Файл: Фрер Ф. Введение в электронную технику регулирования.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.07.2024
Просмотров: 141
Скачиваний: 1
тельности выходной величины к изменениям входной. Полагая, что обе величины хвх и хвых имеют одну и
ту же физическую природу, можно определить время дифференцирования То, если входная величина линейно изменяется во времени (рис. 26,а). Если, начиная с t = Q, Xsx(t) изменяется аналогично переходной функции инте-
грирующего звена, т. е.
\хвх
|
|
|
|
|
|
|
|
' D |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
то согласно (79) по истече |
|||||||||
|
|
|
|
|
нии |
времени |
То |
|
значение |
|||||
|
|
|
|
|
входной |
величины |
|
станет |
||||||
|
|
|
|
|
равным значению |
выходной: |
||||||||
|
|
|
|
|
Хпых=Хж- |
|
Описанное |
свой |
||||||
|
|
|
|
|
ство |
входной |
величины |
на |
||||||
|
|
|
|
|
зывают также |
линейностью |
||||||||
|
|
|
|
|
входного |
воздействия. |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
Сравнение |
|
рис. |
|
26,а |
|||||
|
|
|
|
|
с рис. 25,а показывает, что |
|||||||||
|
|
|
|
|
действие |
|
дифференцирую |
|||||||
|
|
|
|
|
щего |
звена |
прямо |
противо |
||||||
|
|
|
|
|
положно |
действию |
интегри |
|||||||
|
|
|
|
|
рующего. |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
Если на входе дифферен |
|||||||||
|
|
|
|
|
цирующего |
звена |
сигнал |
из |
||||||
|
|
|
|
|
менить скачком (Хвх |
при t — |
||||||||
|
|
|
. s) |
• |
= 0), то теоретически |
выход |
||||||||
Рис. |
26. |
Графики |
изменения |
ная |
величина в течение бес |
|||||||||
конечно |
малого |
интервала |
||||||||||||
входной |
и |
выходной вели |
||||||||||||
чин (а) и условное обозна |
времени |
tt |
|
должна |
быть |
|||||||||
чение |
(б) |
дифференцирую |
бесконечно |
большой. |
В |
та |
||||||||
щего |
звена. |
|
|
ких |
случаях |
говорят |
об |
|||||||
|
|
|
|
|
«игольной» функции или «игле» Дирака. Произведение амплитуды выходной величины и времени te, т. е. ампли тудно-временная площадь «иглы», является, однако, ко нечной величиной, равной произведению ХвхТц. Практи чески, конечно, невозможны ни бесконечные амплитуды, ни «игольная» функция.
, Комплексная передаточная функция дифференцирую щего звена имеет вид:
50
Примером дифференцирующего звена может служить конденса тор, проводящий ток смещения только тогда, когда напряжение на его обкладках меняется; ток смещения через конденсатор пропор ционален его емкости и скорости изменения напряжения.
18. НЕЛИНЕЙНОЕ ЗВЕНО
Нельзя ожидать, что все звенья объекта регулирования окажутся линейными.
В нелинейном звене зависимость между выходной и входной величинами не подчиняется линейному закону и описывается уравнением
*вых(0=Я*вх(0]. (82)
Примером такого звена может служить диод. При запертом состоянии диода отношение тока к приложенному напряжению очень мало; в открытом же состоянии, наоборот, оно велико. В на чальном состоянии это отношение имеет промежуточное значение.
К счастью, |
многие |
|
нелинейные |
звенья |
на |
рабочих |
||||
участках |
своих |
характеристик, в |
управляемых |
зонах, |
||||||
сохраняют |
постоянным |
'отношение |
хвых/хвх |
для |
уста |
|||||
новившихся |
режимов. Кроме |
того, |
ÜB мадом» |
т. е. для |
||||||
небольших 'изменений |
|
входной |
|
|
|
|
||||
величины, |
можно линеаризо |
|
|
|
|
|||||
вать такую |
характеристику |
и |
|
|
|
|
||||
на существенно |
нелинейных |
ее |
|
|
|
|
||||
участках |
(рис. 27). Тогда для |
|
|
|
|
|||||
любой рабочей |
точки |
характе |
|
|
|
|
||||
ристики и ее ближайших окре |
|
|
|
|
||||||
стностей |
можно |
выразить |
|
|
|
|
||||
коэффициент |
усиления |
в виде |
|
|
|
|
K0 6=A*Bbix/A.vB X . (83)
Следовательно, здесь коэф фициент усиления идентичен крутизне характеристики.
Обычно стремятся найти зо ну наибольших отношений вы
ходной величины ко входной. Поведение звена во времени и крутизна его характеристики определенным образом связаны друг с другом.
19. СОЧЕТАНИЯ ЗВЕНЬЕВ
Почти все звенья реального объекта регулирования об ладают свойствами нескольких рассмотренных типов звеньев сразу. Например, отношение напряжения на я'ко-
4* |
" |
51 |
ре к напряжению возбуждения генератора подчиняется закономерностям, характерным не только для инерци онного звена 1-го порядка, но и- для пропорционального- и нелинейного звеньев, так как напряжение на якоре больше напряжения возбуждения, а при ненасыщенной магнитной системе машины это отношение выражается иначе, чем при насыщенной.
