Файл: Лукьянов Н.Н. Основные понятия технической термодинамики учеб. пособие.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 02.08.2024
Просмотров: 56
Скачиваний: 1
38
турных промежутков |
- |
градус |
(град.) |
была |
ддя |
ОБЕИХ |
|
||||||||
ШКАЛ |
ОДИНАКОВА |
, |
отсюда |
|
|
|
|
|
|
I |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Т °К |
- |
t |
°С |
= 273,16 |
- |
0 ,0 1 |
|
- 27 3 ,1 5 |
(2 ) |
||||
иди |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Т°К |
= |
t |
°С |
+ |
2 7 3 ,1 5 , |
|
|
|
|
(3 ) |
|||
откуда следует |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
О °К = - 2 7 3 ,1 5 °С . |
|
|
|
|
|
(4 ) |
|||||||
Следовательно температуру можно выражать двояким спосо |
|||||||||||||||
бом ъ |
градусах Кельвина |
(°К ) |
и в |
градусах |
Цельсия ( |
°С ). |
|||||||||
|
Параметром состояния является абсолютная температура, |
||||||||||||||
измеряемая в градусах |
Кельвина. |
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
ДАВЛЕНИЕ, с точки зрения молекулярно-кинетической |
|
|||||||||||||
теории, есть средний результат ударов больного числа мо |
|||||||||||||||
лекул |
га за , |
находящихся |
в |
непрерывном |
хаотическом |
|
|||||||||
А йвеиии, |
о |
стенки |
сосуда, |
в |
котором |
находится |
г а з. |
|
|||||||
Давление |
|
измеряется |
|
еилѳй |
, |
действую®й |
|
рав |
|
||||||
номерно |
на |
ооверхность |
Ъо |
нормали, |
|
и |
обоз |
|
|||||||
ная аетея |
буквой |
р . Единицей |
измерения |
|
давления |
|
|||||||||
является |
«явчмцщ |
склей |
приходя паяся |
на единицу |
поверх |
|
|||||||||
ности. В системе СМ аа |
единицу |
силы принимается |
ньютон. |
|
- 39 -
Н
Тогда единица давления будет I — . Особого названия м2
вта |
единица не |
имеет. В связи с ее малостью, в практи |
|
ческих |
расчетах пользуются внесистемной величиной, рав- |
||
ной |
К |
9 |
® |
10° |
н/м и |
называемой бар . |
I бар = Ю5 н/м2
Давление может измеряться столбом жидкости - ртути, спирта, воды и др; Связь между баром и уравновешивающим его отохбом ртути записывается соотношением:
I бар = 7 5 0 ,1 0 мм р т .ст .
Связь между баром и уравновешивающим его столбом воды:
I бар => 10200 мм во д .о т .
В ТЕХНИКЕ большое распространение имеет внесистемная единица измерения давления, равная давлению I кГ на поверх ности в I см2 . Эта единица называется технической атмосферой (а т ). Связь технической .атмосферы с баром и н/м2 представ ляется соотношениями:
I |
бар |
= 1 ,0 2 |
ат. |
I |
ат. |
= 0 ,9 8 1 |
бар = 0 ,9 8 1 ІО5 я/м 2 |
При измерении давления |
столбом жидкости, связь техни |
ческой атмосферы с высотой столба жидкости представляется соотношениями:
I ат = I -S E - = 735,6 мм р т .с т . = IQOOO мм в о д .ст ;
см*
- 40 -
В ФИЗИКЕ за единицу давления принимаете физическую атмосферу, равную давлению ртутного столба высотой 760 мы, при 0°С и нормальном ускорении силы тяжести 9,8І
|
|
сек2 * |
на горизонтальное основание |
А. Эта единица |
|
давления применяется при определении так называемых "нор |
||
мальных физических условий" (ҢФУ), к которым приводятся |
||
состояния различных газов при необходимости сравнения их |
||
между собой по объему. |
|
|
Нормальными физическими условиями называются такие, |
||
при которых давление р |
= І0І325 |
н/м2 (760 мм рт.ст.) и |
температура Т = 273,І5°К |
(t =0°С). Объем, взятый при НФУ, |
|
обозначается: |
|
|
Ѵн тобщий объем; |
|
|
0~,і - удельный объем, |
а соответствующие им раз |
мерности: нм3, —- здесь буква "н" заменяет слово "Нормаль
ный". |
Связь физической |
атмосферы с высотой отолба жидкости: |
|||
I |
физ.атм. = 760 мм рт.ст. = 10332 мм вод.от. |
||||
Давления измеряются приборами - манометром и баромет |
|||||
ром. Первый замеряет давление, |
превышающее атмосферное - |
||||
избыточное давление - |
рмаи. • |
Второй замеряет |
атмосфер |
||
ное давление - |
Р$ар |
. Измерение давления ниже атмосферно |
|||
го - разрежения |
р4ак |
осуществляется прибором |
- вакуумет- |
||
ром. |
|
|
|
|
|
Параметром состояния является только АБСОЛЮТНОЕ ДАВЛЕ НИЕ, отсчитываемое от абсолютного нуля давления или абсо лютного вакуума.
-4 1 -
При определении абсолютного давления различают два случая: а ) давление в сосуде больше атмосферного. Тогда абсолютное давление в сосуде равно сумме показаний мано метра и барометра (р и с .7 ) .
