Файл: Явления нестационарности и звездная эволюция..pdf

можно, пульсары и «бегуны» имеют общее происхождение (об этом свидетельствуют и высокие пределы оценок тан­ генциальных скоростей пульсаров, получаемые по ана­ лизу межзвездных осцилляций их радиоизлучений). Бла­ годаря приобретенной при распаде тесной звездной пары скорости пульсары могут покинуть старые остатки сверх­ новых и обнаруживаться вне их (Прентайс, 1970; Царевский, 1972). Однако для окончательных выводов нужны еще дальнейшие исследования. Нотни и др. (1970) пола­ гают, например, что короткопериодические пульсары просто сильнее концентрируются к плоскости Галактики.

2. О п т и ч е с к и й п у л ь с а р . Сталин и Рейфенстейн (1968) обнаружили в Крабовидной туманности радиопульсар NP 0532 с самым коротким периодом. Кок и др. (1969) нашли на его месте пульсирующий с таким же периодом оптический объект, который Линде и др. (1969) отождествил с юго-восточной компонентой централь­ ной пары звезд, давно считавшейся звездным остат­ ком сверхновой (Бааде, 1942) и инжектором релятивист­ ских частиц (Шкловский, 1966). В рентгеновском излу­ чении М 1 также была найдена пульсирующая компонента такого же периода (Фриц и др., 1969), а баллонными экс­ периментами на 10—150 Мэе были также обнаружены следы пульсирующего гамма-излучения (Кинзер и др., 1971), заметно превышающего предел гамма-излучения самой туманности.

Вместе с фотоэлектрическими определениями излуче­ ния пульсара в оптическом и инфракрасном диапазонах (Оук, 1969; Нойгебауэр и др., 1969) теперь имеются оцен­ ки всего электромагнитного спектра этого пока единствен­

Спектр оптического пульсара не имеет линий, поэто­ му его лучевая скорость неизвестна, но тангенциальная скорость может оцениваться по межзвездным сцинтилля­ циям его радиоизлучения, по гипотезе его бегства из ас­

звездный остаток сверхновой или излучение примыкаю­ щей к нему среды.

3. П у л ь с а р к а к н е й т р о н н а я з в е з д а. Классическая теория нейтронных звезд рассматрива­

останавливаемое при достижении звездой ядерной плот­ ности (~ 1014 г/см3) силами ядерной упругости. Сжатие разрушает атомные ядра, превращая их в нейтроны (нейтронизация вещества), а избыточные температура и плот­ ность вызывают быстрые ядерные реакции легких ядер, имеющие взрывной характер. Сильная ударная волна, возникшая при взрыве, выбрасывает часть массы звезды — газовый остаток оболочки сверхновой, а из остальной формируется нейтронная звезда.

Стандартная модель нейтронной звезды характеризу­ ется следующими данными: радиус звезды при массе по­ рядка солнечной — 1 0 км, а радиус ее вырожденного ней­ тронного ядра —9 км (температура его 10 млрд, градусов, плотность на периферии ядра ~ 10 11 г!см3). Слой толщи­ ной в 1 км, окружающий ядро, состоит из атомных ядер,

градусов, плотность -~107 г1см3. При указанной плотности возможно образование кристаллизованной коры.

Уменьшение радиуса звезды в 105 раз при сохранении момента углового вращения ведет к уменьшению периода вращения, имевшегося у звезды до коллапса, до 0 , 0 1 мсек. Но в действительности такой период для образующейся нейтронной звезды невозможен из-за большой центробеж­ ной силы на поверхности, которая в этом случае превы­ сила бы силу тяготения звезды. Самый короткий период у нейтронной звезды стандартных размеров должен быть около 2,6 мсек. Вращательная энергия стандартной ней­ тронной звезды 7-10ie IP2эрг (Голд, 1969) может обеспе­ чить активность остатка сверхновой в течение его сущест­