Файл: Крюкова Л.Н. Сверхтонкие взаимодействия в ядерной физике учеб. пособие для студентов физ. фак.pdf

ладо

Си

(рио. 46),

различаются на

величину

д Е

-

+ *,0Л

± 0,У5

к «

1 оторону больших энергий для

ju -мезоатома.

В

результате

расчета

волновой функции jx -мезоатома в

IS

состоя -

нни методом

Хартри-Фока

был определен

ядерный фактор

i t £

-

(5,8*0,?)і0\

Э н е р г и и

о з я з и

э л е к т р о н о в

Другим направлением изучения

монопольного электростати­

рона ив связанного состояния в наиболее

низкое ив

состояний,

ж которой он овободев от действия сил

притяжения

ядра.

ций

и

для

изучения

структуры

твердого

т е л а .

Оценим

порядок

изменения

энергии

связи внутреннего э л е к т ­

рона

в

результате

перестройки

внешней

оболочки атома или . поте ­

твердого

т е л а . Для

наглядности

представим

валентную

оболочку

атома в

виде

заряженной сферичѳокой поверхности радиуса R .

При удалении

одного

электрона

из валентной

оболочки

(например,

циальная энергия

электрона

уменьшается, а

энергия овязи

Есв

Со

Д*

Для

средних и

тяжелых

атомов

( d

«

Ю - ®

см)

й

£ с в составляет

ж

10

э в . К такому же

изменению

энергии связи

электрона на одно зарядовое состояние

иона,

д £ (

в

/

з а р . с о с т . ,

приводят результаты квантовомѳхани-

ческого расчета для свободного атома. Однако

эксперименталь­

ные

данные

показывают,

что

во многих

случаях

измеренная

в е л и ­

чина

д £ £

в

/ з а р . с о с я .

значительно

меньше

ожидаемой.

Напри­

мер,

в

ряде

соединений

с

кислородом

оеры

и хлора

д Е { і / s a p . с о с т .

« I

э в ,

т . е . в 10 раз меньше,чем при потере

электрона свободным атомом. Этот результат

указывает

на

т о ,

что

электроны

могут

не

полностью

удаляться

ив

окисленного а т о ­

быть почти так же велико, как если бы они оставались на

валент ­

ных орбиталях. На рис.5 приведены измеренные значения

Известно, что окисление атома сопровождается- потерей

э л е к т ­

рона.

-

22

-

A E c t

для

сѳры S

,

иода

J ,

хлора

CÇ

и

европия

£ u

в

зависимости от

зарядового

состояния

ионов. Из

их сравнения

. ,

£ U

і*

и

с

я*

применимо

представление

Си

как о

свободных ионах,

в

то

время

как для

ионов

S

,

СВ

и X

"степень

ионности"

значительно

меньше.

Рио. 5. Завноиыооть

Д Е С .

X

отварядового

н

ооогошшя

ионов о

,

« Се

t u

теристической

линии

/С

,

соответствующей

переходу

электрона о

L J ; ( -подоболочяк на

К

-оболочку,

равна

'К

се

'

~"câ»

~ш'

Электронная

спектроскопия

- исследование

внергетичоо-

них спектров

фотоэлектронов,

испускаемых вдзостгдо

образца

под

действием падающего рентгеновского нзіучвивй. Для измере­

ния

спектров

фотоэлектронов используется магвитдой jS> - с п е к т ­

рометр ( рве.

6 ) .

действием рентгеновски нучей.

В этом случае измеряется кинетическая энергия фотоэлектро­

нов

KUH

соотношения

кии

(19)

- 24

-

гдѳ

М.Ѵ -

энергия рентгеновских квантов,

(р -

работа выхода электрона из исследуемого образца,

определяют

абсолютную величину

Е_. *К Несмотря на это пре-

се

чески ѵв

применялся и з - з а более низкой точности

по сравнению

о методом

рѳнтгѳноокопии. Это связано с потерями

энергии

электронами при их прохождении через толщину образца,

приво­

дящими к

уширению фотоэлектронной линии. Поглощение жѳ

р е н т ­

геновских лучей веществом образца

не изменяет формы аппара­

турной

линии, а лишь уменьшает ее

интенсивность. В последние

10

лет

в результате создания прѳцѳэионной аппаратуры с вчоо-

кой

разрешающей способностью было

установлено,

что фотоэлект­

ронная

линия имеет сложную структуру: на правом

крае линии -

несколько э в )

обусловленный электронами, не испытавшими по ­

терь энергии

в веществе ( р и с . 7 ) .

fcjiajc

как

раоота

выхода

if> на 3 порядка меньмв величин / і ^

и

с к и и

, то

часто

ею пренебрегают.