый план.
Рис. 30. Схема подключения усилителя регулятора с короткозамкнутым (о) и разомкнутым (б) входом.
Современный полупроводниковый регулирующий уси литель обычно имеет на своем симметричном входе в ка честве усилительных элементов два транзистора, кото рые никогда не обладают абсолютно идентичными пара метрами. Поэтому и характеристики входов Еі и Е2 все гда несколько различаются, так что в случае £ / в х = 0 (короткозамкнутые входные зажимы) выходное напря
жение |
не равно |
нулю |
(рис. 30,а). |
То |
же |
самое имеет |
|||
место |
и при |
/ п \ |
= 0 (при разомкнутых |
входных |
зажимах, |
||||
рис. 30,6). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Заметим, что в случае необходимости |
(а |
при исполь |
|||||||
зовании усилителя в схеме регулятора — как |
правило) |
||||||||
входной зажим Е2 соединяется с «нулевой» шиной М. |
|||||||||
Существуют |
две |
возможности |
экспериментально |
||||||
определить |
положение |
пулевой |
точки |
характеристики |
|||||
усилителя ' £ / ц ы х = / ( £ / в х ) |
(рис31,а). |
|
|
|
|
||||
Одна вытекает из рис. 30. На вход усилителя пода |
|||||||||
ют сигнал от делителя |
напряжения с |
сопротивлениями |
Ri и Ль обеспечивающими большой коэффициент деле
ния. |
Сопротивление, |
включенное |
между зажимами Еі |
и Ег, |
должно быть |
очень мало |
по сравнению со вход- |
57
ным сопротивлением усилителя Rax- Если установить напряжение питания делителя U'BX таким, чтобы выход ное напряжение было равно нулю, то входное напря жение усилителя будет равно напряжению нулевой точ ки (напряжению смещения нуля) £/в х 0 :
1 + Rt + Л«
Вторая, более простая схема измерения показана на рис. 32,а, из которого следует, что в данном случае вход ное напряжение равно выходному. Но тогда
Отдельно определяется ток смещения нуля /в х о для характеристики —VBUIX = f (Івк) (рис. 31,6).
При подаче на вход усилителя сигнала от источника напряжения U'BX через сопротивление R& значительно
Рис. 31. Статические характеристики усилителя.
Рис. 32. Схемы определения Unxo (а) и / в ю (б).
58
большее входного сопротивления /?п х (рис. 32,6"), баланс токов на сопротивлении RBX достигается при условии
/ в х = ^вхО = IV'BX/^?3-
Исходя из изложенного, для входа усилителя можно составить схему замещения, изображенную на рис. 33,а, где последовательно со входным сопротивлением вклю чен эквивалентный источник напряжения /7п х 0 , а парал лельно этой цепочке — эквивалентный независимый ис-
Рнс. 33. Схемы замещения входной цепи усилителя.
точник тока / в х 0 - Такой подход применим, когда можно зажим Е2 усилителя непосредственно соединить с «нуле вой» шиной М. Если же это соединение отсутствует, то в схему замещения следует ввести второй источник тока
(рис. 33,6).
Этот второй вариант используют тогда, когда считают зажим Еі соеди ненным с общей шиной через сопротивление, рав ное, например, сопротив лению утечки всей схемы, приведенной, ко входу Е[. В .этом случае возраста ют токи 'покоя обоих входных транзисторов,
вследствие чего ток смещения нуля, равный разности входных токов при (7 В ых=0, меньше, чем входной ток покоя каждого из входных транзисторов. Его измерение ведут таким же образом, но вход питают через два оди-
59