Файл: Шичков А.Н. Температурный режим листопрокатных валков.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 19.07.2024
Просмотров: 96
Скачиваний: 0
2. Суммарную площадь брызгальных отверстий коллектора
подсчитывают по формуле |
|
= 1,ІЭѴ'/тф V Р- |
(III.17) |
Размерность V — л/мин; р — ІО5 Па.
3. Выбирают диаметр брызгального отверстия d ориентиро
вочно из диапазона: cf = 2 -г-8 мм. |
|
|
|
4. Находят площадь одного отверстия |
(в мм2) |
и количество |
|
отверстий потв |
|
|
|
Л = « ^ 4 , nm = F sIFr |
|
|
(ІИ-18) |
5. Определяют шаг отверстий s, который |
для |
двухрядного |
|
коллектора (с двусторонним разбрызгивателем) |
равен |
||
s = 2L0TB/(n0TB— 1), |
|
|
(III.19) |
а для однорядного (с односторонним разбрызгивателем) — |
|||
s = L0J ( n 0TB- \ ) . |
|
|
(ІИ-20) |
Для большей равномерности охлаждения валка отверстия верх него ряда коллектора с двусторонним разбрызгивателем должны быть расположены относительно отверстий нижнего ряда со сме щением на 0,5 s, при этом в верхнем ряду будет на 1 отверстие больше, чем в нижнем. Кроме того, необходимо выполнить условие: s <; 70-Г-75 мм, в противном случае будут большие размеры раз брызгивателя; если это условие не выполнено, надо уменьшить диаметр d (п. 3) и повторить п.п. 4—5 расчета.
6.Ширину растекания струи на срезе разбрызгивателя Ьрб оп ределяют из условия (III. 14).
7.Расстояние а от оси брызгального отверстия до основания
разбрызгивателя (см. рис. 45) равно (в мм)
а = гі/2-(-(2н-3). |
(III.21) |
8. Ширину растекания струи для базового разбрызгивателя |
|
Ьрбі баз (в мм) определяют по графикам (рис. 50, |
51) в зависимости |
от угла а/2 и размера а, полученного в п. 7. |
|
9. |
Длину полки разбрызгивателя Ьрб (рис. 50) находят по фор |
|
муле |
(III. 15), где Ірбі6аз — 135 мм. Расстояние |
от основания до |
среза |
разбрызгивателя |
|
|
Lp6 = Lp6cosa/2- |
(III.22) |
10. Минимальную допустимую длину разбрызгивателя Lp6i min определяют из условия полного уплощения разбрызгивателем струи, которое обеспечивается выполнением соотношения (рис. 52)
Lрб. min |
а |
4- а / 2 |
(II 1.23) |
|
sin а / 2 |
||||
|
|
9 А. Н. Шнчков |
129 |
11. Производят сравнение расчетной и минимальной длин р брызгивателя
^рб > ^рб, mfir |
(III.24) |
Если условие (III.24) выполнено, расчет можно считать закончен ным. Если оказалось, что Lp6< Lp6, min, то диаметр отверстий d, принятый в п. 3, необходимо увеличить и повторить весь расчет с п. 4 до п. 11. Повторения заканчиваются после выполнения ус ловия (III.24). Если в процессе повторений расчета не удается добиться выполнения условий (III.24), следует несколько увели чить угол а/2 и вновь повторить весь расчет, начиная с п. 3.
Рис. 50. Схема расчетного коллектора
По вышеописанной методике был произведен расчет брызгальных коллекторов системы охлаждения 4-клетевого стана 1700. Угол а/2 коллектора опорного валка принят из соображений унификации равным соответствующему углу коллекторов рабочих валков а/2 = 15°. Исходные данные и результаты расчета этих коллекто ров приведены в табл. 4.
§ 4. Исследование теплофизических свойств прокатных эмульсий*
Для охлаждения валков станов холодной прокатки в большин стве случаев применяют прокатные эмульсии различных типов. В последние годы наметилась тенденция применения эмульсий вместо воды и на листовых станах горячей прокатки. Чтобы исполь
* В работе по исследованию теплофизических свойств эмульсий прини мал участие инж. Гринберг Д. Л.
130
зовать критериальное уравнение (III.11) для определения а при
охлаждении валков эмульсиями, необходимо знать их теплофизи ческие свойства: коэффициент теплопроводности Я, удельную теп лоемкость ср, температуропроводность а и кинематический коэффи циент вязкости V в зависимости от вида эмульсола, концентрации эмульсии, ее температуры, времени работы и др.
В связи с тем, что таких данных в литературе весьма мало, в теп ловых расчетах станов обычно используют теплофизические свой ства воды. Для уточнения этого вопроса нами были проведены экс периментальные исследования теплофизических свойств ряда про катных эмульсий.
Методика определения коэффициентов теплопроводности и теп лоемкости была выбрана из следующих соображений. Наиболее распространенным методом определения теплоемкости жидкостей и газов является калориметрический, по которому величины ср испытуемого вещества находят из теплового баланса в теплообмен нике с известной теплоемкостью греющей среды.
