Файл: Лукьянов Н.Н. Основные понятия технической термодинамики учеб. пособие.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 02.08.2024
Просмотров: 58
Скачиваний: 1
- 45 -
детали ыжкроструктурнши движениями внутри системы, кото рые присущи ей даже тогда, когда она находится в состоянии полного внешнего спокойствия.
Рассмотрим некоторые частные случаи понятия внутренней
энергии системы в зависимости от ée микрофизической струн-
»
ТУР*.
2-6. в) Система из одноатомного идеального
_____________________газа_________________
Внутренняя энергия численно слагается из суммы кинети ческих энергий только ПОСТУПАТЕЛЬНОГО движения молекул.
Действительно, внутренняя энергия идеальных газов как энергия кинетическая является лишь функцией его температуры, что подтверждается опытным путем (закон Джоуля), а также ки нетической теорией вещества, согласно которой
|
|
w = -f-ye7: ..................................................... |
(9) |
где |
- |
газовая постоянная. |
|
|
Уравнение (9) устанавливает, что внутренняя энергия |
||
идеального |
газа является функцией только температуры, |
т.ѳ. |
и- - f ( T )
Следовательно, для идеальногазовой системы в любом термодинамическом процессе одинаковому изменении температуры будут соответствовать одинаковые изменения внутренней энер гии, т .е .
а і Ѵ л и г = ........... |
=4LV W2 _ U I |
- 4 6 -
2-6-г) Система, состоящая из многоатомного
______________идеального газа____________ _
Внутренняя энергия по представлениям молекулярно-кине тической теории слагается из суммы кинетических • энергій ПОСТУПАТЕЛЬНОГО и ВРАЩАТЕЛЬНОГО движения молекул, а при вы соких температурах добавляется еще энергия КОЛЕБАНИЯ атомов в молекулах.
2-6-д) Система, состоящая из реальных газов
Внутренняя энергия дрполнятельно должна учитывать силы сцепления между молекулами, так как здесь молекулы обладают потенциальной энергией, обусловленной этими силами, изменяю щейся при изменении среднего расстояния мевду ниш.
Вмолекулярной физике все перечисленные составляющие энергии молекулярного и внутримолекулярного движения в со вокупности называют энергией ТЕПЛОВОГО ДВИЖЕНИЯ МОЛЕКУЛ, иди внутренней тепловой энергией. В термодинамике ее назы вают внутренней энергией.
Вобщем случае внутренняя энергия системы может состо ять из многих других видов энергии - электрической, химиче
ской, магнитной и д р ., т .е . понятие внутренней энергии сис
темы ШИРЕ, |
чем понятие внутренней тепловой энергии, |
которая |
||||
составляет |
ЛИШЬ ЧАСТЬ внутренней энергии системы. |
|
|
|||
Однако в технической термодинамике электрическая, хими |
||||||
ческая и другие |
составляющие энергии в |
состав |
внутренней |
|
||
энергии системы |
не включаютоя, в связи |
с тем, |
что |
они |
не |
- 47 -
изменяют своей величины при термодинамических процессах ■ не влияют на изменение основных параметров системы.
При феноменологическом методе исследования в термоди
намике - физическое содержание понятия внутренней энергии не рассматривается. Количественное изменение внутренней энергии системы рассчитывается по изменению других величин-
padоты, количества: тепла, которые допускают их НЕПОСРЕДСТ ВЕННОЕ ИЗМЕРЕНИЕ, что невозможно для внутренней энергии.
В 2 -7 будет рассмотрена связь между изменением внут ренней энергии и количеством тепла и работой.
2 -6 - е ) Внутренняя анергия - функция параметров Т,Р,^.
Рассмотрим, от каких параметров состояния г а за зависят
вышеперечисленные составляющие внутренней энергии. Первая составляющая внутренней энергии - энергия поступательногодвижения молекул - функция температуры, что подтверждается опытным путем (закон Джоуля).
Согласно положению Максвелла-Больцмана и теории квант, кинетическая энергия вращательного движения молекул и энер
гия внутримолекулярных колебаний определяются тоже только
температурой. |
|
|
|
|
|
|
Сиды сцепления между молекулами в реальных га за х |
при |
|||
данной температуре зависят от удельного объема - |
О |
, |
так |
||
как |
им определяется расстояние между молекулами, |
от |
которо |
||
г о , |
в свою очередь, |
зависят силы сцепления между |
ними. ТогДа |
||
длй |
идеальных одно- |
и многоатомных газов , в связи с |
отсутст |
||
вием в них онл межмолекулярного взаимодействия, |
имеем: |
|
- 48 -
u = <(T) ........................... |
(IO) |
Для реального газа, с учетом сил сцепления:
|
u = 4 (T ,W |
.................... |
(И ) |
||
или |
|
|
|
|
|
|
Lt - { (Т, р) |
|
|
................... |
(12) |
Таким образом, из уравнений (10,11,12) видно, что |
|||||
внутренняя энергия является функцией параметров |
Т,p/tf и |
||||
может служить параметром состояния рабочего тела. |
|||||
Помимо |
приведенного из разделов физики формального |
||||
определения |
" ц ■ как параметра, |
можно привести и логиче |
|||
ские доказательства. В самом деде, |
если бы система в дан |
||||
ном состоянии обладала энергией - |
|
и и в том же состоянии |
|||
обладала бы некоторой другой |
и |
, |
то отнимая в такой сис |
||
теме разность |
ее внутренних энергий |
и - и' можно было бы |
производить работу без затраты энергии, т.ѳ . создать вечный двигатель, противоречащий закону сохранения энергии.
