Файл: Клейнер, Э. Ю. Основы теории электронных ламп учебное пособие.pdf

наибольшее значение-;5—Ut , так как в области пространственного за-

' а

ряда S /Iа согласно (2.76) с ростом Иа уменьшается. Линии меньших

лучаем искомую диаграмму (рис. 2.40). Горизонтальные отрезки

На рис. 2.18 совместно с универсальной нормированной характе­ ристикой диода приведена соответствующая зависимость

Расчет крутизны с учетом начальных скоростей для цилиндриче­ ской системы электродов. В этом случае расчет настолько сложен, что практически предпочитают определять S по наклону касательной к рассчитанной характеристике.

2.6.3. Внутреннее сопротивление электронной лампы

Внутреннее сопротивление лампы

если S подставлять в амперах на вольт, a Rt — в омах.

2.6.4. Простейшие методы практического определения параметров диода

а. Графическое определение по характеристикам. Для реальны ламп параметры часто определяют по экспериментально снятым ха­ рактеристикам. Для этого на характеристике, для которой нужно определить параметры, например в точке А (рис. 2.41), строят пря­ моугольный треугольник АВС так, чтобы его катеты были параллель­ ны осям координат, а гипотенузу составлял отрезок самой характерис-

74

тики. Такой треугольник называют х а р а к т е р и с т и ч е с к и м . Для получения достаточно точных для практики результатов размеры треугольника должны быть настолько малыми, чтобы использован­ ный в качестве гипотенузы отрезок характеристики можно было счи­

катет АС — ДUa — Ua — Ua. Если в (2.72) и (2.83) дифференциалы заменить соответствующими прираще­

ней точке характеристики, например В, По результатам этих двух измерений затем вычисляют параметры, используя выражения (2.85)

и(2 .86).

2.6.5.Зависимость параметров диода от анодного напряжения

Как уже указывалось, значения параметров от точки к точке ха­ рактеристики меняются. Для того чтобы представить себе характер этих изменений, можно не учитывать начальные скорости электронов. Тогда теоретическая зависимость S от U на возрастающем участке характеристики дается уравнением (2.73); здесь 5 увеличивается

пропорционально Ua2 (рис. 2.42). При переходе в насыщение, где характеристика представляется горизонтальной прямой, S скачком падает до нуля. Теоретическая зависимость 5 от / а на возрастающей части характеристики описывается уравнением (2.75) и имеет ход, похожий на кривую рис. 2.42. В реальных условиях, в основном в результате влияния факторов, рассмотренных в § 2.3, S изменяется более плавно, чем показано на рис. 2.42 (рис. 2.43).

Величина Rit согласно (2.84), изменяется обратно пропорцио­ нально 5.

75

s

s

2.6.6. Параметры ламп как отношения амплитуд переменных составляющих токов и напряжений

Если напряжения, подаваемые на электроды ламп, содержат переменные составляющие и амплитуды их настолько малы, что прак­ тически не возникает нелинейных искажений, то параметры ламп можно выразить как отношения амплитуд переменных составляющих соответствующих токов и напряжений.

Возможность замены в определениях параметров приращений постоянных токов и напряжений амплитудами переменных составляю­ щих становится очевидной, если сопоставить рис. 2.35 и 2.41. Тре­ угольник obd на рис. 2.35 можно рассматривать как подобие харак­ теристического треугольника АВС на рис. 2.41; в треугольнике obd

На основании этих выражений понятиям параметров 5 и R, можно дать некоторую дополнительную физическую трактовку. Если (2.87> переписать в виде

то 5 можно рассматривать как некоторый коэффициент, позволяю­ щий по величине переменной составляющей анодного напряжения вычислить переменную составляющую тока, протекающего в анодной цени. Выражение (2.88) напоминает закон Ома с той особенностью, что оно относится только к переменным составляющим анодного тока

76

и напряжения. В соответствии с этим Rt можно рассматривать как сопротивление лампы переменному току. В заключение следует еще раз подчеркнуть, что все сказанное действительно лишь при малых амплитудах переменных составляющих.

§2.7. СОПРОТИВЛЕНИЕ ЛАМПЫ ПОСТОЯННОМУ ТОКУ

Внекоторых случаях^ необходимо знать, какое сопротивление лампа представляет для постоянного тока. Сопротивление лампы постоянному току R0 определяется аналогично обычному сопротивле­

нию (рис. 2.44):

на основании (2.90) и (2.11) R0 — в виде

(2.91)

Ro ~ GU1!' ’

откуда

Ro'Ri = \ •

§ 2.8. МЕЖДУЭЛЕКТРОДНАЯ ЕМКОСТЬ ДИОДА

Два" металлических электрода, разделенных диэлектриком, как известно, представляют собой конденсатор, т. е. имеют некоторую электрическую емкость. Это относится и к электродам электронных ламп; роль диэлектрика здесь выполняет вакуум. Емкости между электродами ламп называются м е ж д у э л е к т р о д н ы м и е м ­ к о с т я м и . Проводимость емкости действует параллельно проводи­

77

мости междуэлектродного пространства. Поэтому в эквивалентной схеме лампы междуэлектродная емкость включена параллельно соот­ ветствующему междуэлектродному промежутку (рис. 2.45).

Междуэлектродные емкости могут существенно влиять на работу

двух составляющих, емкости между активными участками электродов

Пассивная составляющая может составлять значительную долю пол­ ной междуэлектродной емкости. Активная составляющая, в отличие от пассивной, через размеры системы электродов связана с дифферен-

циальными параметрами лампы. Поэтому при необходимости получе­ ния малого значения междуэлектродной емкости в первую очередь следует добиваться снижения пассивной составляющей.

78