Файл: Воробей З.Ф. Физика диэлектриков. Диэлектрики в постоянном электрическом поле конспект лекций.pdf

Они располагаются друг относительно

д р у г а

т а к , что

о б р а з у ­

е т с я ближний

порядок .

Тепловое движение

молекулы

в

таком

состояния заключается

в колебании около

некоторого

центра

р а в н о в е с и я .

Есть вероятность

т о г о ,

что

в р е з у л ь т а т е

с о у д а р е ­

ний' с другими молекулами данная молекула приобретет

такую

кинетическую энергию, которая окажется достаточной

для

отры­

ва ее от соседних . Оставаясь в"сфере влияния окружающих

м о ­

лекул, она получит возможность

перемещаться

поступательно,

пройдет путь, соизмеримый с

се

собственными

размерами, и

снова

з а к р е п и ю я т в другом

м е с т е .

Ъ

таком

закрепленном

состоянии

зом, можно представить

с е б е , что места закрепления

являются

потен .иальными

ямами,

находящимися

друг от

д р у г а

па н е к о т о ­

ром р а с с т о я н и и .

Такую

потенциальную

кривую

мы уже

р а с с м а т р и ­

вали, когда

описывали

ионную

релакоа-а-юішую поляризацию.

Число

молекул,

которые

могут

преодолеть потыщиальныв

барьер в единицу времени

в

одном

направлении, равно

п

п

ѵе

-U

=

пТ-

только

величина потенциального барьера для

нона будет о т л п - '

чаться

от величины потенциального барьера

для молекулы. Ьеъ'

Потенциальные барьеры

в т в е р і

:л теле

фиксированы. 'Icj-гому

при действии внешнего

электрического

поля происходит

поляри ­

зация,

обусловленная

возникновение!,

асимметрии г р а с п р е д е ­

лении

слабо связанных

ионов.

-

_

Б жидкости потенциалыіые барьера це уіп.оиі-оиг.і.и, pu-nc-

ложение их меняется со временем.

Число

і.онон,

KWC^IU,

j'Vivu-.y.i

- 141 -

Ври . A U

кТ

можно ограничиться первыми членами р а з л о ­

жения

+ à}J

6

пТ

U

.

н соответственно

•

L

Е

.и

н

т

Скорость V

9<î

«г

а

удельная

проаодш.юеть

;кпдкого

= •*

- 6

,

.диэлектрика

о К Т

и

6ИТ

Мы получили

формулу,

связывающую -микроскопическую

константу

пическими

характеристиками

носителей

в

н і м .

Как

видно из

формулы, удельная

проводимость

иаиш.ііт

от

•

"длины

свободного

пробега"

носителя,

от

э н е р ш и

ь;прегглепг.н,

частоты

колебаний и температуры.

Для

практических

целен эту формулу

представляют т а к :

А -

- 6 „ Т -

'

в~нт

Эти величины обычно находят экслер л.тл-ьльао

но і-рщпну

зависимости tflf*

ff

f.) .

который

и м е е т . т а і х і і

..-.i- Ш І Д ,

K U I :

п

для

полупроводников.

.

ЁСЛИ ЭЛОКТрОПроЬОДДЮСТЬ С1ЛГ!ДІ!Ѵ$;:.;ТПЯ '.!&

CötiiJVbv.:.!..

.'. І:

следушшй

в и д :

„

К М , е т +Аге

т >

г д е Aiߥ-

относятся к собственным конам жидкости, а

А7іВг~

к примесным ионам.

Для

собственной ионной проводимости справедлив

закон

Вальдена,

который

заключается

в том, что произведение

в я з к о ­

Г?

= const.

Получается

это соотношение

следующим образом:

Г

= 91" J •

Т . к . ион движется з

вязкой

среде

под действием п о с т о ­

янной силы

F - Eg

, то скорость его выражается формулой

б/,г?

еяг?

Поэтому

г =

!ЫІ

• Г Р

=

J m I =

const.

v

6TLZ2

0

<

оЛг

Физически этот закон

объясняется

очень п р о с т о . При

увеличении температуры удельная проводимость жидкости

увеличивается, а

в я з к о с т ь

ее уменьшается. Произведение этих

величин о с т а е т с я

постоянным.