Файл: Клейнер, Э. Ю. Основы теории электронных ламп учебное пособие.pdf

кого-либо третьего оставался постоянным. Эти параметры обозна­ чаются ц ; р, должно иметь три индекса, из которых первый обозначает

В обозначении коэффициентов усиления, относящихся к постоян­ ству анодного тока, третий индекс «а» не ставится. Если при постоянстве / а в коэффициенте усиления сопоставляются изменения потенциалов анода и сетки, управляющей анодным током, никакой индекс не ста­ вится при условии, что в лампе имеется только одна управляющая сетка. Такое упрощенное обозначение вызвана тем, что этот вид ко­ эффициента усиления практически наиболее важен и потому чаще всего используется.

Параметры этой группы показывают, насколько сильнее действует на соответствующий ток изменение потенциала более близкого к ка­ тоду электрода по сравнению с более отдаленным, или, иначе, сколь­ ко вольт изменения потенциала более отдаленного электрода экви­ валентны в своем действии на ток изменению на 1 В потенциала более близкого электрода. Знак минус в определении обусловлен тем, что увеличение потенциала одного электрода для сохранения постоянства тока должно сопровождаться уменьшением потенциала другого. Па­ раметры типа (л — величины безразмерныё.

3.12.2. Статические параметры анодной цепи лампы

Согласно данным ранее определениям в триоде имеется три пара­ метра, связанных с анодным током лампы:

1)крутизна характеристики;

2)внутреннее сопротивление;

3)коэффициент усиления.

I.Крутизна характеристики

Она определяется как

или при записи в полных дифференциалах как

Она представляет собой тангенс угла наклона касательной к анод­ но-сеточной характеристике лампы (рис. 3.66). У маломощных трио­ дов она обычно лежит в пределах от единиц до десятков мА/В.

183

Крутизну можно рассчитать, зная размеры системы электродов и поданные на них напряжения. В случае необходимости учета влия­ ния начальных скоростей электронов должна быть известна и температура катода. При отрицательных сеточных напряжениях, т. е. когда 1. = / к, расчетные формулы получаются довольно просты­

ми. Для вывода их (3.220) удобно запи­ сать в виде

S.

р

где G= 2,33-10“° -j-2?, то с учетом (3.68) для 5 получаем “ск

Отсюда, подобно выводу (2.75),

Однако в отличие от (2.74) постоянная крутизны а в данном случае равна

184

Умножая числитель и знаменатель второго слагаемого в скобке

Рио. 3.67. Диаграмма для определения коэффициента %при расчете крутизны характеристики с учетом начальных скоростей электронов

Вводя обозначение

(3.227) можно представить в виде

Так как согласно 3.4.3 величина .£с(к)‘г с позиций дальней зоны поля равна напряженности поля у анода эквивалентного диода, то

необходимую для определения х величину —^ cWr, можно найти,

OUg

185

исходя из таблиц Ленгмюра т] = / (0- Результаты этих расчетов можно представить в безразмерном виде [Л.3.6]:

Подставляя (3.229) и (3.222) в (3.221), получаем для крутизны характеристики с учетом начальных скоростей электронов

(3.231)

1+ D + XD'

II.Внутреннее сопротивление лампы

Внутреннее сопротивление лампы определяется как

v I а

или, при записи в полных дифферен. циалах,

dUa

(3.232а)

Uc = const

Коэффициент усиления триода определяется как

и показывает, на сколько вольт должно измениться анодное напряже­ ние, чтобы вызвать такое же изменение анодного тока, как изменение сеточного напряжения на 1 В. Значение р, лежит у триодов обычно в пределах от нескольких единиц до ста пятидесяти.

Значение р может быть выражено через 5 и R t. Для этого, исходя из общей функциональной зависимости анодного тока / = f (Uc, Ua), напишем полный дифференциал анодного тока

186

Частные производные в этом уравнении равны S н 1/Rt

Ri

Исходя из этого уравнения S и R t принято считать основными па­ раметрами лампы. Предположим теперь, что / а = const, или, что одно и то же, что dla = 0. Тогда

т р и о д а . Оно действительно без каких-либо ограничений, так как выведено из общей функциональной зависимости анодного тока. Для получения по (3.236) правильных численных значений р величину S нужно подставлять в A/В, a R t — в Ом. Из (3.236) следует, что нель­ зя считать одновременно все три величины р , S и Rt независимыми друг от друга параметрами лампы. Если 5 и R t принять за первичные параметры, то р нужно рассматривать как величину производную.

Если из правой части (3.235) вынести R t и воспользоваться (3.236), то (3.235) можно привести к виду

dh = 4 - №Uc + dUJ,

Ki

в котором наглядно проявляется физический смысл параметра р , а именно, что р показывает, во сколько раз сильнее действует измене­ ние Uc на изменение / а, чем такое же изменение Uz.

случае требует громоздких расчетов. Однако приводимые обычно фор­ мулы для расчета р не содержат зависимости от режима работы лам­ пы. Это обусловлено тем, что они действительны только в области от­

187