ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 21.07.2024
Просмотров: 91
Скачиваний: 0
•чется на более далекие расстояния, чем могло бы быть в аморфном твердом теле, где атомы расположены хао тично. Очевидно, в этом случае происходит сокращение масштабов катастрофы в твердом теле, вызванной на летевшей энергичной частицей или процессом деления •ядра.
Кто часто бывал в горах, вероятно, видел, как рас пространяется снежная лавина или камнепад. Встреча ющиеся отдельные уступы и скалы могут расчленить и
ослабить лавину, могут |
д а ж е |
привести к остановке |
дви |
||
ж е н и я массы. Если на |
склоне |
горы поставить |
достаточ |
||
но прочные высокие |
ребра, |
тянущиеся в направлении |
|||
.движения лавин, то |
это |
устройство, казалось |
бы |
долж |
но облегчить движение лавин. Однако в действительно сти оно приведет к противоположному эффекту — пога шению скорости лавины. Так и в случае решетки атомов фокусировка столкновений в плотнейших направлениях истощает энергию хаотических соударений в области
«пика смещения» и |
сокращает |
размеры |
катастрофы |
в кристаллической |
решетке, вызванные |
действием об |
|
лучения. |
|
|
|
Любопытно, что |
фокусировка |
столкновений может |
происходить только при относительно небольших энер
гиях |
смещенных |
атомов, |
порядка |
100 |
эв, |
при больших |
||
ж е |
энергиях удары моментально |
расфокусируются. |
||||||
Иными словами, ручейки энергии, которые |
представляют |
|||||||
•собой |
фокусирующиеся |
столкновения |
не |
очень-то энер |
||||
гоемки. Энергия, |
которая |
может |
протекать по |
одному |
||||
т а к о м у |
ручейку, |
примерно в тысячу |
раз |
меньше энер |
||||
гии «пика смешения». Поэтому только |
одновременное |
|||||||
действие многих.десятков таких |
ручейков |
может |
замет |
но убавить энергию в основном резервуаре. Поскольку время жизни «пика смещения» равно примерно 100 атомным колебаниям, а время старта одного фокуси рующего соударения должно совпадать со временем од ного колебания (протяженность одного фокусона здесь не принимается во внимание, поскольку, выпустив из
горячей |
зоны порцию энергии, нам безразлично, как |
д а л е к о |
она уйдет, если рассматривается только истоще |
ние зоны), за время одного «пика смещения» только в одном плотном направлении может в принципе старто вать 100 фокусонов. В действительности, в построенную схему истощения зоны смещения надо включить е щ е в е -
роятность возникновения фокусонов в том или ином плотном направлении, которая в атомном масштабе, при вязываясь к одному колебанию атома, много меньше единицы. Тем не менее фокусирующие столкновения ре ально истощают зоны «пиков смещения» и делают вли
яние |
облучения |
более |
объемным. |
|
|
|
||||
|
Из |
предыдущего ясно, |
что |
фокусирование |
атомных- |
|||||
столкновений в |
решетке — весьма |
тонкое явление, хотя |
||||||||
оно |
играет существенную |
роль |
в |
механизме |
радиацион |
|||||
ных повреждений. В свою |
очередь дефекты, |
возникшие |
||||||||
в результате облучения, |
т а к ж е |
влияют |
на |
распростра |
||||||
нение |
фокусирующихся |
|
столкновений. |
Предположим, |
||||||
что |
в |
цепочке |
атомов, |
расположенных |
вдоль |
плотной |
упаковки граиецентрированноп кубической решетки, от сутствует один атом, выбитый незадолго до этого нале тевшей частицей. На рис. 4 пустое место показано свет-
Ри с . 4. Распространение фокусона Е цепочке А—At может
быть оставлено в связи с отсутствием атома в центре
грани решетки.
