Файл: Каипов Д.К. Ядерный гамма-резонанс и атомные столкновения.pdf

тельно

усложняются. В этих случаях

лучше

применять

Ое(Ы)-спектрометр

[127]. Та-

8+

-

H.IOZSK

кой дрейфовый

детектор с

рабочим

объемом

23 см3 и

5 +

д 5 4 . 0 мин

разрешением

~ 10 кэв в об­

US

\МЧс;и

ласти 1 Мэв был использо­

вч ч*

«

"50*43-

ван нами для

регистрации

£85?. г -

°8

• ч*

резонансного

рассеяния

1590,6 _

S3Z

• ч<

1293,4 кэв 7-квантов на яд­

2>6S,S .

2265,6-

• я5--

рах U 6 S n

и 1370 кэв v-кван-

ms,s-

Ч2А

г*

тов на ядрах

2 4 M g .

1030,0-

г*

а) ЯРР 1293,4

кэв у-квап-

о*

I7S&,9 -

тов на ядрах

ueSn.

Схема

1293,4-

распада

l l 6 I n - + U 6

S n [128]

дана

на

рисунке 46. Как

следует из схемы, в спектре

присутствуют

интенсивные

Sn,

линии с энергиями, больши­

5С""66

ми

исследуемой.

Наличие

Рис. 46.

Схема

распада

"6 1п-

этих

линий

обусловливает

форму спектра

рассеяния,

l l 6 S n .

представленную

на рисун­

ке 47, снятую с помощью сцинтилляционого

спектрометра

с кристаллом NaJ(Tl) размером 100ХЮ0 мм.

Большой пьедестал у фотопика

1293 кэв и его наклон

сеяния для твердого и жидкого источников.

Источники

получали облучением металлического I n

и раствора

Таблица 12

Пример счета в области резонанса 1 п ы о т

Номер канала

Резонансный

Нерезонансный

счет импульсов

счет импульсов

83

439

454

84

463

404

85

500

410

86

624

511

87

573

499

88

445

444

89

367

400

Зависимость Р{ЕР

) от L для этого значения т представ­

лена на рисунке 50.

Кроме

указанного

каскада

учитывался

вклад

от

.

переходов

P(340)v2 (1756)

|

7,(1290)

и

[3(600)72(1510)

7i(1290). При этом иссле­

дование широкого диапа­

зона значений т2 в обоих

случаях

показало слабую

зависимость

значения

Р(Е

р) от величины време­

ни жизни

вторых

уров­

ней. Так,

например,

из­

менению т в 300 раз

для

у2 (1756) соответствует из­

менение Р(ЕР)

на

2 0 % .

Вклад

в

сечение

резо­

нансного

рассеяния

от

о

2

ч

б

З і

д"

остальных

каскадов из-за

торможения

за

время

Рис.

50. Зависимость

сечения ЯРР

ж и з

н и

вышележащих

от параметра торможения

атомов

_

уровней

Sn в металлическом индии.

возбужденных

для

конденсированных

источников оказался совсем

незначительным.

Максимальная отдача, которую могут получить ядра

Sn за счет

предшествующих

излучений,

равна ~ 16 эв.

ко ядра с энергией, лежащей между этими

значениями.

Из отношения РТь(йр)/Рж(£р)

= 1

и графика

зависимости

Р{ЕР)

от L следует, что параметр торможения для метал-

о

лического 1 1 6 1п равен 7,2 А .

Кристаллическая решетка

индия имеет

тетрагональ­

ную

гранецентрированную

ячейку, отличающую его от

остальных исследуемых изотопов.

Индий изоструктурен

о

о

на расстоянии 8,24 А и восемью — на расстоянии

3,37 А .

б)

ЯРР 1370 кэв у-квантов на ядрах 2AMg [125]. Схема

распада

2 4 N a - ^ 2 4 M g

представ­

(5.05ч.

лена на рисунке 5 1 . Резонанс­

ному

^-кванту предшествует

интенсивный ^-переход с боль­

шей энергией (2759 кэв).

Спектр

рассеянного

излуче­

ния, снятый с помощью

сцин-

г*-

тилляционного спектрометра с

кристаллом

NaJ(Tl) размером

гч Мд

100X100 мм, как и в случае

индиевого

источника,

плохо

Рис. 51. Схема распада

разрешен. При использовании

2 4 Na->-2 4 M£.

Ое(Ы)-спектрометра

были

мого у-излучения (1370 кэв) больше энергии

у-излучения

от 2 7 M g , возникающего в результате реакции

(л — у) .

Чтобы металлический Na не окислялся, его погружали

в керосин, которым заполнялась внутренняя

ампула. По-

Рис. 52. Спектры рассеянного из­

Рис. 53. Спектры рассеянного из­

лучения, снятые с помощью по­

лучения для металлического

нат­

лупроводникового

детектора,

для

риевого источника, снятые с по­

жидкого Na-источника: о — с ре­

мощью

полупроводникового

де­

зонансным рассеивателем;

б —

тектора:

а — с

нерезонансным

с нерезонансным

рассеивателем.

рассеивателем;

б—с

резонанс­

ным рассеивателем.