Уравнение теплового баланса рекуперативного теплообменника
имеет вид |
|
сріѴ]Уі(^вх1—^выхх) — СріЧіУг (^вых2 —^вхг)> |
(111.25) |
где индексом 1 обозначены параметры греющей жидкости, а индек сом 2 — нагреваемой (испытуемой). Все величины уравнения (III.25), кроме ср1 и ср2, т. е. плотность у, объемный расход V,
температуру входа и выхода сред /вх и /вых, определяют в процессе эксперимента.
Удельную теплоемкость испытуемой среды вычисляют по фор муле
СріѴіУ1 ( ^ B X l |
^выхі) |
(III.26) |
|
'Val''2 (^вых2 — |
^вха) |
||
|
|||
Для определения коэффициентов |
теплопроводности жидкостей |
Я применяют различные типы экспериментальных установок, но все они основаны на одном из двух принципов: первый состоит в ис пользовании закона переноса тепла теплопроводностью в тонком слое неподвижной жидкости, второй — в использовании переноса тепла жидкостью при движении ее в ламинарном потоке.
В первом случае Я определяют -по значению критерия Пекле, характеризующего отношение конвективного теплообмена в потоке к теплообмену теплопроводностью Ре = wdla, где w — скорость
потока; d — диаметр трубки; а — Я/сру — коэффициент |
темпера |
туропроводности, откуда |
|
X = wdcpy!Ре. |
(II 1.27) |
Для определения Я этим методом необходимо иметь зависимость критерия Ре от отношения температур входа и выхода исследуе мой жидкости.
9* |
131 |
Второй принцип определения А менее точен, так как даже при глубоком ламинарном режиме течения жидкости имеют место сво бодная и вынужденная конвекции, которые зависят от температуры и условий движения жидкости. Однако преимущество этого прин ципа состоит в том, что использование его позволяет совместить определение А и ср в одной установке, выполненной в виде тепло обменника. Кроме того, анализ показал, что точность этого метода вполне достаточна для технических расчетов.
Для определения А был экспериментально построен график кри терия Пекле в функции отношения температур tBX/tBblx входа и выхада испытуемой жидкости (рис. 51). В качестве таковой при по
строении этого |
графика была взята техническая вода (ср = |
||||||
= 4,18 |
кДж/(кг-К); А = |
0,59 Вт/(м-К). Опыты показали, что ха |
|||||
рактер |
функции |
(см. |
рис. |
51) |
|
||
зависит |
от |
температуры греющей |
|
||||
среды. Поэтому зависимость была |
|
||||||
определена при температуре грею |
|
||||||
щей среды |
(50 |
± |
5) °С, |
что соот |
|
||
ветствовало |
условиям |
экспери |
|
||||
мента. |
|
|
|
|
|
|
|
Схема экспериментальной уста |
|
||||||
новки представлена на рис. 52. |
Рис. 51. Экспериментальная за |
||||||
Исследуемая эмульсия из стеклян |
|||||||
ного сосуда |
1 поступает |
во |
внут |
висимость отношения темпера |
|||
туры входа и выхода испытуемой |
|||||||
реннюю |
трубку |
3 |
диаметром |
жидкости от критерия Пекле |
6 мм стеклянного теплообменника.
Здесь эмульсия воспринимает тепло от греющей воды, подаваемой насосом 6 с электродвигателем 5 из термостата 7 в полость между трубками <3 и 4. Внешняя труба 2 служит теплоизолятором. Далее нагретая в теплообменнике эмульсия поступает в мерный сосуд 9. Температуру входа и выхода греющей воды и нагреваемой эмуль сии замеряют в соответствующих точках термопарами 11, а замеры температур снимают с прибора 10 (марки ЭПВ2-12 гр. ХК-0.— 100° С). Температуру воды в термостате регулируют с помощью контактного термометра, включенного в электрическую цепь на гревателя 8.
Порядок проведения опытов заключался в следующем. Перед проведением очередной серии тщательно подготавливали эмульсию из требуемого эмульсола определенной концентрации. Эту эмуль сию заливали в сосуд 1. Далее включали нагреватель 8 и насос 6 термостата 7. Регулирование расхода испытуемой эмульсии осу ществляли краном на выходе эмульсии из теплообменника. При наступлении стационарного режима, когда температуры греющей жидкости и эмульсии переставали изменяться во времени, замеряли температуры вхола /вх и выхода /вых греющей воды и испытуемой эмульсии. Одно I еменно объемным методом с помощью мерного сосуда 9 и секу омера замеряли расход эмульсии G3M, при этом расход греющей воды GB для опытов считали постоянным.
132
По результатам замеров рассчитывали ср и % по формулам (III.26) и (III.27). Перед каждой серией проводили контрольные опыты по определению теплофизических свойств воды и получен ные результаты сопоставляли с табличными данными. Анализ этих опытов показал, что точность определения % и ср на данной уста новке составляет + 1,5—2%.