лым кружком . В этом случае, если направление фоку
сирующихся |
столкновений |
идет от |
А к А ь то атом А |
прежде чем |
столкнуться с |
атомом |
At д о л ж е н пройти |
сквозь три «линзы» атомов, показанные на рисунке заштрихованными площадями . Теоретические расчеты показывают, что ячейка с тремя такими атомными «линзами» обладает настолько-большим фокусным рас
стоянием, |
что |
после ее |
прохождения полностью |
нару |
|
шаются |
условия фокусировки |
столкновений. |
Если |
||
т а к а я ячейка |
находится |
в начале |
цепочки атомов, то фо- |
кусировка столкновений наблюдаться не будет. Если ж е она расположена внутри цепочки, то в этом месте оста
новится пробег |
фокусона. |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Таким |
образом, |
порядок |
в кристаллической |
решетке |
|||||||||||
отвлекает часть энергии бомбардирующих частиц |
на |
||||||||||||||
бесполезные, |
с |
точки |
зрения |
выбивания атомов, |
|
процес |
|||||||||
сы фокусирования |
ударов вдоль плотных |
направлении. |
|||||||||||||
Д о л я |
этой |
бесполезной |
работы |
возрастает |
в |
идеальных |
|||||||||
участках решетки и, напротив, уменьшается |
в |
дефект |
|||||||||||||
ных участках решетки, где нет |
условий для распростра |
||||||||||||||
нения |
фокусирующихся |
столкновений |
на большие |
рас |
|||||||||||
стояния. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Повышение |
температуры |
твердого |
тела, |
так |
|
же |
как |
||||||||
и его дефектность, уменьшает длину свободного |
пробега |
||||||||||||||
фокусонов. В |
этом нет ничего |
удивительного. Повышение |
|||||||||||||
температуры, |
|
как |
известно, |
уменьшает |
анизотропные |
||||||||||
свойства |
кристаллов |
и |
приближает |
кристаллическое |
|||||||||||
строение к аморфному. Повышение температуры |
|
приво |
|||||||||||||
дит к увеличению амплитуды колебаний атомов |
около |
||||||||||||||
положений |
равновесия. |
Это |
в |
свою |
очередь |
вызывает |
|||||||||
нарушение |
последовательности |
фиксирующихся |
|
столк |
|||||||||||
новений. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Влияние |
кристаллической |
решетки |
может |
проявить |
|||||||||||
ся не только в передаче импульса энергии, |
что |
имеет |
|||||||||||||
место |
при |
распрострапенни |
фокусирующихся |
столкно |
|||||||||||
вений, |
но |
и |
в |
передаче |
массы |
вещества. |
Можно |
себе |
|||||||
представить, |
что при |
распространении |
столкновений |
по |
решетке каждый атом, получивший импульс энергии, становится на место соседнего в направлении удара, а это и есть перемещение массы. Такое явление в физи ческой литературе получило название «динамический кроудион». Кроудионы, как это следует из их физичес кого содержания, должны распространяться при более высоких энергиях, чем фокусоны, хотя они могут зале гать в одних и тех ж е направлениях. Так ж е как и фо кусоны, динамические кроудионы разрушаются при
встрече с несовершенствами структуры, т. |
е. в этом слу |
|||
чае |
т а к ж е |
весьма важно, |
чтобы решетка |
имела идеаль |
ное |
строение. |
|
|
|
|
Однако |
вернемся к |
фокусирующимся |
столкновени |
ям. Наиболее в а ж н ы м вопросом при оценке этого явле ния и возможного влияния его на свойства облученного материала, является длина пробега фокусонов. Чем
длиннее пробег фокусонов, тем сильнее должно |
сказать |
|
ся влияние кристаллической решетки. Длина |
пробега |
|
фокусонов |
зависит от целого ряда энергетических |
потерь |
во время |
распространения его на решетке. Это |
в пер |
вую очередь потери энергии на «трение» об соседние атомные ряды. Только под влиянием этих потерь пробег самых энергичных фокусонов ограничивается 150—200
межатомными |
расстояниями. |
|
|
|
|
||||
Как уже указывалось, |
тепловые |
колебания решетки |
|||||||
т а к ж е мешают |
|
распространению |
фокусирующихся |
||||||
столкновений. В связи с |
этим |
температура |
облучения |
||||||
кристаллической |
решетки |
может влиять как на число, |
|||||||
так и на |
распределение |
дефектов |
в каскаде |
смещений. |
|||||
