ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 23.07.2024
Просмотров: 151
Скачиваний: 0
ся «полупроводниковым» ходом (с увеличением тем
пературы от 20 до 300°С р падает, а при |
300— |
500° С — возрастает). |
более |
Электропроводность гематита возрастает |
чем в 2 раза при повышении температуры от 0 до 100° С [1]. При повышении температуры кварца от 20 до 300°С удельное сопротивление его вдоль глав ной оси уменьшается почти в 150 раз.
Акад. А. Ф. Иоффе и его сотрудники установили это же для ряда нитратов и сульфатов (1].
Убывание удельного сопротивления с возраста нием температуры констатировано также для крш сталлов каменной соли, флюорита, кальцита, уг ля и др.
У многих кристаллических минералов удельное сопротивление имеет минимум при некоторой темпе ратуре, так что возрастание или убывание сопротив ления при повышении температуры зависит от того, в какую сторону от нуля лежит этот минимум. Для пирита, например, минимальное удельное сопротив ление наблюдается в промежутке 0—20° С; в обе сто роны от этой температуры оно увеличивается, при чем в сторону охлаждения быстрее.
Для магнетита минимальное удельное сопротив ление наблюдается при 230° >С; при дальнейшем на гревании оно увеличивается!
Металлы, за весьма небольшим исключением, об ладают обратным свойством: их удельное сопротив ление с повышением температуры возрастает.
При экспериментальных исследованиях измеря лись удельные проводимости порошков касситерита, вольфрамита, халькопирита, барита, кварца, низко сортного асбеста и полевого шпата крупностью
0—40, 63—100, 100—200 и 200—315 мкм при нагре ве их до 200° С и 350 и последующем охлаждении до 20° С.
Влияние температуры нагрева и последующего ох лаждения порошков сепарируемых материалов на их удельную проводимость показано в полулогарифмиче
ском масштабе |
на |
рис. |
26 (порошки нагревались |
до 350° С ). |
что |
у |
исследуемых минералов, за |
Установлено, |
исключением халькопирита и вольфрамита, удельная ■ад
а
Р и с . |
2 6 . |
В л и я н и е |
н а г р е в а |
и |
п о с л е д у ю щ е г о |
о х л а ж д е н и я |
п о - |
|||
р о ш к о в |
н а |
и х |
у д е л ь н у ю |
п р о в о д и м о с т ь |
( м а к с и м а л ь н а я |
т е м |
||||
|
|
|
|
|
п е р а т у р а н а г р е в а 3 5 0 ° С ) : |
|
|
а — к а с с и т е р и т ; б — х а л ь к о п и р и т ; в — в о л ь ф р а м и т ; г — б а р и т ; д — п о
л е в о й ш п а т ; е — к в а р ц ; /—3 — к р у п н о с т ь |
с о о т в е т с т в е н н о 0,315—0 2* |
0,1 — 0,063 и — 0,04 |
м м |
проводимость частиц всех классов с ростом темпера туры заметно увеличивается, а при последующем ох лаждении резко уменьшается. При нагреве до 100° С проводимость увеличивается, в интервале 100—200°С несколько уменьшается, а затем снова увеличи вается. Объясняется это, по-видимому, тем, что при нагреве частиц до 100°С возрастает поверхностная прово димость вследствие увеличения подвижно сти ионов пленки вла ги, находящейся на поверхности минерала.
Затем, после удаления этой влаги, проводи мость снижается, так как увеличивается кон тактное сопротивление между частицами ис следуемого порошка.
Р и с . |
2 7 . |
З а в и с и м о с т ь |
з а р я |
|||
д о в |
п о р о ш к о в |
о т |
и х |
т е м |
||
п е р а т у р ы |
и |
к р у п н о с т и |
п р и |
п е р е м е щ е н и и п о в и б р о л о т к у :
а — ч а с т и ц ы — 0,04 |
м м : б — ч а |
с т и ц ы 0,315— 0,2 |
м м ; і — б а р и т ; |
2 — к а с с и т е р и т ; 3 — к в а р ц ; 4 — п а л е в о й ш п а т ; 5 — к а с с и т е р и т
+ 0 ,3 1 5 м м
Дальнейшее увеличение проводимости возможно за счет повышения энергии электронов в объеме образца и увеличения их количества в зоне проводимости. При больших температурах возможно также появле ние новых носителей тока, например ионов.
При охлаждении проводимость порошков умень шается. Резкое снижение ее наблюдается при 200— 250° С. В интервале температур 80—150° С наблю дается значительная разница величин проводимостей нагретых и охлажденных порошков.
При измерении величины зарядов в зависимости от температуры и крупности установлено, что сннже-
87
а
Р и с . 2 8 . В л и я н и е н а г р е в а п о р о ш к о в д о 2 0 0 ° С и п о с л е д у ю щ е г о и х о х л а ж д е н и я н а у д е л ь н у ю п р о в о д и м о с т ь :
а — к в а р ц ; о — б а р и т ; в — п о л е в о й ш п а т ; г — к а с с и т е р и т ; І—З—т е м
|
п е р а т у р а п о р о ш к о в с о о т в е т с т в е н н о 20, 100, 200°С |
ние |
проводимости (или иначе увеличение разности |
ее) |
при одной и той же температуре способствует по |
вышению величины трибозарядов частиц минералов
(рис. 27).
Показано также, что у классов 0—40 и 40—63 мкм изменение в проводимости больше, чем у более круп ных классов (особенно у кварца и полевого шпата).
88
Объясняется это, видимо, тем, что при нагреве мел кие частицы скорее прогреваются и проводимость их возрастает быстрее вследствие более интенсивного удаления поверхностной, а возможно, и внутрикрмсталлпческой влаги.