При исследовании взаимодействия системы с окружающей
средой только с количественной отороны (т .е . без физической природы явлений, объясняющей внутреннюю энергию системы)
термодинамика не нуждается в оценке абсолютного значения внутренней энергии, и ее начальное состояние обычно отсчи
тывается от какого-либо |
условного нуля, выбираемого из со |
||
ображений |
только удобства расчетов. За начало отсчета |
внут |
|
ренней энергии газа принимается состояние этого газа |
при |
||
t = 0°С |
и давлении |
р = 760 мм рт.ст. |
|
- 4 9 -
Если CLL - элементарное изменение внутренней энергии,
то |
|
V ц |
(із) |
і
Внутренняя энергия произвольного количества рабочего тела обозначается буквой I / (ди,ккал),а отнесенная к Ікг
-іUj (' кг * кг )J
Очевидно,для однородного тела:
|
I / = |
- У |
• ц , |
с » ) |
|
где |
У |
- вес рабочего |
тела. Измеряется внутрен |
||
няя энергия по СИ в джоулях, в |
технической |
системе единиц |
|||
в килокалориях. |
|
|
|
|
|
2 -7 .Процессы передачи энергии |
|
||||
|
между |
системой |
и средой. |
|
Работа,количество тепла.
Опытные данные убедительно доказывают, что в природе Псе тела в общем случае различного агрегатного состояния, ізаимодействуя между собой, обмениваются друг с другом энергией.В результате энергия одних тел увеличивается,а Друг«* - уменьваетеи.' Передача энергии между системой и öpe'ÄtffСможет* 'проходить двумя’ способами: с изменением обьВМ»'1си6'тбМЫ;ж1'бе'3 'иЯкй'ненйя штттщшшшщт.Первый способ Передачи"энергии"называется’РАБОТОЙ, второй способ - ТЕ ПЛОТОЙ';',а псам провесе'передачи - ТЕПЛООБМЕНОМ'.
Здееь'важно подчеркнуть,1-что энергетические, а конкрет
но в "термодинамике тепломеханические иреобразования, являют
- 50 -
ся процессами происходящими всегда по меньшей мере меж ду ДВУМЯ ТЕЛАМИ, представляющими собой, в частности, при термодинамическом исследовании систему и среду. По этому поводу замечательно сказано Энгельсом "До сих пор еще ни когда не удавалось превратить движение внутри отдельного изолированного тела из одной формы в другую" (Ф.Энгельс, Диалектика природы, 1948, отр. 41).
РАБОТА. Рассмотрим в начале простейшую схему. В цилиндре находится газ под определенным давлением - р, нагруженный поршнем с грузом - if (рис. 8). Газ представляет собой систему, обладающую определенной внутренней энергией. Пор шень удерживается в некотором положении подвижной щеколдой
I г вместе с грузом представляет собой окружающую среду. Если выдвинуть щеколду I вправо, то под давлением газа пор
шень с грузом будет поднят на какую-то высоту, т .е . совер
шится работа подъема поршня с грузом. При этом произошло
геяс
изменение как ПОЛОЖЕНИЯ, так и ФОНйЫ работе' тела-газа. Та кая работа, связанная с видимым движением тел и изменением их формы, в термодинамике называв,.ся механической.
PucrS,Схема газа,нагруженною поршнем с грузом У
- 51 -
Опыт показывает, что в результате расширения темпе ратура газа понизится, т.ѳ. его внутренняя энергия умень шится за счет передачи части ее окружающей среде, что про изошло в результате совершения работы одного тела (СИСТЕМЫ) над другим телом (ОКРУЖАЮЩЕЙ СРЕДОЙ) при совершении процес са расширения. Очевидно, что работа будет отлична от нуля только при совершении процесса, и она -іе является видом энергии, а характеризует собой только способ энергообмена между средой и системой в результате совершенного процесса.
Следовательно, количественной мерой воздействия сис темы на среду стала ФИЗИЧЕСКАЯ ВЕЛИЧИНА, НАЗЫВАЕМАЯ МЕХА НИЧЕСКОЙ РАБОТОЙ. Работа совершается лишь в течение време ни действия силы (например, давления газа - р).
Затраченная телом работа считается ПОЛОЖИТЕЛЬНОЙ,
а совершенная над телом работа - ОТРИЦАТЕЛЬНОЙ. Передача энергии в форме работы происходит при условии перемещения
всего тела или его части в пространстве. Поэтому этот споооб является макрофизической формой передачи энергии.
Произвольное количество |
энергии, переданное |
в фор |
|
ме работы, |
обозначают буквой |
X , а для I кг - |
t . |
Очевидно, |
что: |
|
|
|
2 = Т |
І |
(15) |