“ 1 Г |
атмосферное |
|
|
іо |
Is вабление |
J |
7 - |
~ Ь |
Рис. |
-: |
Д __________ |
Яйсаллтные Заблекия. |
Рабе = Рман + Рбар б) давление в сосуде меньше атмосферного, тогда абсолют
ное давление в сосуде равно показанию барометра минус поиазание ванууметра (рис.7).
Рабе = Рбар - Рвак.
Избыточное давление и разрежение не могут являться параметрами состояния, тал как они при одном и том же аб солютном давлении принимают различные значения в зависи мости от величины атмосферного давления.
Давление характеризует свойства только совокупности большого числа элементарных частиц, т .е . является, как и температура, макроскопической величиной, определяемой ста тистическими закономерностями.
|
- 42 |
- |
УДЕЛЬНЫЙ ОБЪЕМ. Под удельным объемом понимаю объем |
||
единицы массы тела. Обозначив: |
|
|
w - |
удельный объем, м3/к г ; |
|
V - |
объем произвольного количества вещества, |
м3; |
т- масса этого вещества, кг,
Ум3
имеем: |
ѵ = — .................................................. |
(5) |
Величина, обратная удельному объему, т .е . масса единицы объема тела, называется ПЛОТНОСТЬЮ и обозначается буквой f>
Из приведенного определения следует:
|
|
Г |
V |
м3 |
|
1 |
' |
Очевидно, |
что |
о--ß |
= 1 . |
|
|
|
|
В технической системе единиц количество вещества опреде |
|||||||
лялось его весом (кг), поэтому введено понятие - удельный |
|||||||
вес: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
г-*і> |
ЖL |
|
(7) |
||
|
|
м3 |
|
|
|
||
Очевидно, |
что |
f ü |
|
= 1 . |
|
|
|
|
|
2-6. Э Н Е Р Г И Я |
|
|
|
||
Слово "энергия", впервые было предложено физиком |
Юн |
||||||
гом (1807 г .) |
для |
обозначения в теоретической |
механике |
||||
кинетической энергии, называвшейся ранее "живой |
силой". |
||||||
Физический смысл |
этого |
понятия был раскрыт |
в период |
||||
формирования идей о законе |
сохранения и превращения энер |
||||||
гии. Закон сохранения и превращения энергии |
одним |
из |
- 43 -
первых был установлен впервые М.В.Ломоносовым в 1747 г . в работе "Рассуждения о твердости и жидкости тел". Сущность этого закона состоит в том, что энергия не создается и не уничтожается, различные формы энергии могут превращаться друг в друга в строго эквивалентных соотношениях. Только через столетие благодаря работам Майера, Гельмгольца, Ла вуазье и другим этот закон получил всеобщее признание.
В1840 г . химик Г.Гѳсс сформулировал принцип сохране ния энергии применительно к химическим процессам.
В1842 г . Р.Майер установил, что теплота и работа эквивалентны друг другу.
В1843 г . Ленц и Джоуль доказали эквивалентность электрической работы и тепла. Современная точка зрения нау ки сводится к тому, что энергия является КАЧЕСТВЕННОЙ И КО
ЛИЧЕСТВЕННОЙ МЕРОЙ ПРЕВРАЩЕНИЯ РАЗЛИЧНЫХ ФОРМ ДВИЖЕНИЯ МА ТЕРИИ.
В термодинамике изучают две формы движения материии - механическую, для которой количественной мерой является РАБОТА и тепловую, для которой количественной мерой явля ется КОЛИЧЕСТВО ТЕПЛА.
2-6-а) ПОЛНАЯ ЭНЕРГИЯ СИСТЕМЫ
Б общем случае система в любом из состояний располага ет некоторым полным запасом энергии - П .З., заключенной в ней и состоящей в общем случае из кинетической энергии види мого движения системы как целого в пространстве - К, по тенциальной энергии - II,обусловленной положением системы
- 44 -
мы в каком-либо внешнем поде сил (например, электрическом, магнитном, поле силы тяжести и т .п .) и так называемой внутренней энергии системы - м . Тогда
П.Э = К + П + ц
Бели система как целое не движется, а внешнее поде сил от сутствует, то в этом частном случае, широко распространен ном при изучении термодинамических систем:
П.Э. = и |
................................................. (8) |
т .е . полная энергия системы |
равна ее внутренней энергии. |
2-6. б) Внутренняя энергия системы
Для отличия собственной энергии системы от энергии тел окружающей среды, в термодинамике энергия системы называет ся ВНУТРЕННЕЙ.
Важно подчеркнуть, что, если явления магнетизма и элек тричества приводят к изучению электрической энергии, в нау ке с химическими процессами изучается химическая энергия, в механике - механическая энергия и т .д ., - то в термодинами ке, при анализе термодинамических систем, существует и изу чается одно единственное понятие энергии - только ВНУТРЕННЕЙ ЭНЕРГИИ СИСТЕМЫ.
Физический смысл внутренней энергии устанавливается статистическим методом исследования на базе представлений молекулярно-кинетической теории, в соответствии с которой система представляет собой совокупность большого числа .
элементарных частиц - молекул, атомов, ионов и т .д . ВнуіЦренняя энергия системы есть энергия всех составляющих систему частиц, определяемая теми скрытыми от взора наблю-