'Гонкие частицы благодаря большей суммарной по верхности и меньшей массе охлаждаются быстрее, поэтому разница их проводимостей больше, чем у крупных частиц. При этом величина заряда и адге зия тонких частиц оказываются больше, чем у круп
ных частиц. |
до 200° С и последующем |
их |
При нагреве проб |
||
охлаждении (рис. 28) |
наблюдается тот же харак |
|
тер изменения проводимости, что и при нагреве |
до |
|
350° С. |
|
|
•После термической обработки при температуре 200—250°С порошков барита и касситерита и после дующем их охлаждении до 80—100° С наблюдалось уменьшение диэлектрической проницаемости е. Сни жение диэлектрической проницаемости сопровожда ется некоторым увеличением зарядов, что согласует ся с результатами измерений, проведенных В. А. Лео новым (55] для некоторых минералов. Однако следует отметить, что диэлектрическая проницаемость (из-за отсутствия электрического поля) на результаты три боадгезионной сепарации существенного влияния не оказывает.
Из сказанного следует, что при термическом воз действии на частицы минералов полупроводников и диэлектриков (барита, кварца, полевого шпата, кас ситерита, асбестсодержащих продуктов и др.) изме няются свойства поверхности частиц, что обусловли вает все поверхностные явления на границе раздела твердой и газообразной фаз (изменение концентра ции носителей электрического заряда; удаление по верхностных пленок влаги, что ведет к изменению электрических свойств минералов; увеличение под вижности носителей и другие явления); изменяется поверхностный заряд частицы, а следовательно, и си лы адгезии. 'Полученные качественные характеристи ки изменения, поверхностных свойств минералов при нагреве подтверждаются результатами исследований трибоадгезионной сепарации значительного числа об
89
рабатываемых минералов. Так, средний выход удер живаемых частиц в зависимости от температуры для материалов крупностью 0—5 мм при нагреве их до 300° С, повышается в 1,5—2 раза (см. табл. 2), а для материалов крупностью 0—1 мм увеличивается более чем в 3 раза уже при температуре 150—200° С. Затем выход удерживаемых частиц той и другой крупности при нагреве их до более высокой температуры умень шается, так как в этом случае разница в проводимо сти меньше, чем при сепарации при более низких тем пературах.
При нагреве халькопирита и вольфрамита до 350° С и последующем их охлаждении существенной разницы в проводимости не наблюдается (исключе ние составляет вольфрамит крупностью —40 мкм). Результаты трибоадгезиоиной сепарации этих мине ралов оказались неэффективными. Имело место лишь незначительное разделение вольфрамита по крупно сти в ненагретом состоянии.
Приведенные соображения не объясняют полно стью механизм заряжания большого числа различ ных минералов, так как проводимость кристаллов од ного и того же вещества, как уже указывалось, мо жет изменяться от образца к образцу и не всегда быть характерной для одних и тех же минералов. Полученные нами данные зависимости электропровод ности минералов от температуры хорошо согласуются с результатами исследований [4, 35, 41].
При трибоадгезиоиной сепарации пернклаза уста новлено, что он при нагреве до 300° С практически не удерживается ни на одной из исследуемых подло жек (сталь марки Ст. 3, белая жесть, латунь, алю миний, медь). Однако после прогрева в муфельной печи в течение 1 ч при температуре 600° С и после дующей сепарации выход удерживаемой фракции до стигает 50% (за одну операцию).
Г. Б. Стогова (ИГД) установила, что при трибоадгезиониой сепарации сподумеиовых руд высокая эффективность их разделения по вещественному со ставу достигается после декрипитации руды при 850— 960° С (при этом сподумен из a-модификации пере ходит в ß-модификацию). Полученные результаты позволили рекомендовать трибоадгезиоиную сепара
90
цию для промышленного внедрения при обогащении этих руд.
В работе [50]. показано, что при сепарации фос форитных и калийных руд достигается высокая эф фективность разделения по вещественному составу при нагреве до 400—450° С и последующем охлажде нии первых руд до 120—140° и вторых до 70—120° С (при интенсивном перемешивании).
Проведенные исследования позволяют рекомендо вать для повышения эффективности трибоадгезион ной сепарации кварца и полевого шпата нагрев их до 200°'С и охлаждение до 100—150° С, а для барита, низкосортного асбеста и касситерита соответственно до 200—250 и 80—100° С.
Сепарации магнетита, гематита, металлических порошков, горелых земель и других материалов так же должны предшествовать нагрев до 200—250° С и последующее охлаждение до 80—150° С. В этом ин тервале наблюдается наибольшая разность в прово димости нагретых и охлажденных материалов. Ох лаждение до температуры ниже 80° С не целесообраз но, так как начинается интенсивное поглощение по верхностью сепарируемых частиц влаги из окружаю щей среды.
Из сказанного следует, что при трибоадгезионной сепарации значительной части полупроводников или диэлектриков нагрев является основным фактором, регулирующим этот процесс. Высокие показатели разделения достигаются при предварительном нагре ве и последующем охлаждении сепарируемого мате риала.
5. ВЛИЯНИЕ РЕАГЕНТНОЙ ОБРАБОТКИ МАТЕРИАЛОВ НА ИХ СЕПАРАЦИЮ
Величину заряда частиц сепарируемых материа лов, а следовательно, и их адгезию к твердым по верхностям можно успешно регулировать изменением физико-химических свойств их поверхности.
Реагентная обработка материалов поверхностноактивными веществами, так же как и термическая обработка, открывает широкие возможности приме нения электрических методов сепарации для обога-
91