Существует |
еще |
один |
механизм |
|
влияния |
кристалли |
|||
ческой решетки |
на |
процесс радиационного |
дефектооб- |
||||||
разования. |
В |
известной |
мере |
он |
противоположен рас- |
||||
столкновений, |
|
которые |
наблюдаются в |
плотнейших |
смотренным механизмам фокусирующихся икроудионных направлениях, и связан с наиболее свободными направ лениями в решетке, каналами «атомной» пустоты. От
сюда и название |
этого |
эффекта «каналирование». |
К а ж |
|||||
д а я решетка |
содержит, наряду с |
плотными |
направле |
|||||
ниями, |
каналы, |
слабо |
заполненные |
атомами. |
Частица |
|||
или первично выбитый |
атом |
могут |
оказаться |
отражен |
||||
ными |
внутрь |
такого канала |
и будут двигаться |
в нем, |
испытывая направляющее влияние стенок канала . Не которые атомы могут покинуть канал, а затем вновь вернуться в него или в соседний такой ж е канал . Таким образом, каналирование частиц и выбитых атомов должно носить черты стабильного процесса, поскольку
скользящие |
столкновения |
внутри канала не расстраи |
||||
вают |
каналирование, а, наоборот, способствуют движе |
|||||
нию |
частицы или |
атома |
в |
определенном направлении. |
||
Атом, попавший в |
канал, |
может полностью |
погасить в |
|||
нем |
свою |
энергию, так и |
не приведя к новым смещени |
|||
ям. |
Следовательно, |
эффект |
каналирования |
уменьшает |
дефектообразование при облучении. Таким образом, мы опять сталкиваемся с таким влиянием кристаллической решетки, при котором упорядоченное расположение атомов отвлекает энергию бомбардирующих частиц и первично смещенных атомов на бесполезные с точки зрения выбивания атомов процессы. Только теперь энергия рассеивается не за счет атомных ручейков им-
пульсов энергии вдоль плотных направлений, а за счет захвата частиц и «горячих» атомов в каналы и сдержи вания их там до полной остановки.
Эффект каналирования не в меньшей степени, чем фокусирование влияет на радиационное дефектообразование, а потеря кристалличности или уменьшение иде альности решетки т а к ж е уменьшает этот эффект. Дей ствительно, легко себе представить, что в испорченных участках решетки, при отсутствии порядка в укладке атомов, в хаосе и нагромождении атомных слоев, каналирование не возникнет. В условиях, когда каналы ока зываются загроможденными и искривленными, никако го захвата частиц в каналы не приходится ожидать или этот процесс будет настолько скоротечным, что не отра
зится на |
потерях энергии |
частицы и |
поэтому не сыгра |
|
ет существенной роли в дефектообразовании. |
Если ж е |
|||
решетка |
имеет правильное |
строение, |
то эффект |
канали |
рования может уменьшить число выбитых атомов, т. к.
захваченные в каналы атомы выбывают из |
игры. |
||
Из сказанного |
относительно |
эффекта |
каналирова |
ния ясно, что оно |
представляет |
собой еще |
один меха |
низм переноса энергии на сравнительно большие рас
стояния, |
не сопровождающиеся образованием |
смещен |
|||
ных атомов и вакансий. При движении атома |
в |
канале |
|||
он теряет |
энергию |
на возбуждение |
электронов |
и на |
|
скользящие соударения об стенки канала . |
Наиболее |
||||
важным |
свойством |
каналирования |
является |
возмож |
ность этого эффекта практически при всех энергиях час тиц. Если при фокусирующихся столкновениях эстафет ная передача энергии становилась возможной только при энергиях, меньших 100 эв, то энергия каиалированных атомов может быть практически любой, вплоть до мак
симально возможной энергии,, которая передается |
атому |
||||
при |
первичном |
столкновении. |
|
|
|
Основной эффект каналирования — это |
увеличение |
||||
пробега |
атомов |
после столкновения. Объясняется это |
|||
тем, |
что |
потери |
энергии в системе электронов |
для |
каиа |
лированных и неканалированных атомов существенно
различны, |
так |
как плотность |
электронов в к а н а л а х |
ни |
|
ж е средней |
плотности |
электронов по решетке. На процесс |
|||
каналирования |
могут |
влиять |
т а к ж е инородные |
час |
тицы, такие как примеси. При этом эффект каналиро вания будет ослабевать.