Файл: Клейнер, Э. Ю. Основы теории электронных ламп учебное пособие.pdf

Из этого уравнения можно получить соответствующую формулу без учета объемного заряда между сеткой и анодом (3.80), если при­

нять dac <С 1. В этом случае правую часть (3.90) можно разложить

“ С К

в ряд

Если теперь воспользоваться первыми двумя членами этого раз­ ложения, а также отношением (3.84), то из (3.91) получается (3.80).

и анодом пространственный заряд незначителен, т. е. распределение потенциала практически такое же, как в «холодной» лампе. Как будет показано в § 3.9.2, влияние объемного заряда на кривую распреде­ ления потенциала между сеткой и анодом становится тем меньше, чем меньше dac. Поэтому при малых значениях dac получается распреде­ ление потенциала, близкое к распределению в «холодной» лампе.

§ 3.5. ЗАКОН СТЕПЕНИ 3/2 ДЛЯ ТРИОДА

Пользуясь представлениями о действующем напряжении и об эквивалентном диоде, легко получить закономерности токопрохождения в триоде. Вывод основан на сведении триода к эквивалентно­ му диоду. Ток в эквивалентном диоде согласно (2.11) определяет­ ся законом степени 3/2, если в качестве анодного напряжения подста­

Теперь уточним, к току какого из трех электродов триода будет отно­

и анодный токи представляют собой фактически один и тот же ток. Закон степени 3/2 выводился для диода на основании рассмотрения электрического поля перед катодом и таким образом относится к по­ току электронов, уходящих от катода, т. е. по существу определяет

121

катодный ток. Если в (3.92) для Ud подставить его развернутое зна­ чение (3.68), то для катодного тока триода получается

Эта зависимость называется законом степени 3/2 для триода. Им опре­ деляется катодный ток как в области отрицательных, так и положи­ тельных сеточных напряжений. Для расчета анодного тока закон степени 3/2 можно использовать только в случае, когда / а = / к, т. е. при отрицательных сеточных напряжениях.

Выражения для G в случае триода определяется тем, что анод

где Fc — поверхность сплошного электрода на месте сетки. Для ци­ линдрической системы электродов согласно (2.24)

Гс Р*"

где’Р2 — функция от отношения радиуса сетки гс к радиусу катода г,(

(3.95)

a Fc — поверхность сплошного цилиндра на месте сетки. Если / — длина системы электродов, то Fc — 2nrcl.

Для того чтобы исключить ошибку, которая может произойти, если подставить для Fc поверхность сетки вместо поверхности сплош­ ного электрода и чтобы придать выражениям дляСв различных слу­ чаях большее единообразие, вместо Fc в формулы вводят поверхность

Закон степени 3/2 для триода был выведен путем сведения триода к эквивалентному диоду. Как будет показано далее, это возможно не при всех конфигурациях системы электродов. Триоды, которые можно свести к эквивалентному диоду, принято называть сводимыми в отличие от несводимых, для которых этого выполнить нельзя. Закон степени 3/2, таким образом, определяет ход катодных характеристик только сводимых триодов.

122

§ 3.6. ВИДЫ СТАТИЧЕСКИХ ХАРАКТЕРИСТИК ТРИОДА

Как следует из (3.93), катодный ток в триоде является функцией двух напряжений, U0 и Uа. То же самое, очевидно, можно сказать об анодном и сеточном токах, которые являются частью катодного. Таким образом, токи в триоде в общем случае можно представить как функциональные зависимости

Под статической характеристикой многоэлектродной лампы по­ нимают зависимость тока в цепи какого-либо электрода от напряже­ ния одного из электродов при постоянстве напряжений остальных

Характеристики сеточного тока (сеточна'я и сеточно-анодная) прак­ тически существуют, только при положительных t/c.

? 3.7. СТАТИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ПРИ ОТРИЦАТЕЛЬНЫХ СЕТОЧНЫХ НАПРЯЖЕНИЯХ

3.7.1. Статические характеристики «сводимых» триодов при отрицательных сеточных напряжениях

При отрицательных значениях Uc, где I а = / к, характеристики катодного и анодного токов совпадают. Поэтому достаточно рассмот­ реть только одни из них. Обычно приводятся характеристики анод­ ного тока.

Для упрощения рассмотрения их хода предположим, что он под­

123

Исходя из точки запирания характеристика с увеличением Uc идет вверх по закону степени 3/2. При переходе в область положительных

согласно (3.83) одинаковы по форме, различно лишь их расположе­ ние по отношению к оси ординат: они сдвинуты по оси абсцисс парал­ лельно самим себе на отрезок

пряжение, соответствующее началу характеристики, (Уазап, определяется, так же как величина Uc зап, из условия / а = 0 и равно

(3.101)

124

Анодная характеристика для Uc = 0 идет из начала системы коор­ динат. По мере того как значение параметра U0 становится более отрицательным, анодная характеристика сдвигается параллельно самой себе вправо, т. е. в сторону больших Uа. Характеристики при положительных Uc всегда начинаются в начале системы координат,

а после перегиба в точке, где Uа приблизительно равно £/с, идут па­ раллельно характеристикам при отрицательных значениях Uc. Гео­

так как ее ход очень близок к реальному ходу анодных характеристик при малых значениях Uа. Анализ хода этих кривых будет дан позже. Семейство анодных характеристик триода показано на рис. 3.17.

3.7.2. Зависимость хода статических характеристик от густоты сетки.

Лампы с «левыми» и «правыми» характеристиками

Рассмотрим анодно-сеточные характеристики двух триодов </7i и Ли , отличающихся друг от друга только густотой сетки. Пусть у

125