В качестве испытуемых были приняты эмульсии, применяемые на 4-клетевом стане 1700 Череповецкого металлургического завода:
Рис. 52. Схема экспериментальной установки для исследова ния теплофизических свойств эмульсий. Пояснения в тексте
на основе эмульсолов Т, Пермский и ЭП-28. Удельную изобарную теплоемкость ср и коэффициент теплопроводности К определяли при концентрациях эмульсола С = 2, 5, 7 и 9% при средней ее тем пературе 25° С. При температурах 20, 30 и 40° С при всех указан ных концентрациях определяли кинематический коэффициент вяз кости V эмульсии на основе эмульсолов Т и ЭП-28. Эмульсию при готовляли на дистиллированной воде. Кроме того, исследовали из менения К, ср и V эмульсии на основе эмульсола Т в процессе ее эксплуатации на стане после 8, 12, 16, 20 и 24 ч работы. '
Во всех случаях опыты проводили с порциями эмульсии по 2,5—3 кг. Результаты экспериментов представлены на рис. 53. Заштрихованные области на рисунках включают все значения ср и К полученные в опытах с порциями эмульсии различной концен-
133
Рис. 53. Зависимость удельной теплоемкости (А) и теплопроводности (Б) эмульсии от ее концентрации
I эмульсол Т; И s— эмульсол Пермский; III — эмульсол ЭП-28
134
трации. Разброс этих значений в опытах с одной порцией эмульсии не превышал 4—6%, а в порциях той же концентрации, но приго товленных в другое время, достигал 9— 11%. Это свидетельствует о том, что свойства эмульсии весьма неустойчивы и значительное количество факторов, таких, как интенсивность перемещения, тем пература греющей воды, способность быстро отслаиваться и т. д., играет заметную роль в образовании ее структуры и однородности.
На рис. 53, А видно, что значения ср до концентрации эмульсии С = 4—6% не изменяются и равны приблизительно удельной теп лоемкости воды. При дальнейшем увеличении концентраций эти значения несколько уменьшаются.
Рис. 54. Зависимость кинематического коэффициента вязкости от кон центрации эмульсолов при различных температурах
1 — эмульсол Т; 2 — эыульсол ЭП-28
Коэффициент теплопроводности эмульсии с увеличением кон центрации заметно уменьшается (см. рис. 53, Б). Такой характер зависимости X и ср от концентрации эмульсии объясняется тем, что с увеличением С на теплофизические свойства эмульсии оказывают все более существенное влияние теплофизические свойства эмульсо лов, состоящих в основном из технических масел. Например, в со ставе эмульсола Т содержится 90% индустриального масла 20, а в составе эмульсола ЭП-28 — 80% веретенного масла, для которых ср в 3, а X в 5 раз меньше, чем для воды.
Значения кинематических коэффициентов вязкости (рис. 54) более устойчивы при соответствующей концентрации, чем ср и X, и побочные факторы не оказывают существенного влияния на их
величину. С увеличением концентрации вязкость |
увеличивается, |
а с увеличением температуры — уменьшается. Во |
всех случаях |
135
величина ѵ для эмульсий выше, чем для воды при той же темпера туре.
На графике рис. 54 величины ѵ для воды (С = 0%) при темпера турах 20 и 30° С показаны точками на оси ординат.
Ниже приведены результаты исследования величин и для эмуль сии на основе эмульсола Т в зависимости от продолжительности ее эксплуатации на стане:
Часы работы............................... |
8 |
12 |
16 |
20 |
24 |
ср, кДж/(кг-К )......................... |
4,080 4,320 |
4,100 |
4,030 |
4,400 |
|
Я, Вт/(м-К)................................. |
0,450 |
0,418 |
0,374 |
0,404 |
0,375 |
Из них видно, что коэффициент теплопроводности X с увеличе нием времени работы уменьшается, так как при этом происходит выпаривание воды, приводящее к росту концентрации эмульсии. Удельная теплоемкость остается практически постоянной в течение всего периода эксплуатации. Для уточнения влияния параметров X, ср, у и V (или Рг = via) на величину коэффициента теплоотдачи а. проанализируем критериальное уравнение (III. 11). Это уравнение при прочих равных условиях можно привести к виду
a cp = (l/Prf)°’I0V . |
(II 1.28) |
где А — const. |
|
Из этого выражения следует, что влияние критерия Прандтля, |
|
или вязкости эмульсии, на величину аср практически |
несущест |
венно, так как множитель (1/Рг^)0,103 ä ? 1. Наиболее существенное влияние на величину аср оказывает теплопроводность эмульсии: коэффициенты а ср и X при прочих равных условиях прямо пропор циональны. Следовательно, для повышения точности теплового расчета стана необходим учет действительных значений коэффици ента теплопроводности применяемой эмульсии.
136