Файл: Каипов Д.К. Ядерный гамма-резонанс и атомные столкновения.pdf

Для применения теории упругих взаимодействий нема­ ловажное значение имеет и тот факт, что «силы межатом­ ного взаимодействия в металлах быстро убывают с увели­ чением расстояния между атомами и можно считать, что каждый атом взаимодействует только с атомами, находя­ щимися от него на расстояниях постоянной решетки» [117]. Кроме этого, в случае металлов всегда происходит взаимодействие атомов одинаковых масс. Это благоприят­ ный фактор, так как изменение скорости движущейся в среде частицы зависит от соотношения сталкивающихся масс. При одинаковых массах f = 0 , 3 3 для всех металличе­ ских источников. Важно и то, что связи в металлах нена­ правленные (сферическая симметрия) [118]. Это обуслов­ ливает определенную однотипность металлических струк­ тур, их стремление к плотнейшим упаковкам с высшим координационным числом 12. Такими являются гексаго­ нальная и кубическая гранецентрированная упаковки. Ха­ рактерна для металлов и кубическая объемноцентрированная упаковка с координационным числом 8 и несколько пониженной плотностью заполнения пространства, равной 6 8 , 1 % , тогда как в первых двух случаях она составляет 74,05%. Эта разница может быть учтена в расчетах.

Перечисленные особенности металлов полезны при си­ стематике экспериментального материала для получения зависимости торможения ядер отдачи от кристаллической структуры исследуемого источника.

Ядерное резонансное рассеяние 1330 кэв у-квантов на 6 0 N i

Изменение выхода у-резонансного рассеяния, как уже указывалось, непосредственно связано с торможением ядер отдачи в среде источника, а характеристикой процес­ са торможения является величина L, поэтому целью по­ ставленных экспериментов было определение этой вели­ чины для ряда металлов, взятых в качестве источников. Ниже рассматриваются экспериментальные данные для металлического кобальта.

Ядерное резонансное рассеяние 1330 кэв у-квантов на 6 0 N i с использованием в качестве источника долгоживущего изотопа 6 0 Со (Г и =5,26 лет) изучалось рядом авторов [57, 119—121]. Нами же исследовалось ядерное резонанс­ ное рассеяние 1330 кэв у-квантов для короткоживущего

источника 6 0 Со с периодом полураспада Тк =10,47 мин [122]. Так как в этом случае резонансному v-кванту пред­ шествует только (3-распад (1540 кэв) (рис. 35), а время жизни возбужденного уровня хорошо известно — т = (1,1± ±0,2)-10~1 2 сек [119—121], то по полученному сечению ЯРР с металлическим источником мы можем определить параметр торможения L в металлической среде для ядер отдачи с максимальной энергией, равной 37 эв. Для срав­ нения с экспериментальным значением ао к с п были прове­ дены теоретические расчеты сечения ЯРР в зависимости от L (рис. 36).

0,24%, так что даже при облучении стопроцентного изото­ па 5 9 Со в потоке нейтронов 2 - Ю 1 3 н/см2-сек максимально получаемая активность источников по у-линии 1330 кэв равна ~ 2 0 0 мкюри.

Источник готовился из химически чистого металличе­ ского кобальта. Рассеивателями служили металлический.

Исследование ядерного резонансного рассеяния на яд­ рах 5 2 Сг с использованием ванадиевого источника имеет ряд преимуществ: возможность получения больших ак­ тивностей (сечение активации 5 1 V тепловыми нейтронами равно 4,5 барн), широкая распространенность 5 1 V (99,76%)» стопроцентная вероятность распада Р(2600)у*(1430) и, на­ конец, высокое содержание изотопа 5 2 Сг (83,76%), служа­

резонансная линия в спектре рассеянного излучения. Для резонансного рассеивателя применялось соединение СггОз,

чок за 2'22". Те же измерения повторялись и с нерезонанс­ ным рассеивателем, для чего образец облучался повторно­