Наиболее часто встречаются сочетания звеньев: пропорционального и инерционного; пропорционального и с запаздыванием; пропорционального и дифференцирующего; интегрирующего и с запаздыванием; инерционного и с запаздыванием.
Г Л А В А Ч Е Т В Е Р Т А Я
ЭЛЕКТРОННЫЕ РЕГУЛЯТОРЫ
20. |
УСИЛИТЕЛИ РЕГУЛЯТОРОВ |
Общие замечания |
|
В' |
схемах рассматриваемых регуляторов применяются |
в основном многокаскадные усилители постоянного на пряжения и постоянного тока с возможно большим ко эффициентом усиления и большой шириной полосы про
пускания. Чтобы добиться минимального дрейфа |
нуля, |
их нередко 'выполняют симметричными по входу, |
т. е. |
воспринимающими на входе разность напряжений. В со
стоянии, когда рассогласование |
равно |
нулю, |
потенциа |
|
лы обеих входных |
точек усилителя одинаковы относи |
|||
тельно потенциала |
«нулевой» |
шины |
схемы |
(рис. 28). |
•В этом случае говорят о синфазном управлении. Выход, наоборот, часто делают не симметричным. Это значит, что потенциал выходной точки следует относить к по тенциалу «нулевой» шины М.
Требования, предъявляемые к усилителям, связаны с особенностями их применения или особенностями .си стемы, в которую они встроены (максимально возмож ное выходное напряжение или возможно : более-полное согласование с нагрузкой; работоспособность в желае мом интервале температур окружающей среды' и т. п.)\
-• Кроме того, имеется ряд важных условий, которые ни
когда нельзя.упускать из виду. • ' |
" |
52
В общем случае усилитель, работающий в схеме ре гулятора, при неизменном входном постоянном напряже нии выдает на выходе сигнал обратного знака. При воз растании частоты возникает дополнительный сдвиг фазы, а усиление падает. Предположим, что при некоторой частоте дополнительный сдвиг фазы достигает 180°, так что полный сдвиг фазы становится равным 360°. Если
Рис. 28. Упрощенная схема замещения усилителя регулятора.
при этом усиление все еще остается большим единицы (или равным единице), то обратная связь выхода со вхо дом, отрицательная при нулевой частоте, начиная с не которой высокой частоты становится положительной. При усилении, равном единице, это приводит к незату хающим колебании на выходе усилителя; параметры та ких колебаний не зависят от величины входного сигнала. Поэтому необходимо добиваться того, чтобы ни при од ном значении частоты из той полосы, где коэффициент усиления превышает единицу, сдвиг фаз между выход ным и входным сигналами не отклонялся от 180° боль ше.чем на 135°. Это обычно позволяет избежать изме нения характера обратной связи на высоких частотах.
При отсутствии сигнала |
на |
входе |
усилителя сигнал |
на выходе также должен |
быть |
равен |
нулю. Так как |
в усилителе постоянного напряжения это в полной мере не достижимо, то необходимо выполнить следующие условия. Напряжение на входе, при котором выходное напряжение' становится равным нулю (напряжение сме щения нуля), должно быть по возможности меньшим. Совершенно независимо от этого при нулевом входном сигнале во входной цепи усилителя должен протекать ток, необходимый для того, чтобы свести к нулю иапря-
53
жение на выходе. Этот ток - (ток смещения нуля) должен быть также по возможности меньшим.
Наконец необходимо, чтобы в управляемой области режимов усилителя выходной сигнал был пропорциона лен входному. Это означает, что статическая характери стика усилителя должна быть линейной настолько, на сколько это достижимо.
Усилитель регулятора как четырехполюсник
Будем рассматривать усилитель регулятора как четы рехполюсник с двумя входными зажимами, симметрич ными относительно общей шины М, потенциал которой считается равным нулю, и с выходным зажимом, потен циал которого отсчитывается от потенциала шины M (рис. 28).
Имеем
UBX=Uvxl-UBx2. (84)
Напряжение UBXi на входе £і вызывает на выходе усилителя напряжение —U, которое в установившемся режиме находится в противофазе со входным напряже нием. Поэтому оба напряжения при частотах, близких к нулю, всегда имеют противоположные знаки. Напро тив, напряжение UBX2 на входе Е2 вызывает на выходе в установившемся режиме появление напряжения того же знака.
Такое построение усилителя с симметричным входом приводит к тому, что положительному входному напря жению UBX или положительному входному току Івх со ответствует по окончании переходного процесса отрица тельное выходное напряжение —<UBhXx.
Для дальнейшего анализа четырехполюсника «уси литель регулятора» следует четко уяснить себе различие
между его динамическими и статическими |
свойствами. |
|
Динамические |
свойства четырехполюсника |
«усилитель |
регулятора» |
|
|
Динамические свойства играют первостепенную роль при изучении процессов регулирования. Считается, что лю бое изменение àUBX напряжения между входными за жимами линейно связано через комплексное входное со противление ZB 3 C с изменением входного тока А / в х (рис. 2è):
• A £ / B X = A / ' B X Z N X . |
(85) |
64